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DE2845934A1 - Leistungshalbleiterbauelement mit zonen-guard-ringen - Google Patents

Leistungshalbleiterbauelement mit zonen-guard-ringen

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DE2845934A1
DE2845934A1 DE19782845934 DE2845934A DE2845934A1 DE 2845934 A1 DE2845934 A1 DE 2845934A1 DE 19782845934 DE19782845934 DE 19782845934 DE 2845934 A DE2845934 A DE 2845934A DE 2845934 A1 DE2845934 A1 DE 2845934A1
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power semiconductor
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Description

BBC Baden 7
Leistungshalbleiterbauelement mit Zonen-Guard-Ringen
Die Erfindung bezieht sich auf Leistungshalbleiterbauelemente, insbesondere auf Avalanche-Dioden und rückwärtsleitende Thyristoren, mit mindestens einem Zonenübergang und mit Zonen-Guard-Ringen, die eine Verbesserung des Sperrverhaltens dieses Zonenüberganges bewirken sollen.
Bei Leistungshalbleiterbauelementen für Spannungen über 1000 V ist es bekannt, das Sperrverhalten der Zonenübergänge dadurch zu verbessern, dass dort wo die Uebergänge die Randflächen des Bauelementes erreichen, eine wohldefinierte Randkontur erzeugt wird. Dieses wird etwa durch entsprechende Randanschrägungen erreicht (vgl. z.B. IEEE TRANSACTIONS ON ELEKTRON DEVICES, VOL. E D 20, 1973, PP-347-352). Die Herstellung dieser Strukturen ist indessen technologisch sehr aufwendig und führt beispielsweise im Fall negativerWinkel zu erheblichen Flächenverlusten.
Um derartige Randanschrägungen zu vermeiden, ist es beispielsweise aus dem Buch von Blicher "Thyristor Physics", Springer, New York 1976} PP· 231-241 bekannt, den Zonenübergang nicht mehr bis zum Rand des Bauelementes zu führen, sondern eine planare Struktur mit zusätzlichen Zonen-Guard-Ringen zu verwenden. Diese Guard-Ringe befinden sich in einem vorgesehenen Abstand von dem entsprechenden planaren Uebergang. Zonenübergang und die Guard-Ringe werden durch die gleiche Oberfläche des Bauelementes begrenzt. Durch die Guard-Ringe wird die Feldverteilung des in Sperrrichtung gepolten Zonenüberganges in mehrere Bereiche geteilt, wobei die maximal an der Oberfläche noch zulässige Feldstärke in keinem Bereich überschritten wird. Derartige Leistungshalbleiterbauelemente besitzen jedoch einerseits
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den Nachteil, dass durch die planare Struktur der Zonenübergänge Krümmungen entstehen, die ihrerseits die Sperrspannungsfestigkeit der Bauelemente begrenzen. Andererseits sind bei Sperrspannungen P^l,5 kV in der Regel mehrere Guard-Ringe erforderlich, so dass ein entsprechend grosser Teil als Aktivfläche für die eigentliche Punktion des Bauelementes verloren geht.
Der vorliegenden Erfindung liegt daher die Aufgabe zugrunde. Halbleiterbauelemente mit Guard-Ring-Strukturen zu schaffen, bei denen eine möglichst grosse aktive Fläche zur Verfügung steht und bei denen die durch die gekrümmten pn-Uebergänge bedingt nachteilige Wirkung entfällt.
Diese Aufgabe wird erfindungsgemäss durch die Merkmale des kennzeichnenden Teils des Anspruchs 1 gelöst. Die Unteransprüche enthalten besonders vorteilhafte Ausgestaltungen dieser Merkmale.
Weitere Vorteile und Einzelheiten der Erfindung ergeben sich aus den folgenden anhand von Zeichnungen näher erläuterten Ausführungsbeispielen.
Es zeigt:
Fig. 1 schematisch den Querschnitt einer Halbleiterdiode mit bekannter Guard-Ring?Struktur,
Fig. 2 den Querschnitt einer entsprechenden Diode mit einer Guard-Ring-Struktur nach der Erfindung,
Fig. 3 bis 6 weitere Ausführungsbeispiele mit der erfindungsgemäss en Guard-Ring-Struktur,
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Pig. 7 einen Teilausschnitt einer Avalanche-Diode für 6 kV mit einem Guard-Ring nach Fig. 2 und
Fig. 8 einen Teilausschnitt eines rückwärtsleitenden Thyristors für Sperrspannung _in Vorwärtsrichtung bis 1Λ8_ΐ€ν_ ebenfalls mit einem Guard-Ring nach Pig. 2,
Bei der zum Stand der Technik gehörenden Halbleiterdiode 1 nach Fig. 1, ist der Guard-Ring mit 23 die N-Basiszone mit 3j die an die untere Oberfläche 11 grenzende N -Zone mit 4 und die an die obere Oberfläche 7 grenzende planare P -Zone mit 5 bezeichnet. Die zwecks Kontaktierung der N - und P -Zone vorgesehenen Metallisierungen sind durch die Buchstaben K und K2 gekennzeichnet. Der Guard-Ring 2 bewirkt bei in Sperrichtung gepolter Diode eine Aufweitung der Raumladungszone 6 entlang der Oberfläche 7 (vgl. auch die eingangs zitierte Arbeit von Bücher) . Bei diesen bekannten Dioden verursacht die Krümmung 8 des planaren PN-Ueberganges 9 eine Herabsetzung der maximalen Sperrspannung.
Die in Pig. 2 dargestellte Diode I1 weist keine gekrümmten Zonenübergänge mehr auf. Vielmehr verläuft der PN-Uebergang 9' bis an die Randflächen 10. Bei in Sperrichtung gepolter Diode erfolgt wiederum eine zusätzliche Aufweitung der Raumladungszone 6' durch den Guard-Ring 2'. Dieser grenzt aber erfindungsgemäss nicht mehr an die Oberfläche 7, wie bei den bekannten Halbleiterbauelementen, sondern liegt zwischen der Randfläche 10 und der unteren Oberfläche 11. Der Abstand a zwischen dem PN-Uebergang 9' und dem Guard-Ring 2' wird dabei vorzugsweise so gewählt, dass der entsprechende Halbleiterbereich spätestens bei der Hälfte der vorgesehenen Sperrspannung von Ladungsträgern entleert ist; und damit die Raumladungszone 6' bei dieser Spannung'bis zum Guard-Ring 2 reicht. Bei einer derartigen Dimensionierung beträgt
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die maximale Feldstärke im Punkt B und im Punkt C nur etwa 70 % der Feldstärke wie im Punkt A. Eine solche Erniedrigung der Oberflächenfeldstärke reicht im allgemeinen aus, um für einen definierten Lawinen-Durchbruch im Innern der Diode beim Erreichen der Durchbruchspannung zu sorgen.
Eine weitere Herabsetzung der Oberflächenfeldstärke kann wie aus Fig. 3 ersichtlich - durch Herabsetzung der Ladungsträgerkonzentration der P -Zone in der Nähe des Randes 10 etwa durch nachträgliche Kompensationsdiffusion erreicht werden. Man erhält dann die P -Zone 5" und die ins Innere des Bauelementes vorgeschobene P-Zone 5'''· Die dabei zusätzlich entstehende Krümmung 12 stört nicht, weil durch die geringe Ladungsträgerkonzentration der P-Zone 5tfT in der Nähe dieser Krümmung deren die Durchbruchsspannung beeinflussende Wirkung kompensiert wird. Es hat sich allerdings als vorteilhaft erwiesen, darauf zu achten, dass die Krümmung 12 nicht genau derjenigen des Guard-Ringes 2' gegenüberliegt. "Vielmehr sollte die Krümmung 12 bei Projektion auf den Guard-Ring 2f auf dem geraden Teil dieses Ringes liegen.
Um eine unter Umständen erwünschte noch weitere Herabsetzung der Oberflächenfeldstärke zu erhalten, kann - wie Fig. 4 zeigt - die Randfläche 10' angeschrägt werden. Auch der in Fig. 5 mit 13 bezeichnete Aetzgraben oder der in Fig. 6 mit l4 bezeichnete weitere Guard-Ring verbessern das Sperrverhalten der Halbleiterdiode. Bei Verwednung des Aetzgrabens 13 (Fig. 5) wird die Höhe der Feldstärke am Punkt C beschränkt. Es tritt ein drittes Feldstärkemaximum am Punkt D auf. Wenn solche zusätzlichen Massnahmen zur Reduktion der Feldstärke an der Oberfläche 11 vorgesehen werden, wird vorteilhafterweise auch das Feldstärkemaximum bei B1 ander Randfläche 10,durch Verringerung von a herabgesetzt. So hat es sich bei einigen derartigen Dioden bewährt, wenn der Abstand a so gewählt wird, dass der zwischen dem PN-Uebergang und
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5" V = 15 um
5it ι d
ρ		 = 110 um
4' d +
η		 = 30 jum
2· dG = 110 μΐη
5'" bP = 160 um
2' bG = 410 um
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dem Guard-Ring liegende Halbleiterbereich bereits bei einem Drittel der maximalen Sperrspannung des PN-Ueberganges von Ladungsträgern entleert ist.
In Fig. 7 ist ein Teilausschnitt einer Avalanche-Diode für 6 kV wiedergegeben, für die sich folgende Strukturparameter ergeben:
Dicke des gesamten Bauelementes d = 600 um
der P -Zone
der P-Zone
10 - der N -Zone
des Guard-Ringes
Breite der P-Zone
der Guard-Zone
Die mittlere Dotierungskonzentration der N~-Basiszone 3 be-
13 -3
trägt etwa 2.10 cm (als Ausgangsmaterial wurde N-Neutronensilizium verwandt), während die Oberflächenkonzentration sowohl der P- als auch der N+-Zone 5" und 4T 5.1o cm~^ und diejenige der P-Zone 5t!t und des Guard-Ringes 2r etwa 10 cm beträgt. Bei einer Sperrspannung von 2,5 kV ist die N-Basiszone 3 an der Oberfläche vollständig von freien Ladungsträgern entleert. Die Feldstärke beträgt dann am Punkt A: 1,26 χ 105 V/cm und bei B: 18 χ 105 V/cm. Bei 4,9 kV erreicht die Raumladungszone das N -Gebiet 4'. Bei weiter steigender Spannung kann auf der Anodenseite die Feldstärke im Bereich D bis B nicht weiter anwachsen. Auf der Kathodenseite tritt bei E ein drittes Feldstärkemaximum auf, so dass diese Struktur bei P-I-N Dioden besonders günstig wird. Bei 6 kV Sperrspannung beträgt die Feldstärke bei A etwa 2 χ ICr V/cm. . und bei B und C etwa 1,2 χ 10 V/cm.
Für Avalanche-Dioden hat diese Struktur den zusätzlichen Vorteil, dass auch bei völlig homogen dotiertem Ausgangsmaterial
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(Neutronensilizium) der Durchbruch nur im Zentrum des Bauelementes stattfindet. Diese Struktur ist daher auch geeignet zur Herstellung billiger Spannungsableiter.
Die vorstehend beschriebene Erfindung ist selbstverständlich nicht auf Halbleiterdioden beschränkt, sondern kann bei einer Vielzahl anderer Halbleiterbauelemente mit Zonenübergängen verwandt werden/iFig. 8 ist beispielsweise ein Ausschnitt aus einem rückwärts nicht sperrenden Thyristor wiedergegeben, bei dem sich die Erfindung besonders bewährt hat. Das Bauelement besitzt folgende Strukturparameter:
Dicke des gesamten Bauelementes d = 350 um
. - der Kathodenzone 15 cL = 15 um
der Anodenzone 16 d. = 15 um der P-Basiszone 17 in der
Umgebung der Kathodenzone dß = 50 um
der P-Pasiszone 17 ' in der
Umgebung der Randfläche dl = 130 jum
des Guard-Ringes 18 dp = 130 um
Breite der P-Pasiszone 17' bß = 230 um
- der Guard-Zone 18 bQ = 360 um
Die mittlere Dotierungskonzentration der N-Basiszone 19 be-
14 -3
trägt 1,05 · 10 cm , während die in die Basiszone 19 hineindiffundierte Kathoden- und Anodenzone 15 und 16 jeweils
20 -3 eine Oberflächenkonzentration von etwa 5·10 cm aufweisen.
Die Dotierungskonzentration der P-Basiszona in der Umgebung
17 der Kathodenzone beträgt an der Oberfläche etwa 3,2 · 10 ' cm und in der Nähe des Randes ebenso wie auch die Guard-Zone 17- etwa 10 cm" .
Die P-Basiszone 17 im elektrisch aktiven Bereich ist dünner gewählt als bei herkömmlichen Thyristoren, was zu besseren Zünd- und Durchlasseigenschaften beiträgt. Die grosse Ein-
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dringtiefe d' am Rand führt dazu, dass die Feldstärke am ü
PN-Uebergang 20 bei B gegenüber A herabgesetzt wird. Bei einer Spannung von 920 Volt beträgt die Feldstärke bei A etwa 1,63 · 10 V/cm, bei B aber etwa nur 1,48 · 10^ V/cra.
la Punkt E ist sie infolge der Krümmung des PN-Ueberganges etwas höher und besitzt etwa den gleichen Wert wie bei A. Bei weiterer Erhöhung der Sperrspannung steigt die Feldstärke bei B und E aber nicht weiter an, da sich die Raumladungszone dort nicht weiter ausdehnen kann. Bei l800 V
beträgt die Feldstärke bei A?2,33 · 105 V/cm. Bei G hat sich ein zweites Maximum der Feldstärke an der Oberfläche gebildet, das etwa den gleichen Wert wie dasjenige bei B erreicht. Da mit zunehmender Spannung sich die Raumladungszone weiter ausgedehnt hat, kann sich auch hier die Krümmung des PN-Üeberganges nicht auswirken.
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Claims (1)

  1. BBC Aktiengesellschaft
    Baden (Schweiz)
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    P/Ca
    Patentansprüche
    1. Leistungshalbleiterbauelement mit mindestens einem Zonenübergang und mit Zonen-Guard-Ringen, die eine Verbesserung des Sperrverhaltens dieses Zonenüberganges bewirken sollen, dadurch gekennzeichnet, dass der Zonenübergang (91, 20) bis an die Randfläche (10) des Bauelementes reicht, und dass der jeweils erste dem Zonenübergang (9', 20) zugeordnete Guard-Ring (21, 18) durch die Randfläche (10) und durch die Oberfläche (11) des Bauelementes begrenzt wird.
    2. Leistungshalbleiterbauelement nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass der Abstand, a, zwischen dem Zonenübergang (91, 20) und dem jeweils ersten Guard-Ring (2f, 18) so gewählt ist, dass der Bereich des Halbleiterbauelementes zwischen Zonenübergang (9f 3 20) und Guard-Ring (2', 18) spätestens dann von Ladungsträgern entleert ist, wenn die an dem Zonenübergang (91, 20) liegende Sperrspannung bis auf die Hälfte der maximalen Sperrspannung angestiegen ist.
    Leistungshalbleiterbauelement nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, dass es sich bei dem Bauelement um eineAvalanche-Diode mit PNN -Struktur handelt, wobei die N -Zone (4') im Hinblick auf die untere Oberfläche (11) planar angeordnet ist, dass der Zonen-Guard-Ring (2!, 18) durch einen in die N~-Zbne: (3) eingebrachten P-Bereich gebildet wird, und dass der Gradient der Ladungsträgerkonzentration der P-Zone (5ttf) entlang der Randfläche (10)geringer ist, als im aktiven Teil (5") des Bauelementes.
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    ORIGINAL INSPECTED
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    4. Leistungshalbleiterbauelement nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, dass es sich bei dem Bauelement um einen rückwärts nicht sperrenden Thyristor (Fig. 8) handelt, bei dem die Emitterzonen (15, 16) im Hinblick auf die jeweilige Oberfläche (J3 11) planar angeordnet sind, dass der Zonen-Guard-Ring (18) durch einen in die N -Basiszone (19) eingebrachten P-Bereich gebildet wird, und dass der Gradient der Ladungsträgerkonzentration der P-Basiszone (17) entlang der Randfläche (10) geringer ist als im aktiven Teil des Bauelementes.
    5. Leistungshalbleiterbauelement nach Anspruch 3 oder 4, dadurch gekennzeichnet, dass zwischen denx Guard-Ring (9'3 l8) und der jeweils an die untere Oberfläche (11) grenzenden planaren Zone (41, 16) ein weiterer Guard-Ring (14) und/oder ein Aetzgraben (13) vorgesehen ist, der durch die untere Oberfläche (11) begrenzt wird.
    6. Leistungshalbleiterbauelement nach Anspruch 5 und 2, dadurch gekennzeichnet, dass der Abstand, a, zwischen dem Zonenübergang (9'3 20) und dem jeweils ersten Guard-Ring (2f, 18) so gewählt ist, dass der Bereich des Halbleiterbauelementes zwischen Zonenübergang (9f a 20) und Guard-Ring (2', 18) von Ladungsträgern entleert ist, sofern die an dem Zonenübergang (9T 20) liegende Sperrspannung etwa auf ein Drittel der maximalen Sperrspannung angestiegen ist.
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DE19782845934 1978-10-10 1978-10-21 Leistungshalbleiterbauelement mit zonen-guard-ringen Granted DE2845934A1 (de)

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