Péndulo simples

An Macánica, un péndulo simples ye un strumiento ó ua montaige que cunsiste nun oubjeto que se abana al alredror dun punto fixo. L braço eisecuta mobimientos altarnados an torno de la posiçon central, chamada posiçon d'eiquelíbrio. L péndulo ye mui outelizado an studos de la fuorça peso i de l mobimiento ouscilatório.

La çcubierta de la periodicidade de l mobimiento pendular fui feita por Galileu Galilei. L mobimiento dun péndulo simples ambuolbe basicamente ua grandeza chamada período (simbolizada por T): ye l'anterbalo de tiempo que l'oubjeto lieba para percorrer toda la trajetória (ó seia, retornar a sue posiçon oureginal de lançamiento, ua beç que l mobimiento pendular ye periódico). Deribada dessa grandeza, eisiste la frequéncia (f), numericamente eigual al amberso de l período (f = 1 / T), i qu'antoce carateriza-se pul númaro de bezes (ciclos) que l'oubjeto percorre la trajetória pendular nun anterbalo de tiempo specífico. La ounidade de la frequéncia ne l SI ye l hertz, eiquibalente a un ciclo por segundo(1/s).

Ber artigo percipal: Eiquaçon de l péndulo

Denota-se por ${\displaystyle \theta \,}$ l anglo formado antre la bertical i l braço de péndulo. Faç-se las seguintes heipóteses:

1. L braço ye formado por un filo nun flexible que se mantén siempre cul mesmo formato i cumprimiento.
2. Toda la massa, ${\displaystyle m\,}$, de l péndulo stá cuncentrada na punta de l braço a ua çtáncia custante ${\displaystyle L\,}$ de l'eixe.
3. Nun eisisten outras fuorças a atuar ne l sistema senó la grabidade i la fuorça que mantén l'eixe de l péndulo fixo. (L mobimiento ye antoce cunserbatibo).
4. L péndulo rializa un mobimiento bidimensional ne l plano xy.

Ye fácele ber que la segunda lei de Newton fornece la seguinte eiquaçon defrencial ourdinária nó-linear coincida cumo eiquaçon de l péndulo:

${\displaystyle {d^{2}\theta \over dt^{2}}+{g \over L}\sin \theta =0.}$

Para pequeinhas ouscilaçones, l'aprossimaçon ${\displaystyle \sin \theta \simeq \theta \,}$ dá la seguinte spresson pa l período de l péndulo:

${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {L}{g}}}}$

T: período

L: cumprimiento de l filo

g: acelaraçon de la grabidade

Bal la pena lembrar que l período de l péndulo nun depende de la massa i que l filo ten que ser eineilástico i de massa çprezible pa que nun altere l período(T). Ua spresson percisa pa l período de l péndulo, bálida mesmo pa amplitudes tan grandes cumo ${\displaystyle 60^{l}\,}$ ye dada por:

${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {l \over g}}\left(1+{\theta _{0}^{2} \over 16}\right)}$.

${\displaystyle T_{0}=2\pi {\sqrt {\frac {\ell }{g}}}}$ puode ser spresso cumo ${\displaystyle \ell ={\frac {g}{\pi ^{2}}}\times {\frac {T_{0}^{2}}{4}}.}$

Se ousarmos l Sistema anternacional d'ounidades (esto ye, cumprimiento an metros i tiempo an segundos), anton, na superfice de la Tierra (g = 9.80665 m/s²), l cumprimiento de l péndulo puode ser stimado de forma simples a partir de l sou período:

${\displaystyle \ell \approx {\frac {T_{0}^{2}}{4}}}$

An outras palabras: Na superfice de la Tierra, l cumprimiento dun péndulo an metros ye cerca dun quarto de l quadrado de l sou período an segundos.

• Péndulo físico
• Péndulo de Foucault
• Péndulo de Newton

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