JPS6343324A - プラズマシヤワ−装置 - Google Patents
プラズマシヤワ−装置Info
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- JPS6343324A JPS6343324A JP18747386A JP18747386A JPS6343324A JP S6343324 A JPS6343324 A JP S6343324A JP 18747386 A JP18747386 A JP 18747386A JP 18747386 A JP18747386 A JP 18747386A JP S6343324 A JPS6343324 A JP S6343324A
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- 238000000034 method Methods 0.000 claims description 6
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Landscapes
- Drying Of Semiconductors (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
(産業上の利用分野)
この発明は、半導体基板の表面に薄膜形成やエツチング
等の処理を行なうプラズマシャワー装置に関する。
等の処理を行なうプラズマシャワー装置に関する。
(従来の技術)
従来のプラズマシャワー装置は、第2図に示すように、
プラズマ発生室1内にガス導入系2からガスを導入する
とともに、導波管3からマイクロ波を導入して、電磁コ
イル4による磁界で電子サイクロトロン共鳴(E CR
)を行なわせ、プラズマ室l内にプラズマを発生させる
とともに、電磁コイル4の発散磁界を利用して、プラズ
マを引出窓5から試料室6に引出している。そして、引
出したプラズマによって試料台7に載置した基板(ウェ
ハー)8の表面に所定の処理、例えば薄膜の形成をする
ようにしている。
プラズマ発生室1内にガス導入系2からガスを導入する
とともに、導波管3からマイクロ波を導入して、電磁コ
イル4による磁界で電子サイクロトロン共鳴(E CR
)を行なわせ、プラズマ室l内にプラズマを発生させる
とともに、電磁コイル4の発散磁界を利用して、プラズ
マを引出窓5から試料室6に引出している。そして、引
出したプラズマによって試料台7に載置した基板(ウェ
ハー)8の表面に所定の処理、例えば薄膜の形成をする
ようにしている。
上記プラズマシャワー装置は多くの特徴をもっている。
すなわち、ECRで活性度が非常に高くなったプラズマ
を、発散磁界を活用して適度に調整されたエネルギーで
取出してウェハー8に衝突させているので、プラズマの
高活性と、イオンや電子のウェハーへの限定された強さ
の衝突とによる複合効果によって効率良くウェハー表面
上に損傷の少ない膜生成などの表面処理反応が生じる。
を、発散磁界を活用して適度に調整されたエネルギーで
取出してウェハー8に衝突させているので、プラズマの
高活性と、イオンや電子のウェハーへの限定された強さ
の衝突とによる複合効果によって効率良くウェハー表面
上に損傷の少ない膜生成などの表面処理反応が生じる。
この反応は外部から加熱しなくとも起きるから、常温で
処理が可能で、しかも窒化シリコン、酸化シリコンなど
の生成された各種薄膜は、常温加工にもかかわらず、耐
酸性、緻密性に優れている。
処理が可能で、しかも窒化シリコン、酸化シリコンなど
の生成された各種薄膜は、常温加工にもかかわらず、耐
酸性、緻密性に優れている。
(本発明が解決しようとする問題点)
しかしながら、膜厚の分布や膜質の分布など基板上の処
理の分布に関しては必ずしも十分でない面があり、特に
ウェハー8の面積が大きくなるとこの傾向が顕著であっ
た。その理由を以下に説明する。
理の分布に関しては必ずしも十分でない面があり、特に
ウェハー8の面積が大きくなるとこの傾向が顕著であっ
た。その理由を以下に説明する。
前記電磁コイル4による磁界は、プラズマ発生室l内で
ECR条件を満たすだけでなく、試料室6内に有用な発
散磁界を形成する。(第3図参照)。第3図すの実!B
pは、第3図aのプラズマ流の中央のP線に沿った各位
置における磁界の強さを示し、破線Bqはプラズマ流の
外側の線Qに沿った各位置の磁界の強さを示す。
ECR条件を満たすだけでなく、試料室6内に有用な発
散磁界を形成する。(第3図参照)。第3図すの実!B
pは、第3図aのプラズマ流の中央のP線に沿った各位
置における磁界の強さを示し、破線Bqはプラズマ流の
外側の線Qに沿った各位置の磁界の強さを示す。
このような発散磁界では、プラズマ中の円運動電子は反
磁性を示すため、磁界の強さの勾配によって磁界の発散
方向である試料台7に向かって加速される。プラズマ発
生室1と試料台7は電気的に絶縁されており、試料台7
方向に加速された電子は、中和条件を満たすようにイオ
ンを加速し、電子を減速するような両極性磁界を発生し
て、平衡状態となる。この状態では電子およびイオンは
同じ加速状態となるため、 Fi/M=Fe/m ただし、Fi、 Fe: イオンおよび電子に働く力、
M、m:イオンおよび電子の質量である。
磁性を示すため、磁界の強さの勾配によって磁界の発散
方向である試料台7に向かって加速される。プラズマ発
生室1と試料台7は電気的に絶縁されており、試料台7
方向に加速された電子は、中和条件を満たすようにイオ
ンを加速し、電子を減速するような両極性磁界を発生し
て、平衡状態となる。この状態では電子およびイオンは
同じ加速状態となるため、 Fi/M=Fe/m ただし、Fi、 Fe: イオンおよび電子に働く力、
M、m:イオンおよび電子の質量である。
Fi=eE
E:プラズマ流中に発生した電界。
Fe=−p−(dB/dz)−eE
用は円運動電子の磁気モーメントであ、す、電子の円運
動エネルギーをω】 としてW=ωr/Bであり、断熱
不変量である。Zは流出方向の距離。
動エネルギーをω】 としてW=ωr/Bであり、断熱
不変量である。Zは流出方向の距離。
これらの関係からEを求め、E==−dφ/dzを積分
すると、電位φは、 φ= −[(1)O/(e (1+ m/ M))1
(1−B/ Bv)”F (ωo /e) (1
−(B/Bo ) ’tとなり、イオンエネルギーは、 eφ=−ωoil−(B/Bo)) ・・・(1)
で与えられる。(参考文献。SEMI TECHNOL
OGYSYMPOSIUM ’85 、 F −4−
1) 、 ココテωo、BOはプラズマ発生室lでの電
子の円運動エネルギーおよび磁束密度である。
すると、電位φは、 φ= −[(1)O/(e (1+ m/ M))1
(1−B/ Bv)”F (ωo /e) (1
−(B/Bo ) ’tとなり、イオンエネルギーは、 eφ=−ωoil−(B/Bo)) ・・・(1)
で与えられる。(参考文献。SEMI TECHNOL
OGYSYMPOSIUM ’85 、 F −4−
1) 、 ココテωo、BOはプラズマ発生室lでの電
子の円運動エネルギーおよび磁束密度である。
またこの式(1)は試料台7におけるプラズマの衝突エ
ネルギーを示すものである。すなわち、プラズマ発生室
1から引き出されたプラズマは式(1)によって与えら
れたエネルギーでウェハー8に衝突する。そしてこの衝
突エネルギーが膜生成などの処理のエネルギーとなる。
ネルギーを示すものである。すなわち、プラズマ発生室
1から引き出されたプラズマは式(1)によって与えら
れたエネルギーでウェハー8に衝突する。そしてこの衝
突エネルギーが膜生成などの処理のエネルギーとなる。
したがってウェハー8上の処理の分布を均一にするには
、プラズマの衝突エネルギーがウェハー8の面上で一定
でなければならず、このためには、電荷eが定数である
から、上記の電位φが試料台7の面上で一定でなければ
ならない、また試料台7の面上の電位φが一定であるた
めには、電磁コイル4によって発生する磁界強度Boは
一定でプラズマ室1におけるωGは一定の分布をするか
ら、試料台7の面上の磁界の強さBが一定でなければな
らない。
、プラズマの衝突エネルギーがウェハー8の面上で一定
でなければならず、このためには、電荷eが定数である
から、上記の電位φが試料台7の面上で一定でなければ
ならない、また試料台7の面上の電位φが一定であるた
めには、電磁コイル4によって発生する磁界強度Boは
一定でプラズマ室1におけるωGは一定の分布をするか
ら、試料台7の面上の磁界の強さBが一定でなければな
らない。
しかし、第3図に示すように、P、Q線に沿った磁界強
度に差があり、ウェハー8上の中心位置0と端部qとで
は磁界強度が異なる。
度に差があり、ウェハー8上の中心位置0と端部qとで
は磁界強度が異なる。
第4図に、第3図のP線に沿って引出窓5から、試料台
7に至る間の電位を測定した例を示す。第3、第4図か
ら明らかなように、磁界の減少に対応して負電位が増加
しており、試料台7の中心位置Oでは一13V程度であ
った。一方、試料台7の端部q(第3図参照)の位置の
電位を測定したところ、試料台7の中心位置Oよりも磁
界が弱いので、−13Vよりも低い一18Vであった。
7に至る間の電位を測定した例を示す。第3、第4図か
ら明らかなように、磁界の減少に対応して負電位が増加
しており、試料台7の中心位置Oでは一13V程度であ
った。一方、試料台7の端部q(第3図参照)の位置の
電位を測定したところ、試料台7の中心位置Oよりも磁
界が弱いので、−13Vよりも低い一18Vであった。
従来は上記のように、試料台7の中心位置0と端部qと
で、電位の差や磁界強度の差があるため、ウェハー8の
表面におけるプラズマの入射速度やプラズマ密度に差を
生じ、これら両者の差による相乗作用によってウェハー
8の表面処理に大きな差を生じさせていた。すなわちウ
ェハーに形成される薄膜の膜厚分布や膜質分布を不均一
なものにしてしまい、特に、ウェハーの径が大きいと、
ウェハーの中心位置から離れるほど磁界が弱くなり、ま
た電位差も大きくなるところから、膜厚分布壱1f!2
質分布が一層不均一になってしまうという欠点があった
。
で、電位の差や磁界強度の差があるため、ウェハー8の
表面におけるプラズマの入射速度やプラズマ密度に差を
生じ、これら両者の差による相乗作用によってウェハー
8の表面処理に大きな差を生じさせていた。すなわちウ
ェハーに形成される薄膜の膜厚分布や膜質分布を不均一
なものにしてしまい、特に、ウェハーの径が大きいと、
ウェハーの中心位置から離れるほど磁界が弱くなり、ま
た電位差も大きくなるところから、膜厚分布壱1f!2
質分布が一層不均一になってしまうという欠点があった
。
このため、従来の装置では、実用的な薄膜の生成できる
ウェハー8の最大径はほぼ100++mが限度であり、
これ以上の径の大きいウェハー8を処理するには、プラ
ズマ発生室lやECR条件を得るための電磁コイルを大
きくしなければならず、装置全体が大きくなりすぎてし
まうという問題があった。
ウェハー8の最大径はほぼ100++mが限度であり、
これ以上の径の大きいウェハー8を処理するには、プラ
ズマ発生室lやECR条件を得るための電磁コイルを大
きくしなければならず、装置全体が大きくなりすぎてし
まうという問題があった。
この発明は、試料台の磁界を均一にして、大口径のウェ
ハーを均一に処理することのできるプラズマシャワー装
置を提供することを目的とする。
ハーを均一に処理することのできるプラズマシャワー装
置を提供することを目的とする。
(問題を解決するための手段)
この発明は、上記の目的を達成するために、プラズマ発
生室で電子サイクロトロン共鳴によって発生したプラズ
マを、発散磁界によって試料室に引出し、この引出した
プラズマで試料室の試料台に載置された試料基板の表面
を処理するプラズマシャワー装置において、基板上の磁
界強度を均一にする磁界強度均一化手段を設けたもので
ある。
生室で電子サイクロトロン共鳴によって発生したプラズ
マを、発散磁界によって試料室に引出し、この引出した
プラズマで試料室の試料台に載置された試料基板の表面
を処理するプラズマシャワー装置において、基板上の磁
界強度を均一にする磁界強度均一化手段を設けたもので
ある。
(本発明の作用)
磁界強度均一化手段によって、試料基板上の磁界強度が
均一になる。
均一になる。
(本発明の効果)
試料基板上の磁界強度が均一になるので、試料基板にプ
ラズマが均一のエネルギーで入射する。
ラズマが均一のエネルギーで入射する。
これにより、装着を大きくせずに大口径の試料基板を均
一に処理することができる。
一に処理することができる。
(本発明の実施例)
第1図において、11はプラズマ室で、ガス導入系12
から例えばN2ガス等を導入し、また導波管13からマ
イクロ波を導入してプラズマを発生させる。17は磁気
コイルで、プラズマ室11における電子サイクロトロン
共鳴に利用するとともに、プラズマ引出窓18から試料
台14に向けて適当な勾配で磁界強度を減少する発散磁
界を例えば矢印H1方向に形成している。そしてこの発
散磁界によって、プラズマ室11で発生したプラズマを
プラズマ引出窓工8から試料室20に流すようにしてい
る。前記試料台14は基板15を保持するとともに、そ
の径が、試料台14におけるプラズマ流IBの径より大
きく形成されている。
から例えばN2ガス等を導入し、また導波管13からマ
イクロ波を導入してプラズマを発生させる。17は磁気
コイルで、プラズマ室11における電子サイクロトロン
共鳴に利用するとともに、プラズマ引出窓18から試料
台14に向けて適当な勾配で磁界強度を減少する発散磁
界を例えば矢印H1方向に形成している。そしてこの発
散磁界によって、プラズマ室11で発生したプラズマを
プラズマ引出窓工8から試料室20に流すようにしてい
る。前記試料台14は基板15を保持するとともに、そ
の径が、試料台14におけるプラズマ流IBの径より大
きく形成されている。
21は試料台14の面上における発散磁界の磁界強度を
、広範囲に亘って均一にする磁界強度均一化手段で、電
磁コイルから構成されている。
、広範囲に亘って均一にする磁界強度均一化手段で、電
磁コイルから構成されている。
この電磁コイル21は、発散磁界が例えば矢印H1方向
のとき、磁界を矢印H2方向に発生するようにしである
。この磁界H2が、試料台14の中心位置における発散
磁界の磁界強度を大きく弱め、−七の中心位置から遠ざ
かるにしたがって小さく弱めていき、試料台14の面上
における発散磁界の磁界強度を広範囲に亘って均一にす
るものである。
のとき、磁界を矢印H2方向に発生するようにしである
。この磁界H2が、試料台14の中心位置における発散
磁界の磁界強度を大きく弱め、−七の中心位置から遠ざ
かるにしたがって小さく弱めていき、試料台14の面上
における発散磁界の磁界強度を広範囲に亘って均一にす
るものである。
いま、例えばN2ガスをガス導入径12からプラズマ室
11に導入し、ざらに導波管13からマイクロ波を導入
するとともに磁気コイル17によって磁界を発生させて
プラズマ室11にプラズマを発生させる。そして磁気コ
イル17によって形成される発散磁界によって、プラズ
マ室11のプラズマが引出窓18から引き出されて、試
料台14に向かって流れ、試料台14に入射する。
11に導入し、ざらに導波管13からマイクロ波を導入
するとともに磁気コイル17によって磁界を発生させて
プラズマ室11にプラズマを発生させる。そして磁気コ
イル17によって形成される発散磁界によって、プラズ
マ室11のプラズマが引出窓18から引き出されて、試
料台14に向かって流れ、試料台14に入射する。
一方、電磁コイル21による磁界H2によって、試料台
14の面上における発散磁界の磁界強度が広範囲に亘っ
て均一に形成され、またこの均一な磁界によって試料台
14の面上の電位も広範囲に亘って均一になる。これら
により、ウェハー15の面に入射するプラズマ流の密度
およびその入射エネルギーも広範囲に亘って均一になる
。
14の面上における発散磁界の磁界強度が広範囲に亘っ
て均一に形成され、またこの均一な磁界によって試料台
14の面上の電位も広範囲に亘って均一になる。これら
により、ウェハー15の面に入射するプラズマ流の密度
およびその入射エネルギーも広範囲に亘って均一になる
。
したがって、大口径のウェハーに均一な膜厚および膜質
の薄膜を形成することができる。
の薄膜を形成することができる。
実験によれば、ウェハー15に形成される薄膜の膜厚の
分布が±5%であったものが、電磁コイル21に流す電
流値を適当にすることによって、±2.5%にまで向上
させることができた。膜質もまた同様に均一になること
が解った。
分布が±5%であったものが、電磁コイル21に流す電
流値を適当にすることによって、±2.5%にまで向上
させることができた。膜質もまた同様に均一になること
が解った。
なお、電磁コイル21は例えば破線25で示す位置など
に、極性を適当にして、また必要のときは複数個設置し
て、試料台14の面上の磁界を均一にしてもよい、なお
電磁コイル21の設置位置や数は図示のものに限定され
るものではない。
に、極性を適当にして、また必要のときは複数個設置し
て、試料台14の面上の磁界を均一にしてもよい、なお
電磁コイル21の設置位置や数は図示のものに限定され
るものではない。
上記実施例では薄膜生成について説明したが、同様な原
理を利用したエツチング等にも適用できることは勿論で
ある。
理を利用したエツチング等にも適用できることは勿論で
ある。
第1図は実施例のプラズマシャワー装置の構成図、第2
図は従来のプラズマシャワー装置の説明図、第3図はプ
ラズマ発生室および試料室の各位置における磁界強度を
示した説明図、第4図は引出窓と試料台との間の位置の
電位を測定したグラフである。 11・・・プラズマ室、14・・・試料台、15・・・
基板、20・・・試料室、21・・・電磁コイル。
図は従来のプラズマシャワー装置の説明図、第3図はプ
ラズマ発生室および試料室の各位置における磁界強度を
示した説明図、第4図は引出窓と試料台との間の位置の
電位を測定したグラフである。 11・・・プラズマ室、14・・・試料台、15・・・
基板、20・・・試料室、21・・・電磁コイル。
Claims (1)
- プラズマ発生室で電子サイクロトロン共鳴によって発生
したプラズマを、発散磁界によって試料室に引出し、こ
の引出したプラズマを用いて試料室の試料台に載置され
た基板の表面を処理するプラズマシャワー装置において
、該基板上の磁界強度を均一にする磁界強度均一化手段
を設けたことを特徴とするプラズマシャワー装置。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP18747386A JPS6343324A (ja) | 1986-08-09 | 1986-08-09 | プラズマシヤワ−装置 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP18747386A JPS6343324A (ja) | 1986-08-09 | 1986-08-09 | プラズマシヤワ−装置 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS6343324A true JPS6343324A (ja) | 1988-02-24 |
Family
ID=16206695
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP18747386A Pending JPS6343324A (ja) | 1986-08-09 | 1986-08-09 | プラズマシヤワ−装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS6343324A (ja) |
Cited By (5)
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---|---|---|---|---|
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US5139552A (en) * | 1989-12-05 | 1992-08-18 | Nippon Sheet Glass Co., Ltd. | Apparatus for bending and tempering sheet glass |
US5181986A (en) * | 1990-04-02 | 1993-01-26 | Fuji Electric Co., Ltd. | Plasma processing apparatus |
US6376388B1 (en) * | 1993-07-16 | 2002-04-23 | Fujitsu Limited | Dry etching with reduced damage to MOS device |
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JPS61267324A (ja) * | 1985-05-21 | 1986-11-26 | Fuji Electric Co Ltd | 乾式薄膜加工装置 |
-
1986
- 1986-08-09 JP JP18747386A patent/JPS6343324A/ja active Pending
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