JP4844862B2 - 格子照明顕微鏡 - Google Patents

Description

【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、標本に格子模様の照明を行う格子照明顕微鏡に関する。
【０００２】
【従来の技術】
通常の光学顕微鏡は標本の三次元構造（立体構造）の観察には適していないが、このことについて簡単に説明する。通常の光学顕微鏡では標本の横方向に分解能と同程度の細かい構造がなければ、焦点をずらしても合焦時の像と変わりない像しか得ることができない。一方標本の横方向に分解能と同程度の細かい構造がある場合は、焦点をずらすとその構造の像から変化するが、そのときにも像全体の光量の積分強度はほとんど変化しないため、背景光に邪魔されてその変化を観察するのが困難であった。このことから分かるように通常の顕微鏡では、標本における光学系の光軸方向の情報変化を得ることが困難であり、このため、標本の三次元構造（立体構造）の観察には不向きであった。
【０００３】
一方、標本の三次元構造の観察が可能な顕微鏡として共焦点顕微鏡がある。共焦点顕微鏡は、単色光を光源として標本を点状に照明するとともにその照明点で散乱された光をもう一度結像させて点状の光検出器で捉えることにより、標本中で焦点の合っている面のみの情報を得ることができるようになっている。このため、この照明点を標本の表面において二次元的に走査することで、従来の顕微鏡で得ることができる標本の二次元的な情報のみならず、光軸方向における第３次元の情報を得ることができ、標本の三次元観察が可能である。このようなことから、共焦点顕微鏡は標本の立体構造を観察したいという要求のあるところに、近年急速にその利用が広まっている。
【０００４】
ところが共焦点顕微鏡はその原理上、標本の表面に点状の照明光（光スポット）を照射し、これを標本表面において二次元的に走査しながらこれと同期して光強度を計測する必要がある。このため、光スポットを標本に照射する光学系として、レーザー、リレーレンズ、偏向光学素子もしくは、ニポウディスク、ディスク回転機構が必要になる。この結果、顕微鏡システム全体が大型化しやすく、製造コストが高くなるという問題があった。
【０００５】
これに対して、安価に標本の三次元画像を得ることのできる小型の顕微鏡として、格子状に標本を照明する顕微鏡（以下、格子照明顕微鏡と称する）がある。この格子照明顕微鏡は、標本に照明されてここで散乱された照明光において、焦点ずれに対して０次光の信号強度はほとんど変化しないのに対し、０次光以外の光は焦点ずれによって急速に信号強度を失っていくことに着目して作られている。すなわち、格子照明顕微鏡では、標本を格子状に照明してわざと散乱光の主成分が０次光以外となるようにしておき、残った０次光を物理的もしくは画像間演算によって除去し、焦点ずれに対して敏感な顕微鏡を構成している。このため、格子照明顕微鏡を用いて標本のうちの焦点があっている面のみからの信号を求める操作を、光軸方向に標本を移動させながら行うことで標本の三次元像を得ることができる。
【０００６】
また、共焦点顕微鏡は波長（もしくは周波数）が一定な単色光を光源として構成されるが、格子照明顕微鏡は単色光のみならず、複数の波長（もしくは周波数）成分を持つ光、例えば白色光、を光源として用いることができる。これは色彩の違いが重要な意味を持つ医学、生物学系において有益である。
【０００７】
この格子照明顕微鏡の原理を簡単に説明する。まず、標本の照明パターンとして、ピッチΛの一次元正弦波を仮定すると、式（１）の関係が成立するため、画像上の各点における光強度Ｉ(ｔ,ω)は、式（２）のようになる。
【０００８】
【数１】
Ｓ(ｔ,ω)＝１＋ｍ・cos(ν・ｔ＋φ) （１）
但し、ν＝λ／（Λ・ＮＡ）
【０００９】
【数２】
Ｉ(ｔ,ω)＝Ｉ_０＋Ｉ_ｃcosφ_０＋Ｉ_ｓsinφ_０ （２）
【００１０】
なお、式（１）において、Ｓ(ｔ,ω)は標本上の光強度分布である。(ｔ,ω) は標本上の実座標(ｘ,ｙ)を波長λおよび開口数ＮＡで規格化した座標であり、(ｔ,ω)＝(２πＮＡ／λ)・(ｘ,ｙ)の関係が成立する。符号ｍは正弦波の振幅を示し、ｍが大きい方がコントラストの高い正弦波状照明となることを意味する。νは標本上に投影されている照明パターンのピッチΛ、対物レンズ−標本間の屈折率ｎから決まる空間周波数である。ＮＡは開口数で、ＮＡ＝ｎ・sinα（ｎは屈折率）であり、αは対物レンズの最も外側を通ってくる光と主光線とのなす角度である。Ｉ_ｃとＩ_ｓは、焦点がずれることによる照度の変化を示す重みに対応していておよそ、Ｉ_ｃ≒ｍ・cos（ν・ｔ）、Ｉ_ｓ≒ｍ・sin（ν・ｔ）の関係がある。φは正弦波状照明の（原点における）任意位相であり、本顕微鏡では位相の異なる３枚の画像を取得するが、φ_０はその一つ目の位相である。よって、以下に示すφ_１は二つ目の位相、φ_２は三つ目の位相である。
【００１１】
ここで、φ_０、φ_１、φ_２をそれぞれ、０、２π／３、４π／３と取ると、式（３）の関係が成り立ち(M. A. A. Neil et al. Opt. Lett. 22 1905 (1997), M. A. A. Neil et al. Opt. Com. 153 1 (1998) 参照)、０次光を除去することができる。その結果、このときの焦点ずれに対する信号応答は、経験的近似から式（４）のように表される(P. A. Stokseth, J. Opt. Am. 59 1314 (1969) 参照)。このとき、光学系の光軸方向の分解能（焦点のずれに相当）がおおよそ、式（５）に示すようになる。なお、これらの式において、Ｊ_１は１次の第一種ベッセル関数であり、λは光波長であり、ここでのｎは対物レンズと標本の間の屈折率である。
【００１２】
【数３】

【００１３】
【数４】

【００１４】
【数５】

【００１５】
このように式（５）により、適切なνを選択することで光軸方向の分解能Δｚは非常に小さな値にすることが可能となり、その場合は焦点ずれに対して敏感となることが分かる。このため、この顕微鏡による観察では光軸方向における極く小さな幅の領域においてのみ焦点が合うことになり、このように焦点が合った状態で光軸方向に観察標本を移動させて、得られた観察画像を光軸方向の移動量に対応させて処理することにより観察標本の三次元画像を得ることができる。
【００１６】
上記の原理に従って構成された従来の格子照明顕微鏡の例を図１に示している。白色光源１から出射した光はコリメートレンズ２で略平行光とされ、１次元格子３を均一に照明する。１次元格子３は透過率が周期的に変化している格子であり、一般に正弦波状の透過率分布を持ったものを用いる。１次元格子３を透過した光は回折・干渉し、その一部が図中上方へ、一部が図中下方へ向かう。これらはそれぞれ＋１次、−１次の干渉光である。（０次や±２次以上の高次の干渉光は無視している。格子が正弦波状の透過率分布をもつ場合には、±２次光以上の高次成分は弱くほとんど考える必要はないため、±１次光で十分である。また本発明の実施の形態では具体的に装置構成上から、０次や±２次以上の高次の干渉光を取り除ている。）これらの光が照明レンズ６を透過してハーフミラー７により顕微鏡観察光学経路内に入射される。
【００１７】
この光学経路内には、ハーフミラー７の下側に位置する対物レンズ９と、対物レンズ９の下側に配設された標本台１０と、ハーフミラー７の上側に位置するリレーレンズ１１と、リレーレンズ１１の上側に位置するＣＣＤカメラ（撮像素子）１２とが垂直に延びる同一光軸上に並んで配設されている。上記のようにして１次元格子３から出射されて照明レンズ６を透過した±１次光はハーフミラー７により反射され、照明レンズ６と瞳位置を共有する対物レンズ９を透過して標本台１０の標本載置面１０ａに結像される。すなわち、照明レンズ６に対する１次元格子３の位置と、対物レンズ９に対する標本載置面１０ａの位置とが共役な関係に設定されており、標本台１０の標本載置面１０ａに１次元格子３の像ができるようになっている。この結果、標本台１０の標本載置面１０ａに載置された標本は、１次元格子３として正弦波状の透過率分布を持ったものを用いているため一次元的に正弦波状に変化する強度分布を持った１次元格子模様の光による照明を受ける。このとき照明レンズ６の瞳位置には＋１次光と−１次光に対応して図１の紙面に垂直な方向に２本の線状像ができている。これは１次元格子３のフーリエ変換像に相当する。
【００１８】
このようにして１次元格子模様の照明がなされた標本の像を、対物レンズ９、リレーレンズ１１からなる結像光学系を通してＣＣＤカメラ１２に結像させ、その信号を制御用計算機１３に取り込んで格子状の標本像を得る。
【００１９】
次に、制御用計算機１３から圧電素子ドライバ５に制御信号を出力し、圧電素子ドライバ５により圧電素子４をわずかに伸縮させ、この圧電素子４に繋がる上記１次元格子３を格子の並びの方向（矢印Ａ方向）に移動させる。このとき圧電素子４の伸縮長さを、上記１次元格子３の格子ピッチの１／３となるようにしておく。すると、標本載置面１０ａ上の標本に照明される格子模様（縞）はその位相が１／３だけずれた模様となる。そして、このときの標本像を上記と同様にＣＣＤカメラ１２により撮像しておく。
【００２０】
さらに、同様にして圧電素子４により１次元格子３を格子ピッチの２／３だけ移動させて標本を照明し、このときの標本像もＣＣＤカメラ１２により撮像しておく。
【００２１】
以上のようにして撮像されたときの各画像を、上記の式（３）におけるＩ_１，Ｉ_２，Ｉ_３として式（３）により光強度Ｉ_ｐを計算すれば、標本上の焦点の合っている高さにおける画像のみを得ることができる。そして、標本台１０を光軸方向に移動させて上記と同様にして焦点の合っている高さにおける画像を取り込むことにより、標本の三次元画像を得ることができる。
【００２２】
なお、図１に示した従来の格子照明顕微鏡システムは反射式の顕微鏡システムであるが、標本１０から対物レンズ９、ハーフミラー７、リレーレンズ１１を介してＣＣＤカメラ１２に至る結像光学系をそのままにしておいて、白色光源１からコリメートレンズ２、１次元格子３、照明レンズ６、ハーフミラー７、対物レンズ９を介して標本に達する照明光学系を、標本下側に設けることで透過型の格子顕微鏡システムとして用いることもできる。
【００２３】
【発明が解決しようとする課題】
ところで、図１に示した格子照明顕微鏡システムにおいて、１次元格子３の移動には圧電素子４を用いたリニアアクチュエータが使用されているが、その駆動速度は機械的な共振周波数から上限があり、およそ数１０ｋＨｚである。
【００２４】
一方、ＣＣＤカメラ１２で画像を取得している間は格子が動いてはいけないため、画像取得中はリニアアクチュエータを停止させておく必要があるため、アクチュエータは停止と駆動を繰り返すことになる。上述したように標本の同一合焦面当たり３つの位相の異なる像を撮像するため、同一合焦面当たり６回の停止と駆動が行われる。連続して格子照明顕微鏡像を撮像しようとした場合、撮像のサイクルをアクチュエータの共振周波数付近で行うことは非常に困難であり、１桁以上遅いサイクルで行わなければならない。
【００２５】
このため、従来の格子照明顕微鏡では連続撮像の速度が毎秒数枚程度までという上限があり通常の顕微鏡の撮像と比較して極めて遅いという問題があった。
【００２６】
本発明はこのような問題に鑑みたものであり、従来の圧電素子を用いたアクチュエータの機械的な共振周波数による格子照明顕微鏡の連続撮像速度の上限を考慮することなく、格子照明顕微鏡の連続撮像速度を上げ使用感良好な格子照明顕微鏡を提供することを目的とする。
【００２７】
【課題を解決するための手段】
このような目的達成ため、本発明に係る格子照明顕微鏡は、照明光を出射する照明光源と、標本を載置するための標本台と、照明光源から出射された照明光により標本台上の標本に格子模様の照明を行う照明光学系と、格子模様の照明を受けて標本台上の標本から出射される出射光を受けて前記標本の像を結像させる結像光学系と、結像光学系により結像された標本の像を撮影する撮像素子とを備えて構成され、照明光学系における瞳位置近傍に入射光の位相を変化させる光位相変調素子を配置する。
【００２８】
このような構成の本発明に係る格子照明顕微鏡によれば、従来の格子照明顕微鏡のように機械的に１次元格子を移動させて位相を変化させるのではなく、光位相変調素子によって照明光の位相を変化させるので、機械的な共振による撮像速度の上限を考慮する必要がなくなり、撮像速度を上げることができる。これにより、格子照明顕微鏡の使用感が向上する。
【００２９】
なお、光位相変調素子が第１位相素子と第２位相素子の２つからなり、少なくとも一方が位相変化量を調整できるようになっていることが好ましい。ここで、第１及び第２位相素子には、±１次光が各々独立に入射するように構成されている。
【００３０】
光位相光学素子は、例えばＬＢＯ（リチウム−ホウ素−酸素）や液晶素子といった、電気光学素子で構成されても良い。
【００３１】
電気光学素子以外にも光位相光学素子は磁気光学素子でも良い。
【００３２】
電気光学素子は通電によって特定の偏光方向に対する屈折率が変化する素子であるので、鮮明な像を得るために入射光を照明光源と光位相変調素子の間に偏光素子を設けて直線偏光にし、照明光の電気ベクトルの方向を適切な方向にそろえておくことが望ましい。
【００３３】
格子照明顕微鏡の照明用光源は、原理的に白色光でも単色光でもかまわない。
しかしながら本発明に係る光位相変調素子を用いた格子照明顕微鏡においては、照明用光源にレーザー光を用いた場合、１次元格子を透過した段階で直線偏光になっているので、入射光を偏光するための偏光素子を設ける必要がない。このため照明用光源にレーザー光を用いればコスト的に安価に格子照明顕微鏡を構成することができる。
【００３４】
また、位相変調素子は上に述べた電気光学素子や磁気光学素子以外に透明部材から構成しても良い。
【００３５】
この場合、位相のずれの大きさは光の進む方向に対する透明部材の厚みで決まるので、所望複数の位相のずれをもたらすそれぞれに対応した複数の透明部材を用意しおくことができる。
【００３６】
この、複数の透明部材を回転可能な円盤上にするか、もしくは回転可能な円盤上に固定させるように構成してもよい。
【００３７】
【発明の実施の形態】
以下、図面を参照して本発明の好ましい実施形態について説明する。本発明の実施の形態に係る格子照明顕微鏡の構成を図２に示している。この構成は、格子の並びの方向に透過分布が正弦波状に変化する１次元格子３を有し、この１次元格子３にレーザー光源２０から出射した光をビームエクスパンダ２４によってその径を広げ一様に照射する。１次元格子３を透過した光はその一部（＋１次光）が回折により図中上方へ、一部（−１次光）が図中下方へ向かう。これらの光はその焦点が１次元格子３上にある照明レンズ６を透過し、照明レンズ６の瞳位置付近に設置されたＬＢＯ（リチウム−ホウ素−酸素）を用いた電気光学素子からなる光位相変調器２２、２３を透過した後、ハーフミラー７で反射され、照明レンズ６と瞳位置を共有する対物レンズ９を透過して標本１０上に結像される。なお、照明レンズ６と光位相変調器２２、２３の間に０次光および±２次光以上の回折光を遮断するマスク部材３７を配設しておく。
【００３８】
このとき上記瞳上には＋１次光と−１次光に対応して図２の紙面に垂直な方向に２本の線状の像ができているので、光位相変調器２２、２３はこれら±１次光が別々の変調器を通るように配設されている。この実施の形態では照明レンズ６の瞳位置に光位相変調器を設置しているが、瞳位置近傍、即ち空間的に±１次光が分離しているところならどこでもよい。
【００３９】
また、光位相変調器２２はレーザー光源２０からの偏光方向が電気的に誘起される複屈折軸の方向に合うように設置されているものとする。これについては、レーザー光源２０側で偏光方向を調節してもよいし、レーザー光源２０と光位相変調器２２との間のどこかでλ／２波長板を設置することで調整しても良い。ここで光位相変調器２３は光の可干渉性のために、これがないことにより＋１次光と−１次光の位相差が大きくなりすぎて干渉しにくくなってしまうのを防ぐために設けてあるので、これを同等なガラス材で置き換えることもできる。
【００４０】
このような照明がなされた標本像を対物レンズ９、リレーレンズ１１でＣＣＤカメラ１２に結像し、その信号を制御用計算機１３に取り込むことで格子状の標本像が得られる。
【００４１】
制御用計算機１３からは光位相変調器駆動装置２１に信号を送ることで、光位相変調器２２を透過する光の位相を変化させることができるようになっている。この光位相変調器２２での＋１次光の位相を光位相変調器２３に対して相対的に変化させることで、標本上の正弦波パターンの位相を変化させることができる。そこで、光位相変調器２２と光位相変調器２３との間の位相差が第１位相差となるように光位相変調器駆動装置２１を介して制御用計算機１３から信号を送り、そのときの格子状の標本像をＣＣＤカメラ１２で得る。同様にして、第２、第３の位相差に対応した格子状の標本像を得る。以上の３つの画像を式（３）のＩ_１、Ｉ_２、Ｉ_３としてＩ_ｐを計算することで、標本上の焦点の合っている高さのみの画像を得ることができる。
【００４２】
光位相変調器２２、２３には、電気光学素子を用いているため、印加電圧の変化だけで容易に高速の位相変化をもたらすことができるため、画像の取得が短い周期で行える。その結果、ＣＣＤカメラ１２より出力される画像の繰り返し周期の３倍まで格子照明顕微鏡画像を得る周期を短くすることができる。
【００４３】
これまで、±１次光のみを扱ってきたが、照明光が格子に照射されると格子を透過する光は回折を起こし、そのまま進行する０次光のほか±１次光、±２次光、…が発生する。このうちマスク部材３７を用いて±１次光のみを取り出すと対物レンズの瞳上では２本の線となっており、これらは対物レンズを通ると標本の鉛直方向に対して互いに対称な方向を持った２本の光として標本上の同一点に収束する。その結果、±１次光同士が互いに干渉しそのあいだの角度によって定まる周期の正弦波状の照明となる。
【００４４】
ところで、以上の説明では、暗黙の内に＋１次光と−１次光の光路長が等しいとしていた。その結果、＋１次光と−１次光は光軸上で位相が全く等しくなるため強め合い、光軸上で強度が極大となる正弦波照明がなされる。もし、＋１次光と−１次光の光路長がλ／２だけずれていると光軸上では＋１次光と−１次光は位相が全く反転しているため弱め合い、光軸上で強度が極小となる正弦波照明がなされる。このとき、標本中央からわずかに離れた点には＋１次光と−１次光の光路長が等しくなる点が存在し光強度が極大となる。このように、＋１次光と−１次光の光路長が異なるとそれにより生じる位相差により、同じ正弦波照明でもその標本上での位相が変化する。従って、＋１次光と−１次光の光路長の間の差を調節することで、正弦波照明の標本上での位相を所望の値とすることができ、実質的に格子を駆動させたのと同じ効果を得ることができる。
【００４５】
また、上記の実施の形態で用いた電気光学素子に代えて、例えば通信用レーザー波長用光アイソレータに用いられているようなテルビウム−鉄−ガーネットといった磁気光学材料を利用した磁気光学素子を用いてもよい。磁気光学素子では、磁気光学材料に励磁用コイルを設けて電流を流すことによって、磁界を発生させ、特定の偏光方向に対する磁気光学素材料の屈折率を変化させることにより、位相を変化させることができる。また、±１次光に対応させて、光位相変調器２２、２３をそれぞれ設けているが、いずれか一方の光に対してのみ、光位相変調器を設けてもよい。
【００４６】
次に本発明に係る第２の実施形態を図３に示す。白色光源１から出射した光はコリメートレンズ２で略平行光とされ正弦波状の透過率分布を持った１次元格子３を一様に照明する。第１の実施形態と同様に１次元格子３を透過した光はその一部（＋１次光）が図中上方へ、一部（−１次光）が図中下方へ向かう。これらの光は、その焦点が１次元格子３上にある照明レンズ６を透過し、照明レンズ６の瞳位置付近に設置されたガラス板３３、３４を透過した後、ハーフミラー７で反射され、照明レンズ６と瞳位置を共有する対物レンズ９を透過して標本１０上に結像される。なお、照明レンズ６とガラス板３３、３４の間に０次光および±２次光以上の干渉光を遮断するマスク部材３７を配設する。このとき上記瞳上には＋１次光と−１次光に対応して図３の紙面に垂直な方向に２本の線状のパターンができているので、ガラス板３３、３４はこれら±１次光が各々別々に通るように設置されている。この実例では照明レンズ６の瞳位置に設置しているが、瞳位置近傍、即ち空間的に±１次光が分離しているところであればどこでも良い。
【００４７】
ガラス板３３は、図４に示すように円盤上になっているが、その厚さが中心角１２０度づつ３つの領域に分けられ異なっている。これら３つの領域は、それぞれ、ガラス板３４と同じ厚さ領域４０、ガラス板３４に比べλ／（３（ｎ−１））だけ薄い領域４１、ガラス板３４に比べ２λ／（３（ｎ−１））だけ薄い領域４２となっている。ここで、λは光の波長、ｎはガラス板の屈折率である。すなわち、ガラス板３４を透過する−１次光に比べ、ガラス板３３を透過する＋１次光の位相をその透過する場所により、０、２π／３、４π／３と変化させることができるので、標本上の正弦波照明パターンの位相を０、２π／３、４π／３と変化させることができる。ガラス板３４はこれがないこといより、＋１次光と−１次光の位相差が大きくなりすぎて干渉しにくくなってしまうのを防ぐために設けてある。
【００４８】
なお、ガラス板３３の領域を３つに分けてあるのは必須ではなく、６、９、…なる領域に分けておき、各々複数組の３つの厚さとしておいてもよい。
【００４９】
このような照明がなされた標本像を対物レンズ９、リレーレンズ１１でＣＣＤカメラ１２に結像し、その信号を制御用計算機１３に取り込むことで格子状の標本像が得られる。
【００５０】
ガラス板３３の中心軸はモーター３２に接続されており、モーター制御装置３１の指示によりガラス板を回転させることができる。制御用計算機１３はモーター制御装置３１より送られてくる制御信号をもとにして、ガラス板３３の１つの厚みの領域を＋１次光が透過している時に同期させてＣＣＤカメラ１２からの画像信号を取り込むことができるようになっている。このようにして、標本上の照明光の正弦波パターンの位相が０、２π／３、４π／３となっているときの標本像を制御計算機１３に取り込むことができ、３つの画像を式（３）のＩ_１、Ｉ_２、Ｉ_３としてＩ_ｐを計算することで、標本上の焦点の合っている高さのみの画像を得ることができる。
【００５１】
ここで、光位相変調器には回転するガラス板３３を用いているが、板内の厚さの変化は高々光波長程度であるため毎秒２０回転で回すことは容易である。その結果、毎秒２０枚の格子照明顕微鏡像を得ることができる。ここで、毎秒２０回転としたのは、ＣＣＤカメラ１２からの画像出力が通常毎秒６０枚であり、これを３つの位相に分配しなければならないからである。したがって、より早い繰り返しで画像出力のできるＣＣＤカメラ１２を用いれば、より撮像周期の早い格子照明顕微鏡像を得ることができる。
【００５２】
なお、これまで用いてきた１次元格子３を、透過光の成分が±１次光がほとんどで０次光や±２次光以上の干渉光を無視することができる位相格子を用いてもよい。位相格子を用いるならば、同様の効果を奏するマスク部材３７を設置しなくてもよい。
【００５３】
また、マスク部材３７や位相格子を用いなくとも、０次光は式（３）を演算する段階でキャンセルすることが出来、±２次光以上の高次干渉光も±１次光と比べて弱いので、格子照明顕微鏡を構成することもできる。
【００５４】
【発明の効果】
以上説明してきたように、本発明における格子照明顕微鏡によれば、３次元画像を得るために必要な位相の異なる３つの照明光を、１次元格子を機械的に振動させるのではなく１次元格子を透過し生じた２つの±１次光を電気光学素子等の光位相変調素子によって相対的に位相をずらすことにより得るので、機械要素の共振周波数による撮像速度の限界を考慮することなく、撮像速度を上げることができる。このため、本発明により画像を高速で表示することのできる使用感良好な格子照明顕微鏡を提供することができる。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明に係る第１の実施形態を示す模式図である。
【図２】従来の格子照明顕微鏡を説明するための模式図である。
【図３】本発明に係る第２の実施形態を示す模式図である。
【図４】上記第２の実施形態に用いられる光位相変調器としての円盤上ガラス板を示す正面図および側面図である。
【符号の説明】
１ 白色光源
２ コリメートレンズ（照明光学系）
３ １次元格子（照明光学系）
６ 照明レンズ（照明光学系）
７ ハーフミラー（照明光学系、結像光学系）
９ 対物レンズ（照明光学系、結像光学系）
１０ 標本
１０ａ 標本載置面
１１ リレーレンズ（結像光学系）
１２ ＣＣＤカメラ（撮像素子、結像光学系）
２０ レーザー光源
２２ 光位相変調器（位相変調素子）
３３ ガラス板（位相変調素子、透明部材）

Claims (9)

1. 照明光を出射する照明光源と、
   標本を載置するための標本台と、
   前記照明光源から出射された照明光により前記標本台上の標本に格子模様の照明を行う照明光学系と、
   前記格子模様の照明を受けて前記標本台上の標本から出射される出射光を受けて前記標本の像を結像させる結像光学系と、
   前記結像光学系により結像された前記標本の像を撮影する撮像素子とを備えて構成され、
   前記照明光学系における瞳位置近傍に入射光の位相を変化させる光位相変調素子を配置したことを特徴とする格子照明顕微鏡。
2. 前記光位相変調素子が第１位相素子と第２位相素子からなり、少なくとも一方が位相変化量を調整できるようになっていることを特徴とする請求項１に記載の格子照明顕微鏡。
3. 前記光位相変調素子が電気光学素子からなることを特徴とする請求項１もしくは２に記載の格子照明顕微鏡。
4. 前記光位相変調素子が磁気光学素子からなることを特徴とする請求項１もしくは２に記載の格子照明顕微鏡。
5. 前記照明光源と前記光位相変調素子との間に偏光素子が設けられており、前記光位相変調素子に入射する光が直線偏光となっていることを特徴とする請求項１から４のいずれかに記載の格子照明顕微鏡。
6. 前記照明光源がレーザーから成り前記光位相変調素子に入射する光が直線偏光となっていることを特徴とする請求項１から４のいずれかに記載の格子照明顕微鏡。
7. 前記位相変調素子が透明部材からなることを特徴とする請求項１もしくは２に記載の格子照明顕微鏡。
8. 前記透明部材が所望の位相のずれを発生できる複数の厚みを持っていることを特徴とする請求項７記載の格子照明顕微鏡。
9. 複数の厚みをもった前記透明部材が回転可能な円盤状となっているか、もしくは回転可能な円盤上に固定されていることを特徴とする請求項８記載の格子照明顕微鏡。

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