KR20000045580A - Bandwidth variable optical filter - Google Patents
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Abstract
Description
본 발명은 대역폭 가변 광필터에 관한 것으로, 더욱 자세하게는 광 파장분할다중(WDM : Wavelength Division Multiplex) 방식을 이용한 광통신 시스템에서 광의 입사각의 조정이 가능한 패브리-페로(FP: Fabry-Perot) 필터의 출력에 출력광의 수직방향으로 옵셋(offset)을 주어 어떤 중심파장에서도 전송 대역폭을 연속적으로 바꿀 수 있는 대역폭 가변 광 필터에 관한 것이다.The present invention relates to a variable bandwidth optical filter, and more particularly, to an output of a Fabry-Perot (FP) filter capable of adjusting an incident angle of light in an optical communication system using a wavelength division multiplex (WDM) method. The present invention relates to a variable bandwidth optical filter which can continuously change the transmission bandwidth at any center wavelength by giving an offset in the vertical direction of the output light.
더욱이, 본 발명은 투과 스펙트럼의 모양도 변화시킬 수 있어, 가우시안(Gaussian) 투과 특성을 얻음으로써, 종래의 패브리-페로 필터보다 우수한 누화특성을 갖는 광 필터에 관한 것이다.Furthermore, the present invention relates to an optical filter having a crosstalk characteristic superior to that of a conventional Fabry-Perot filter, by changing the shape of the transmission spectrum and thus obtaining Gaussian transmission characteristics.
광 파장분할다중(WDM) 방식을 이용한 광통신 시스템에서 패브리-페로(Fabry-Perot) 필터는 파장분할 다중화 된 채널의 할당과 이에 대한 감시의 용도로서 널리 사용되고 있다. 그러나, 패브리-페로(FP) 필터의 투과 특성은 매우 천천히 감소하는 Lorentzian 모양을 가지고 있기 때문에 채널 누화가 크고, 대역폭도 고정되어 있다.In an optical communication system using optical wavelength division multiplexing (WDM), Fabry-Perot filters are widely used for the allocation and monitoring of wavelength division multiplexed channels. However, the permeation characteristics of Fabry-Perot (FP) filters have a Lorentzian shape that decreases very slowly, resulting in large channel crosstalk and a fixed bandwidth.
대역폭 가변 광 필터는 파장분할다중 방식의 광통신에서 채널 누화와 자연 방출광을 감소시키기 위한 목적으로 널리 이용되고 있다. 최근에는 주어진 중심 파장에서 광 대역폭을 변화시킬 수 있는 입사각이 조정되는(Angle-tuned) 패브리-페로 필터가 제안되고 있다. 상기 제안되었던 종래의 패브리-페로(FP) 필터는 필터에 입사된 가운시안 빔(beam)의 각도 확산(angular spread)을 이용하여 채널 대역폭을 변화시킬 수가 있지만, 입사각을 조정하면 광 대역폭 뿐만 아니라 중심파장도 함께 변화하게 되므로, 주어진 중심파장에서 광 대역폭을 연속적으로 변화시킬 수 없는 문제점이 있었다.Bandwidth variable optical filters are widely used for the purpose of reducing channel crosstalk and natural emission in wavelength division multiplex optical communication. Recently, an angle-tuned Fabry-Perot filter that can change the optical bandwidth at a given center wavelength has been proposed. The proposed Fabry-Perot (FP) filter proposed above can change the channel bandwidth by using the angular spread of the ginsian beam incident on the filter. Since the wavelength is also changed, there is a problem that can not continuously change the optical bandwidth at a given center wavelength.
따라서, 본 발명은 상기와 같은 종래 기술의 문제점을 해결하기 위하여 안출 된 것으로, 본 발명의 목적은 입사각의 조정이 가능한 패브리-페로(FP: Fabry-Perot) 필터의 출력에 출력광의 수직방향으로 옵셋(offset)을 주어, 어떤 중심파장에서도 전송 대역폭을 연속적으로 바꿀 수 있는 대역폭 가변 광 필터를 제공하는데 있다.Accordingly, the present invention has been made to solve the above problems of the prior art, the object of the present invention is to offset the output light in the vertical direction of the output of the Fabry-Perot (FP: Fabry-Perot) filter that can adjust the angle of incidence By providing an offset, a variable bandwidth optical filter can be used to continuously change the transmission bandwidth at any center wavelength.
도1은 본 발명에 따른 대역폭 가변 광필터의 구조도.1 is a structural diagram of a variable bandwidth optical filter according to the present invention.
도2는 본 발명에 따른 광필터의 시험장치 구성도.2 is a configuration diagram of a test apparatus for an optical filter according to the present invention;
도3a 내지 도3f는 실험 결과를 나타낸 그래프.3a to 3f are graphs showing experimental results.
*도면의 주요부분에 대한 부호의 설명* Explanation of symbols for main parts of the drawings
11, 13 : 렌즈11, 13: Lens
12 : 패브리-페로 에탈론12: Fabry-Perot Etalon
상기 목적을 달성하기 위한 본 발명에 따른 광 필터는, 광섬유를 통해 입사되는 파장분할다중된 광을 평행광으로 바꾸기 위한 수단; 회전 가능하도록 하여 소정 경사각만큼의 기울기를 갖도록 설치되며, 상기 파장분할다중된 평행광을 투과 및 반사시켜 광 필터링 하는 수단; 및 광신호의 진행방향에 대해 수직인 방향으로 이동 가능하게 설치되어, 투과빔을 출력단 광섬유로 집속하는 수단을 포함한 것을 특징으로 한다.According to an aspect of the present invention, there is provided an optical filter comprising: means for converting wavelength-multiplexed light incident through an optical fiber into parallel light; A means for filtering the light by transmitting and reflecting the wavelength-division multiplexed parallel light so as to be rotatable and having an inclination corresponding to a predetermined inclination angle; And means for concentrating in the direction perpendicular to the traveling direction of the optical signal, focusing the transmitted beam to the output end optical fiber.
본 발명에 의하면, 입사각의 조정이 가능한 패브리-페로 에탈론을 통과한 광신호를 광신호의 진행방향과 수직인 x축 방향으로 이동가능하도록 설치된 렌즈를 통해 집속함으로써, 어떤 중심파장에서도 전송 대역폭을 연속으로 바꿀 수 있고, 투과 스펙트럼의 모양도 변화시킬 수 있도록 하여, 투과된 광 신호가 가우시안 투과 특성을 갖도록 하여 누화특성을 향상시킬 수 있다.According to the present invention, the optical signal passing through the Fabry-Perot etalon, which can adjust the angle of incidence, is focused through a lens installed so as to be movable in the x-axis direction perpendicular to the traveling direction of the optical signal, thereby providing a transmission bandwidth at any center wavelength. It is possible to change continuously and to change the shape of the transmission spectrum so that the transmitted light signal has Gaussian transmission characteristics, thereby improving crosstalk characteristics.
이하, 첨부된 도면을 참조하여 본 발명에 따른 바람직한 실시 예를 상세히 설명한다.Hereinafter, exemplary embodiments of the present invention will be described in detail with reference to the accompanying drawings.
도1은 본 발명에 따른 패브리-페로 필터의 구조를 나타낸 도면으로, 도면부호 11은 제1 렌즈, 12는 패브리-페로 에탈론, 13은 제2 렌즈를 각각 나타낸다.1 is a view showing the structure of a Fabry-Perot filter according to the present invention, reference numeral 11 is a first lens, 12 is a Fabry-Perot etalon, 13 is a second lens, respectively.
본 발명에 따른 광 필터는 광섬유를 통해 입사되는 광을 평행광으로 바꾸기 위한 제1 렌즈(11)와, 회전 가능하도록 설치되어 소정 각만큼의 기울기를 가지며, 상기 제1 렌즈를 통과한 광신호를 파장에 따라 투과 및 반사시키는 패브리-페로 에탈론(12), 광 진행방향의 수직방향으로 이동 가능하도록 설치되어, 상기 패브리-페로 에탈론(12)을 투과한 광을 출력단 광섬유로 집속하는 제2 렌즈(13)를 포함한다.The optical filter according to the present invention includes a first lens 11 for converting light incident through an optical fiber into parallel light, and is rotatably installed to have an inclination of a predetermined angle, and to receive an optical signal passing through the first lens. Fabry-Perot Etalon 12 which transmits and reflects according to the wavelength, and is installed to be movable in the vertical direction of the light propagation direction, and a second to focus the light transmitted through the Fabry-Perot Etalon 12 to the output optical fiber And a lens 13.
상기와 같은 구성을 갖는 본 발명에 따른 광 필터의 동작을 살펴보면 다음과 같다.Looking at the operation of the optical filter according to the present invention having the configuration as described above are as follows.
입사광은 입력단 광섬유를 통해 제1 렌즈(11)로 입사되어, 평행광으로 바뀌게 된다. 패브리-페로 에탈론(12)은 소정의 굴절률을 가지고 있으며, 투명하고 편평하며, 두께가 균일한 용융 석영(Fused Silica) 기판양면에 높은 반사율을 갖는 유전체 거울(Mirror)을 코팅한 구조이다. 이러한 패브리-페로 에탈론(12)이 본 발명에서는 소정의 경사각 θ을 갖도록 하는 즉, 입사각이 조정될 수 있도록 하기 위해, 회전 가능하도록 설치된다. 상기 패브리-페로 에탈론(12)을 회전 가능하도록 설치하여 입사각을 조정하는 기술은 일반적인 공지기술로서, 본 발명에서는 이에 관한 설명은 생략하기로 한다.The incident light is incident on the first lens 11 through the input end optical fiber, and is converted into parallel light. The Fabry-Perot Etalon 12 has a structure having a high refractive index coated on both sides of a Fused Silica substrate having a predetermined refractive index, transparent, flat, and uniform thickness. Such Fabry-Perot Etalon 12 is installed in the present invention so as to be rotatable in order to have a predetermined inclination angle θ, that is, the incident angle can be adjusted. The technique of adjusting the incident angle by installing the Fabry-Perot Etalon 12 to be rotatable is a general known technique, and description thereof will be omitted.
연속해서, 제1 렌즈(11)를 통과한 평행광은 패브리-페로 에탈론(12)에 비스듬한 입사각 θ를 가지고 입사된다. 이렇게 입사된 파장분할다중된 평행광은 패브리-페로 에탈론(12)에 의해 소정의 채널폭을 갖는 여러 광 신호로 바뀌게 된다.Subsequently, parallel light passing through the first lens 11 is incident on the Fabry-Perot Etalon 12 at an oblique angle of incidence θ. The incident wavelength-division multiplexed parallel light is converted into various light signals having a predetermined channel width by the Fabry-Perot Etalon 12.
일반적으로 패브리-페로 필터에서는 입사광의 진행방향을 z 축이라 할 때, 패브리-페로 에탈론(12) 뒤에 위치한 제2 렌즈(13)가 출력광의 진행방향과 동일한 z 축상에 존재하여, 패브리-페로 에탈론(12)을 통과한 광신호를 출력단 광섬유로 집속하게 된다. 종래에는 패브리-페로 필터를 회전시키는 경우에도 제2 렌즈의 위치가 고정되어 있었다.In general, in the Fabry-Perot filter, when the advancing direction of incident light is referred to as the z-axis, the second lens 13 located behind the Fabry-Perot etalon 12 is present on the same z-axis as the advancing direction of the output light. The optical signal passing through the etalon 12 is focused to the output optical fiber. Conventionally, even when the Fabry-Perot filter is rotated, the position of the second lens is fixed.
이러한 패브리-페로 필터의 구조에서 본 발명에서는 제2 렌즈(13)의 위치를 z 축으로부터 광신호의 진행방향 및 패브리-페로 필터의 회전축과 수직인 x 축 방향으로 옵셋(offset)을 가변할 수 있도록 주어, 전체 필터의 중심투과파장은 일정한 상태에서 투과폭을 연속적으로 변화시킬 수 있도록 한 것이다. 즉, 본 발명에서는 제2 렌즈(13)를 x 방향으로 이동 가능하도록 설치하였다. 마찬가지로, 상기 제2 렌즈(13)를 수직방향으로 이동가능하도록 설치하는 기술은 일반적인 공지 기술로서, 본 발명에서는 이에 관한 설명은 생략한다.In the structure of the Fabry-Perot filter, in the present invention, the offset of the second lens 13 may be varied from the z axis in the direction of travel of the optical signal and in the x axis direction perpendicular to the rotation axis of the Fabry-Perot filter. The central transmission wavelength of the entire filter is to allow the transmission width to be changed continuously in a constant state. That is, in the present invention, the second lens 13 is installed to be movable in the x direction. Similarly, a technique for installing the second lens 13 to be movable in the vertical direction is a general known technique, and description thereof will be omitted in the present invention.
한편, 이러한 본 발명의 구성에 더하여, 패브리-페로 에탈론(12)의 후단에 투과된 광을 집속하기 위한 렌즈를 다수개 설치할 수 있다. 물론 상기 렌즈들은 x축 방향으로 이동 가능하도록 설치된다. 이렇게 구성할 경우 패브리-페로 필터(12)를 통과한 광 신호의 집속 성능을 향상시킬 수 있어, 패브리-페로 필터의 성능을 보다 개선시킬 수 있다.On the other hand, in addition to the configuration of the present invention, a plurality of lenses for focusing the transmitted light at the rear end of the Fabry-Perot Etalon 12 can be provided. Of course, the lenses are installed to be movable in the x-axis direction. In this configuration, it is possible to improve the focusing performance of the optical signal passing through the Fabry-Perot filter 12, thereby further improving the performance of the Fabry-Perot filter.
이를 보다 구체적으로 살펴보면, x 축 방향은 입사된 광신호의 진행방향 및 패브리-페로 에탈론(13)의 회전축에 수직인 방향으로서, x 축 방향의 옵셋(offset)인 △x를 가변시킬 경우에, 전체 필터의 중심투과파장은 거의 변화하지 않으면서도 투과폭 및 투과스펙트럼의 모양을 일정한 범위 내에서 변화시킬 수 있다. 그 이유는 중심투과파장에 가까운 입사광 일수록 패브리-페로 에탈론 내에서 다중반사가 오래 지속되어, 패브리-페로 에탈론의 경사각 θ이 θ〉 0 의 조건을 만족하는 경우 x 〉 0 방향으로 그 투과파가 넓게 분포되기 때문이다. 따라서, θ〉 0의 경우 △x 를 0 에서부터 증가시킬수록 중심투과파장에서 먼 파장은 검출되지 않게 되어, 투과 스펙트럼은 주기적인 가우시안(Gaussian) 모양을 갖게 된다. 반면, △x 가 0 부근 혹은 0 이하인 경우 투과스펙트럼은 원래의 주기적인 Lorentzian 모양에 가깝게 된다. 가우시안(Gaussian)은 중심파장에서 멀어짐에 따라 그 크기가 급격히 감소하므로, 누화가 적은 광학필터의 제작에 응용될 수 있다.In more detail, the x-axis direction is a direction perpendicular to the advancing direction of the incident optical signal and the rotation axis of the Fabry-Perot Etalon 13, and in the case of varying the offset? X in the x-axis direction, The center transmission wavelength of the entire filter can change the transmission width and the shape of the transmission spectrum within a certain range with little change. The reason is that the incident light closer to the center transmission wavelength, the longer the multi-reflection in the Fabry-Perot Etalon, and the transmitted wave in x> 0 direction when the inclination angle θ of the Fabry-Perot Etalon satisfies the condition θ> 0 Is widely distributed. Therefore, in the case of θ> 0, when Δx is increased from 0, a wavelength far from the center transmission wavelength is not detected, and the transmission spectrum has a periodic Gaussian shape. On the other hand, if Δx is near or below zero, the transmission spectrum is close to the original periodic Lorentzian shape. Gaussian (Gaussian) is rapidly reduced in size as it moves away from the center wavelength, it can be applied to the fabrication of optical filters with low crosstalk.
도2는 이와 같은 본 발명에 따른 패브리-페로 필터의 특성을 실험하기 위한 시험장치의 구성도이다.Figure 2 is a block diagram of a test apparatus for testing the characteristics of the Fabry-Perot filter according to the present invention.
본 시험장치에서는 광원으로 에르븀이 첨가된 광섬유 증폭기(EDFA: Erbium Doped Fiber Amplifier)(21)로부터 출력되는 5.8dBm 자연 방출광을 사용하였다. 그리고, 제1 접속용 광섬유 콜리메이터(FPC: Fiber Pigtailed Collimator)(22)를 이용하여 상기 에르븀첨가 광섬유증폭기(21)로부터 방출된 자연 방출광을 자유공간에서 결합한 다음, 본 발명에 따른 패브리-페로 필터(23)를 투과시켰다. 그리고, 제2 접속용 광섬유 콜리메이터(FPC)(24)를 통해 본 발명에 따른 패브리-페로 필터(23)를 투과한 광신호를 재결합 하였다. 이렇게 제2 광섬유 콜리메이터(24)에 의해 재결합된 신호의 출력 파형은 종단에서 광 스펙트럼 해석기(OSA: Optical Spectrum Analyzer)(25)를 이용해 관찰하였다. 여기서, 입사된 빔의 직경은 450㎛ 정도이다. 그리고, 투과 스펙트럼의 모양은 광의 입사각 θ와 x축 방향에서 옵셋 Δx로 조정할 수 있다. 에탈론은 굴절률이 약 1.44인 용융 석영으로 만들어졌고, 양 표면의 굴절률과 두께는 각각 약 0.95과 약 150㎛이다.In this test apparatus, a 5.8 dBm natural emission light output from an Erbium Doped Fiber Amplifier (EDFA) added with erbium was used as a light source. Then, the natural emission light emitted from the erbium-doped fiber amplifier 21 is combined in a free space by using a first fiber optic collimator (FPC) 22, and then a Fabry-Perot filter according to the present invention. (23) was permeated. Then, the optical signal transmitted through the Fabry-Perot filter 23 according to the present invention was recombined through the second optical fiber collimator (FPC) 24. The output waveform of the signal recombined by the second optical fiber collimator 24 was observed using an optical spectrum analyzer (OSA) 25 at the end. Here, the diameter of the incident beam is about 450 mu m. The shape of the transmission spectrum can be adjusted by the offset Δx in the incident angle θ of the light and the x-axis direction. Etalon is made of fused quartz with a refractive index of about 1.44, and the refractive index and thickness of both surfaces are about 0.95 and about 150 micrometers, respectively.
Δx=0인 상태에서 경사각 θ를 변화시켜 가면서 얻은 출력 스펙트럼은 도3a와 같다. 투과된 피크의 중심 파장 λp는 약 1548.6 nm이고, 대역폭은 약 0.18nm 내지 1.28nm 사이에서 불연속적으로 변화된다. Δx가 ±300㎛ 범위 이내에서 변할 때, 중심파장은 크게 변하지 않았지만, 대역폭은 도3b에 도시된 바와 같이 연속적으로 변화함을 알 수 있었다. 0 〈θ 인 경우, 실험 결과는 에탈론 내부에서 파장에 따라 다중 반사가 발생하는 것에 의하여 출력투과 스펙트럼 폭이 변하게 됨을 보여준다. 에탈론을 통과한 후, 스펙트럼의 세기 피크(intensity peak)는 파장이 λp에 가까울수록 +x 방향으로 널리 분포한다. 따라서 투과폭은 x축의 양의 방향을 따라 감소하며, 역으로 x축의 음의 방향을 따라 증가한다. 실험에서도 이와 부합되는 결과를 얻었다. 즉, 증폭된 자기방출광(ASE: Amplified Spontaneous Emission)의 에탈론 필터를 투과한 스펙트럼 대역폭이 Δx가 0보다 클수록 감소되었다. 세기 피크(intensity peak)도 Δx에 별로 영향을 받지 않는다. 반대로 Δx가 0보다 작을수록 대역폭이 증가되었는데, 그러나 입사빔의 분포영역을 벗어나는 Δx = -200 ㎛ 부근까지 이르면 손실이 매우 크게 증가하고 있다.The output spectrum obtained by changing the inclination angle θ in the state of Δx = 0 is shown in FIG. 3A. The center wavelength λ p of the transmitted peak is about 1548.6 nm and the bandwidth varies discontinuously between about 0.18 nm and 1.28 nm. When Δx varied within the range of ± 300 μm, the center wavelength did not change significantly, but the bandwidth changed continuously as shown in FIG. 3B. In the case of 0 < θ, the experimental results show that the output transmission spectral width is changed by multiple reflections occurring with wavelength within the etalon. After passing through the etalon, the intensity peak of the spectrum is widely distributed in the + x direction as the wavelength approaches λ p . Therefore, the transmission width decreases in the positive direction of the x-axis and conversely increases in the negative direction of the x-axis. Experimental results were obtained. In other words, the spectral bandwidth transmitted through the etalon filter of the amplified spontaneous emission (ASE) decreased as Δx was greater than zero. The intensity peak is not much affected by Δx. On the contrary, as Δx is smaller than 0, the bandwidth is increased. However, the loss increases very much when Δx = -200 μm out of the distribution range of the incident beam.
도3a의 그래프에서 □는 θ=0°인 경우의 출력 스펙트럼을, *는 θ=6.9°인 경우의 출력 스펙트럼을, △는 θ=9.9°인 경우의 출력 스펙트럼을, ◇는 θ=15.2°인 경우의 출력 스펙트럼을, ▽는 θ=18.9°인 경우의 출력 스펙트럼을, ×는 θ=23.4°인 경우의 출력 스펙트럼을, ○는 θ=32°인 경우의 출력 스펙트럼을 각각 나타낸다.In the graph of Fig. 3A,? Denotes an output spectrum when θ = 0 °, * denotes an output spectrum when θ = 6.9 °, Δ denotes an output spectrum when θ = 9.9 °, and ◇ denotes θ = 15.2 °. Denotes an output spectrum when? Is an output spectrum when θ = 18.9 °, x denotes an output spectrum when θ = 23.4 °, and a denotes an output spectrum when θ = 32 °.
또한, 도3b의 그래프에서 ■는 θ=0°인 경우의 대역폭을, ●는 θ=6.9°인 경우의 대역폭을, *는 θ=9.9°인 경우의 대역폭을, ▲는 θ=15.2°인 경우의 대역폭을, ×는 θ=18.9°인 경우의 대역폭을, ▼θ=23.4°인 경우의 대역폭을, ◆는 θ=32°인 경우의 대역폭을 각각 나타낸다.In addition, in the graph of Fig. 3B,? Denotes a bandwidth when θ = 0 °,? Denotes a bandwidth when θ = 6.9 °, * denotes a bandwidth when θ = 9.9 °, and ▲ denotes θ = 15.2 °. Represents the bandwidth in case of θ = 18.9 °, the bandwidth in case of θ = 23.4 °, and the bandwidth in case of θ = 32 °, respectively.
도3c는 θ = 6.9°인 경우 에탈론을 이동시킬 때, 투과 스펙트럼를 나타낸다.3C shows the transmission spectrum when the etalon is shifted when θ = 6.9 °.
에탈론이 +x축 방향으로 이동하면 파장이 λp에 가까운 성분만이 우세하므로, Δx 〉 0일 때, 기존의 패브리-페로(FP) 필터에서와는 다른 가우시안 스펙트럼 특성을 보임을 알 수 있다.When the etalon moves in the + x-axis direction, only the component whose wavelength is close to λ p is dominant. Therefore, when Δx> 0, it shows that Gaussian spectral characteristics are different from those of the conventional Fabry-Perot (FP) filter.
도3c의 그래프에서 □는 △x=0㎛인 경우의 측정된 출력 스펙트럼을, *는 △x=+300㎛인 경우의 측정된 출력 스펙트럼을, ▲는 △x=+200㎛인 경우의 측정된 출력 스펙트럼을, ◇는 △x=+100㎛인 경우의 측정된 출력 스펙트럼을, ▼는 △x=-100㎛인 경우의 측정된 출력 스펙트럼을, ○는 △x=-200㎛인 경우의 측정된 출력 스펙트럼을, +는 △x=-300㎛인 경우의 측정된 출력 스펙트럼을 각각 나타낸다.In the graph of Fig. 3C,? Indicates the measured output spectrum when Δx = 0 μm, * indicates the measured output spectrum when Δx = + 300 μm, and ▲ indicates the measurement when Δx = + 200 μm. Is the measured output spectrum when Δx = + 100 μm, ▼ is the measured output spectrum when Δx = -100 μm, and ○ is when Δx = -200 μm. The measured output spectrum, + indicates the measured output spectrum when Δx = -300 μm, respectively.
도3d는 θ와 Δx의 변화에 대하여 측정된 삽입손실을 나타낸다. 에탈론이 없을 때, 삽입손실은 0.65 dB 이었고, Δx 〈 -200㎛ 일 때, 삽입손실은 크게 증가되었다. 그러나, 투과특성이 가우시안(Gaussian)으로 바뀌는 Δx 〉 0인 경우에는 삽입손실이 그다지 감소되지 않았다.Figure 3d shows the insertion loss measured for the change in θ and Δx. In the absence of etalon, the insertion loss was 0.65 dB, and when Δx <−200 μm, the insertion loss was greatly increased. However, the insertion loss did not decrease much when the transmission characteristic was Δx> 0, which is changed to Gaussian.
도3d에서 ■는 θ=0°인 경우의 감쇠상태를, ●는 θ=6.9°인 경우의 감쇠상태를, *는 θ=9.9°인 경우의 감쇠상태를, ▲는 θ=15.2°인 경우의 감쇠상태를, ×는 θ=18.9°인 경우의 감쇠상태를, ▼θ=23.4°인 경우의 감쇠상태를, ◆는 θ=32°인 경우의 감쇠상태를 각각 나타낸다.In Fig. 3D,? Denotes an attenuation state when θ = 0 °,? Denotes an attenuation state when θ = 6.9 °, * denotes an attenuation state when θ = 9.9 °, and ▲ denotes θ = 15.2 °. Denotes the attenuation state when θ = 18.9 °, the attenuation state when θ = 23.4 °, and the attenuation state when θ = 32 °, respectively.
도3e 및 도3f는 θ=6.9°일 때, Δx=0와 Δx=300㎛의 경우에 대한 출력 스펙트럼을 각각 비교하여 나타낸 것이다.3E and 3F show the output spectra for Δx = 0 and Δx = 300 μm, respectively, when θ = 6.9 °.
상기와 같이 이루어진 본 발명에 의하면, 패브리-페로(FP: Fabry-Perot) 필터의 출력에 가변 옵셋(offset)을 주어 어떤 중심파장에서도 전송 대역폭을 연속적으로 바꿀 수 있도록 하였으며, 투과 모양이 가우시안(Gaussian) 투과 특성을 가질 수 있도록 하여 파장분할다중 방식의 광전송 시스템 등에서 채널간의 누화를 현격히 감소시킬 수 있다. 또한, 대역폭이 좁은 가우시안(Gaussian) 광학필터의 제작에도 사용될 수 있으며, 가변 대역폭을 가지므로, 일반 광학 실험에서 최적 광 대역폭 값을 실험적으로 찾는 경우에도 사용될 수 있다.According to the present invention made as described above, by providing a variable offset to the output of the Fabry-Perot (FP) filter to continuously change the transmission bandwidth at any center wavelength, the transmission shape is Gaussian Crosstalk between the channels can be significantly reduced in a wavelength division multiplex optical transmission system. In addition, it can be used to fabricate a narrow bandwidth Gaussian optical filter, and because it has a variable bandwidth, it can also be used to experimentally find an optimal optical bandwidth value in general optical experiments.
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