JPS60132547A

JPS60132547A - Ｎｍｒ用ｒｆコイル

Info

Publication number: JPS60132547A
Application number: JP59230481A
Authority: JP
Inventors: セシル・エドワード・ヘイズ
Original assignee: General Electric Co
Current assignee: General Electric Co
Priority date: 1983-11-04
Filing date: 1984-11-02
Publication date: 1985-07-15
Also published as: JPH0348817B2; US4694255A; IL72930A0; KR880001360B1; EP0141383A2; FI88080C; IL72930A; FI843379A; EP0141383B1; DE3479242D1; FI843379A0; EP0141383A3; FI88080B; KR850003789A

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】発　明　の　背　景この発明は核磁気共鳴（ＮＭＲ）装置に関する。

更に特定して云えば、この発明はＲＦ倍信号発信並びに
／又は受信の為にこういう装置に役立つ無線周波（ＲＦ
）コイルに関する。

従来、ＮＭＲ現象は、有機分子の分子構造を生体内で調
べる為に、構造化学者によって利用されて来た。典型的
には、この目的に利用されるＮＭＲ分光制は、調べ）物
質の比較的小さなサンプルを受入れる様に設計されてい
る。然し、ごく最近になって、例えば生きている人体の
解剖学的な特徴の像を得る為の作像様式がＮＭＲで開発
されている。核スピン（典型的には組織内の水に関連し
た水素の陽子〉に関連するパラメータを表わすこういう
像は、検査領域に於ける組織の健康状態を判定する上で
、医学的に診断価値がある。ＮＭＲ手法は、燐及び炭素
の様な元素の生体内分光にまで展開し、生きている器官
内の化学的な過程を調べる道具をはじめて研究者に提供
した。人体の像を作ると共にその分光学的な研究の為に
Ｎ　Ｍ　Ｒを使うことより、磁石、勾配コイル及びＲＦ
コイルの様な特別に設ム］された装置の部品を使う必要
が、生じた。

背型として云うと、核１１気共鳴現象は奇数個の陽子及
び／又は中性子を持つ原子核で起る。陽子及び中性子の
スピンの為、この各々の原子核が磁気モーメン１〜を持
ち、こういう原子核で構成されたリンプルを均質な静磁
界Ｂｏの中に配置すると、ずっと多数の核磁気モーメン
トが磁界と整合して、磁界の方向に正味の巨視的な磁化
Ｍを達成づる。

磁界Ｂｏの作用により、磁気モーメントが磁界の軸線の
周りに、印加磁界の強さ並びに原子核の待〜性に依存す
る周波数で歳差運動をする。歳差運動の角周波数ωはラ
ーマ周波数とも呼ぶが、ω−γＢという式で表わされる
。こ）でγは磁気回転比（各々のＮＭＲアイソトープに
とって一定）であり、Ｂは核スピンに作用する磁界〈Ｂ
ｏに他の磁界を加えたもの〉である。共鳴周波数がサン
プルを配置した部分の磁界の強さに関係することは明、
らかである。

磁化Ｍの向きは、普通は磁界［３ｏの方向を向いている
が、ラーマ周波数又はその近くの周波数で振動する磁界
を印加づることによって摂動させることが出来る。典型
的には、こういう磁界８１は、無線周波発信装置に接続
されたコイルに無線周波パルスを通ずことにより、磁化
Ｍの方向に対して直交覆る方向に印加される。磁化Ｍが
磁界Ｂ１の方向の周りに回転する。ＮＭＲでは、磁化Ｍ
を磁界Ｂｏの方向と垂直な平面に回転させるのに十分な
大きさ並びに持続時間を持つＲＦパルスを印加すること
が典型的である。この平面を普通は横平面ど呼ぶ。ＲＦ
Ｉｉ１カ振が中断すると、横平面に回転した核モーメン
１〜がいろいろな物理的な過程により、磁界Ｂｏど再び
整合し始める。この再整合の間、核モーメントが無線周
波信号（ＮＭＲ信号と呼ぶ）を放出覆る。これは磁界と
、原子核がその中にある特定の化学的な環境とに特有で
ある。同じコイル又は２番目のＲＦコイルを用いて、原
子核から放出された信号を受信することが出来る。

ＮＭＲ作像の用途では、空間情報をＮＭＲ信号に符号化
する為に使われる磁界勾配の存在の下に、Ｎ　Ｍ　Ｒ信
号を観測りる。後でこの情報を使って、検査する物体の
像を再生１゛るが、そのやり方は周知である。

全身Ｎ　Ｍ　ｒ＜検査を行なう時、均質な磁界Ｂ。の強
さを強めるのが有利であることが判っている。

これは、ＮＭｒ（低居の信号対雑音比を改善づる為に、
陽子の作１象の場合に望ましいことである。然し、分光
法の場合、調べる成る種の化学的な種目（例えば燐及び
炭素）は身体の中で比較釣線にしかなく、利用し得る信
号を検出する為には、強い磁界が必要である為、こうい
うことが必要条件である。ラーマ方程式から明らかな様
に、磁界Ｂを強くすると、ωがそれに対応して高くなり
、発信及び受信コイルの共鳴周波数が高くなる。これは
人体を収容する位に大きいＲＦコイルの設計を複雑にす
る。複雑になる１つの原因は、°コイルによって発生さ
れるＲＦＩ界が、調べる身体領域にわたって均質でなけ
ればならないからである。この様な大形のコイルの固有
の分布インダクタンス及び静電容■が、コイルを共鳴さ
せることの出来るＩａ高周波数を制限覆る為に、別の問
題が起る。

現在用いているコイルは、インダクタンスを最小限に抑
えて、共鳴周波数を高くづ−る為に、１ターン又は並列
の２ターンを用いている。この様に数ターンに共鳴電流
が集中すると、磁界Ｂ＋の均質性、並びにサンプル領域
の相異なる部分で発生きれる信号に対するＳ度の均質性
が低下する。更に、同調コンデンサの位置と１ターン・
コイルの漂遊静電容量の間の対称性の欠如により、コイ
ルの電流分布が一様でなくなると共に、磁界Ｂ１並びに
信号の感度の一様性がそれに対応して低下する。

従って、この発明の目的は、略均質な磁界Ｂ＋を発生づ
ることが出来ると共に、関心が持たれる領域にわたって
略一様な信号感度を持つＲＦコイルを提供することであ
る。

この発明の別の目的は、一層低いＲ［エネルギで動作す
ることが出来ると共に、信号雑音比を改善づ−るＮＭＲ
川Ｒ用Ｆコイルを提供することである。

この発明の別の１］的は、電流並びに同調静電容量が数
多くのターンに分布しているが、１ターンの実効インダ
クタンスを持つ様なＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦコイルを提供゛り
ることである。

発　明　の　要　約この発明では、ＮＭＲ用無線周波磁界コイルが、共通の
縦軸線に沿って相隔で）配置された１対の導電素子を含
む。ループ素子が複数個の導電セグメン１−によって電
気的に相互接続される。各々のセグメントには少なくと
も１つのりアクタンス素子が直列に入っている。セグメ
ントは共通の縦軸線と略平行に配置される。１実施例で
は、セグメントがループの周縁に沿って隔たっていて、
この結果出来る形が４重対称性を持つ様になっている。

別の実施例では、最終的に得られる形状が４屯対称性を
持たない様に、セグメントが相隔たっている。

この発明の新規と考えられる特徴は特許請求の範囲に具
体的に記載しであるが、この発明の構成、作用並びにそ
の他の目的及び利点は、以下図面について説明する所か
ら、最もよく理解されよう。

魚」１１１ムへ里」− 均質な磁界Ｂ。を発生するのに使われる磁石の設８１に
は、ソレノイド形状が使われる場合が多い。

この形状を使うには、ＮＭＲ作像装置に使うＲＦコイル
の設計に２つの拘束が課せられる。１つの拘束は、ＲＦ
コイルが円筒面に構成されていて、ソレノイドの軸線に
沿って検査する患者を収容する為の自由な出入りが出来
る様になっていることである。もう１つの拘束は、ＲＦ
コイルによって発生される無線周波磁界８１が、磁界Ｂ
ｏの軸線（典型的にはデカル１〜座標系のＺ軸の方向に
選ばれる）と平行なソレノイドの対称軸線に対して垂直
でな（プればならないことである。

第１Ａ図及び第１Ｂ図は従来の１つのＮＭＲコイルの設
泪を図式的に示し−Ｃいる。このコイルは並列に接続さ
れた１ターン１及び３で構成されていて、同調コンデン
サ８の両端の点７，９で駆動される。このコイルは典型
的には銅の管５で構成される。この管が、第１Ｂ図に見
られる様に、非導電（強い誘電体）の円筒形巻型１１に
取（＝Ｊけられる。各々の＝１イル・ターンは、円筒の
円周の１２０′をカバーＪる様な１法である。接続部７
，９を設りるコイル領域は、円周の約６０°をカバーＪ
る様な寸法である。ＲＦ磁界の一様性を最大にする為に
は、円筒の縦軸線と平行な二１イル辺は円筒の直径（Ｄ
）２個分にずべきである。然し、直径の２１８の辺長を
持つコイルは実際的でない。これは、ＲＦエネルギが患
者の関心のない領域に加えられるからである。従って、
実際には、コイル辺の長さは大体直径１個分の長さに短
く覆る。

第１Ｃ図は第１Ａ図に示すのと同様な別の従来のＲＦコ
イルを示す。このコイルでは、コイル・ターン１５．１
７が直列に接続されていて、コンデンサ１８の両端の点
１９．２１で駆動される。第１Ｃ図に示すコイルは！ｌ
Ｉｌ型的には頭のＮＭＲ検査に使われる。

第１Ｄ図は銅箔で製造された２つの導電ループ素子２．
４から成る従来の別のＮＭＲ用ＲＦコイルを示す。ルー
プ素子が導電条片６によって電気的に相互接続される。

条片６と向い合って配置された第２の導電条片８が一方
のループ、例えばループ２に電気接続されるが、他端は
それとループ６の間の空間によって隔てられている。こ
のコイルが点１０．１２の空隙の両端で付勢される。電
流の流れを矢印１４で示す。

上に述べた様に１ターン又は２ターンを持つＲＦコイル
は、インダクタンスを最小限に抑えると共に共鳴周波数
を高くして、一層高い磁界強度でＮ　Ｍ　Ｒ検査を行う
ことが出来る様にする為に使われている。然し、前に述
べた様に、この様に数ターンに共鳴電流が集中すると、
磁界Ｂ１の均質性、並びに検査されるリンプル容積内で
の信号感疫の一様性が低Ｔする。更に、同調コンデンサ
の位置と例えば１ターン・コイルの漂遊り電容間の間の
対称性の欠如により、コイルの電流分布が一様でなくな
る原因になるし、それに対応して磁界Ｂ１の一様性が低
下りる。（他の場合もそうであるが、）ターン数の少な
い」イルに於Ｇプる漂遊静電容量の１つの影響は、電流
がコイルの完全なループを循環Ｕず、被検体を介して漏
れることである。これは磁界の一様性を壊すという有害
な影響がある。

一様性を畠めＪ、うどしてコイルの直列ターン数を増加
することは、コイルのターン数が増加するとインダクタ
ンスが大きくなる（従って、〕イルの共鳴周波数に天ｔ
１が出来る）ので、有効な解決策ではない。

従って、一様な磁！ｉ９Ｂ＋を発生覆る為には、電流分
布を多数のコイル巻線に分けて制御する必要があること
は明らかである。更に、前にも述べた様に、＝１イルの
形状は、患者を配置でる為に、その縦軸線に沿って自由
な出入りが出来る様にすべきである。磁界Ｂ１は、磁界
Ｂｏの方向と平行に選ばれる円筒の対称軸線に対して垂
直でな（プればならない、１ターンのサドル形コイルは
この拘束を満足し、この発明のコイルの基本的な素子で
ある。

次に第２Ａ図について説明すると、１ターンのυドル形
：１イルが２つの平行な導電セグメント２１ａ、　２２
ａで構成されていて、その各々と直列にコンデンサ２３
ａが入っている。導体２１ａ、　２２ａの両端が、共通
の縦軸線１Ｇに沿って相隔たる１対の平行な導電ループ
２５ａ、　２６ａの直径上で向い合った点に接続されて
いる。セグメント２１ａのコンデンサと並列に、端子２
７ａ、　２８ａの間に接続されたＲＦ増幅器２０の様な
源により、コイルを駆動することが出来る。

矢印２９は、導電ワイヤ・セグメント２１ａ、　２２ａ
によって定められた平面（これを便宜上鉛直と呼ぶ）に
対して垂直な無線周波磁界Ｂ＋を発生づる電流通路を示
１゜Ｉｌ界１３１の方向は右手の法則によって決定され
ることに注意されたい。この法則ぐは、右手の指を親指
が電流の流れの方向を指づ様に、電流を通゛づセグメン
トに当てた場合、指が磁界（即ち、］３１）の方向を指
さずと教えている。

この発明のＮ　Ｍ　Ｒコイルの設計は、好ましい実施例
では、第２Ｂ図に示づ様に、上側及び下側の導電円形ル
ープ２５ｂ、　２６ｂに沿って等間隔でループに接続さ
れた複数個の鉛直ワイヤ・セグメント２１ｂで構成され
る。ループは精密に円形である必要はなく、一般的に検
査Ｊる物体を収容する為の間［１を持っていれば、楕円
体又はその他の成る幾何学的な形であってもよいことが
理解されよう。各々鉛直導電セグメントが少なくとも１
つの容量素子２３ｂを持っている。各々が第２Ａ図に示
す電流通路と同等の多重電流通路が第２１３図に矢印２
９で示されてＪｊす、後で詳しく説明する。鉛直導電セ
グメントの数を増加づるにつれて、磁界］３１の均質性
がよくなる。これは、セグメン］・の数が増加すると、
多くの寄与によって合成磁界が発生され、任意の１本の
導体の影響が減少する為である。電流の流れによる磁束
が脱出して、均質な磁界１３１を発生Ｊることが出来る
様にづ″る為に、隣接゛りる鉛直導体のｔｉｌｌに開放
空間が必要であるから、導体の数は無制限に増やすこと
は出来ない。４木、８本、１６本及び３２本の鉛直導体
を持つコイルを作った。鉛直導電セグメントは等間隔で
ある必要はないことに注意されたい。実際、患者を観察
し易くする為にその中に窓を形成したこの発明の１実施
例のＲ［コイルを後で説明する。均質な磁界Ｂ１を発生
Ｊるのに必要なのは、鉛直導体の電流が正弦状分布を近
似する様に、導電ループの周縁に沿って分布した複数個
の鉛直導体があることである。

この結果得られるこの発明のＮＭＲコイルは、このコイ
ルを正弦状電圧源又は電流源で励振した時、円筒の軸線
に対して横方向の振動磁界を持つ、開放端を右づる。円
筒で構成された共振空洞とみなすことが出来る。後で詳
しく説明するが、多数の共鳴モードをとることが出来る
。

第２Ｂ図に図式的に示しＩｃこの発明の」イルは、この
形のコイルに対して第３Ａ図に示り′集中定数等価回路
を考えれば、一層にり理解されよう。この等価回路は、
第３［３図に示した繰返し回路単位３０から成る平衡梯
形回路である。各単位は誘導素子３１．３２の各々の１
端に誘導素子及び容量素子３３゜３４の直列接続の組合
せを接続して構成される。第３Ａ図でΔと記１２点を一
緒にして上側の導電ループ２６ｂを完成し、２点Ｂを一
緒にして下側の導電ループ２５ｂを完成り−る。誘導子
３１．３２は、コイルの上側及び下側の導電ループに沿
った各々のループ・セグメント２４に関連づるインダク
タンスを表わづ。これらの誘導子は全てＵいに誘導結合
されている。Ｉｉｌ様に、鉛直ワイＡ７・セグメン１〜
２１ｂに関連した誘導子３３は全て互いに誘導結合して
いる。鉛直ワイヤ・セグメントは成る程度、並列に結線
されている様に見え、その結果、第２Δ図に示した１タ
ーン形に較べて減少した正味のインダクタンスを持つ。

これに対して、相互結合が（ループ内にある個別の自己
インダクタンスの和に較べて）上側及び下側の導電ルー
プの正味のインダクタンスを増加する。実際には、その
両方を導電箔の、幅の広い帯で構成することにより、ル
ープ及び鉛直しグメントのインダクタンスを最小限に抑
えることが出来る。これは、可撓性の印刷配線板を用い
て、導体を食刻することによって達成覆るのが有利であ
る。コイルの動作周波数を高める為に、例えばインダク
タンス３１．３２．３３（第３Ａ図）を最小限に抑える
のが望ましい二とがある。

第３Ｂ図について説明づ−ると、動作中、点Ｅ及びＦの
間の電圧は点Ｃ及びＤの間の電圧に較べて移相している
。全ての単位３０（第３Ａ図）に対゛づる累積的な移相
が相加わって２πラジアンになる周波数では、コイルは
定在波の共鳴状態を持っている。この共鳴状態を１次共
鳴状態と呼ぶが、この時、各々の鉛直ワイヤ・セグメン
ト２１ｂの電流は、θ（第２Ｂ図参照）を例えばＹ軸か
ら測った鉛直ワイヤ・セグメントの極座標の角度として
、大体ｓｉｎθに比例することが判っている。この様な
正弦状の電流分布は、鉛直ワイヤ・セグメント２１ｂの
数が増加−りるにつれて、次第に一層均質な横方向の磁
界を発生する。

第３Ａ図の集中定数等価回路で表わしたコイルの形は、
高次の横方向の磁界分布を発生ずる一層高いＪｉ％波数
の共鳴状態をもイ１Ｊる。こういう一層高い共鳴周波数
は、適当に一層高い周波数の励振源を用いて励振Ｊる。

こういう共鳴状態を２次共鳴状態と呼ぶ。例えば、この
回路を−巡り−る時の累積的な移相が４πラジアンに等
しい時、鉛直ワイヤ・セグメン１への電流ｔよｓｉ＋）
２Ｏに比例する。

この共鳴では、横ｌｉ向の磁界のＸ及びＹ成分は、夫々
Ｘ軸及びＹ軸に沿って大体直線的な勾配を持ち、コイル
の中心でＵ口である。

第３Ａ図の集中定数等価回路を表わす特定の一組の方程
式を’／ｆ＋析的に解いたことがあるかどうかは判って
いない。然し、周期的な構造に於ける波の伝播は、特に
固体物理で広範囲に研究されており、集中定数等価回路
に於りる電流分布の直覚的な記述の裏づけとなる。梯子
の端（第３Δ図のＡ及びＢ）をＩｉ　’ｌｋして上側及
び下側のループを作ると、結晶の格子理論でよく用いら
れる周期的な境界条件が課せられる。２Ｎ個の繰返し素
子３０に対し、（２Ｎ＋１　）個のループ電流及び（２
Ｎ　−＋−１）個の線形方程式がある。ループ２５ｂ、
　２６ｂの電流が平衡していれば、１つのループｔｉ流
をピロに等しいとおくことが出来る。残りの２Ｎ個の方
程式はＮ対の固有解を持つ２ＮＸ２Ｎのテープリッツ行
列によって表わすことが出来る。この固有電流が、１≦
］）≦Ｎとして、ｓｉｎ　ｎθ及びｃｏｓ　ｎθに比例
する。これらの方程式の数１ａ解は電流が正弦状である
ことを示している。

４重円筒形対称性を持つ様にコイルを構成づれば、幾つ
かの利点が得られる。この明細書で云う４重円筒形対称
性とは、コイルをその縦軸線の周りに９０°回転した時
、コイルの形状（即ち、ループの周縁に沿った鉛直セグ
メントの位置並びに各セグメント容量の値）が同じま）
であることを意味する。例えば、４の倍数（例えば４，
８，１２゜１６、３２）の数の鉛直セグメン１−を持つ
コイルは４重対称性を持っている。この場合、１次共鳴
状態は、回し共鳴周波数で２つの直交づ−るＩＩ？ｉ退
モードを持っている。１つのモードをこ）ではＸモード
と呼ぶが、Ｍ）１白ワイヤの電流がｓｉｎθに比例する
時、Ｘ軸に平行なＲＦ　ｔｉｌｌ界を作る。他方のモー
ドをＹモードど呼ぶが、この時電流はＣＯＳθに比例し
、磁界はＹ軸方向である。第２Ｂ図に示づ端子２７ｂ、
　２８ｂの間の様な１個所で、ＲＦ増幅器（図に示して
ない）からの電力を印、加することによって、Ｒ＋＝コ
イルを駆動Ｊるど、Ｘモードだけが励振される。この場
合の共振回路は振動ＲＦ磁界２　Ｈ＋ＣＯＳω１を発生
゛りる。これは、何れも大きさがＨ。

であって、磁界Ｂｏの方向に対して垂直な横平面内で反
対向きに回転覆る２つの磁界から成るとみなすことが出
来る。原子核は２つの回転磁界の内の−ｈにのみ応答覆
る。具体的に云うと、原子核は分極した原子核が歳差運
動をする方向に回転する磁界に応谷りる。従って、間違
った方向に回転ＪるＢ１成分を発生ずるのに使われる電
力は無駄になる。然し、第４図に示す様に、鉛直導体４
ｏ内で最初の駆動点から９０”　１ｌｌｉれた、鉛直導
体４１内の２Ｗｉ目の駆動点に、９０°位相がづ゛れた
源からの電力を加えると、２つの撮動磁界がベクトル加
尊によって１個窃回転磁界を発生ずる。この場合、駆動
型ツノの無駄がない。従って、この発明のＲＦコイルを
９０°離れた２の駆動点で駆動りれば、ＲＦ比電力効率
が２倍になる。更に２つの直交モードで発生される雑音
電圧が相関性がなく、原子核からの信号が相関性を持つ
から、信号対雑音比はｆｆ倍だり高めることが出来る。

この場合、検出されるＮ　Ｍ　Ｒ信号は、コイルの直交
する２点で標本化しなければならない。

２つの縮退Ｘ及びＹ共鳴モードに直交性を維持する必要
の為、部品の許容公差及びコイルの形状に拘束が加えら
れる。例えば、２つのモードの間の実効的な誘導結合係
数には、コイルの品質係数Ｑの逆数に較べて小さく抑え
なければならない。

コイルに対する患者の負荷が大きく、ＲＦ電力効率を高
くすることが尚更望ましい様な、高い周波数では、コイ
ルのＱが一層低いことが、直交性を達成Ｊる為の拘束を
幾分緩和する。積ＫＸＱが約５％より小さければ、２つ
の共鳴モードは実質的に結合されない。この場合、各モ
ードが正しい移相をもつ（回転磁界を発生する。

８木の鉛直導体を持ち、従って４重対称性を持つコイル
の鉛直導体及びループ導体の電流の方向が、こういうコ
イルを丞づ第２Ｂ図に矢印２９で示されている。この電
流の方向は１次（所望の）共鳴モードに対づるものであ
る。こういう電流が正弦状であること、次に第５Ａ図乃
至第５Ｃ図について更に詳しり３１明１゛る。第５Δ図
には、第２Ｂ図に示した］イルの平面図が示きれている
。コイルは前と同じく点２７ｂ、　２８ｂで付勢される
。これらの点は、位’ｊ’Ｊ、　０　＝　Ｏｏど任意に
指定したレグメン１−にある。コイルがこの様に付勢さ
れると、ＣＯＳθに比例りる最大電流が０＝０°にある
しグメントに、丸で囲んだ点で示す様に、図面の平面か
ら出て来る方向に流れる。θ＝０６にある［グメン１−
に隣接づるセグメントには、一層小さな電流＜０＝４５
°及び３１５°として、ＣＯＳθに比例づる）が同じ方
向に流れる。θ＝１８０°、１３５°及び２２５６にあ
るセグメントには、対応する大きさの電流が反対向きに
（丸で囲んだ十字で示す様に図面の平面内に入る向きに
）流れる。導電セグメントに流れる電流の大きさが第５
Ｂ図のグラフに示されでいる。この図で位置を表わす角
度θを横軸にとり、電流の大きざを縦軸に示しである。

図面の平面がら流出づる電流（４５°、　Ｏ’　、３１
５°）は正の値を持つものとして任意に選択してあり、
図面の平面に流れ込む電流（１３５＠、１８０°、２２
５°）は負の値を持つものとして示しである。、１次共
鳴モードぐは、θ＝９Ｏ°及びθ＝２７０°にあるレグ
メン１〜は全く電流を通さず、実際には省略してもよい
し、或いｔよ短絡部に置き換えてもよい。

上側の導電ループ２６ｂに流れる電流の方向が矢印５０
〈第５Ａ図）で示されており、これらの矢印は大体の大
きさを表わす様にその相対的な＝Ｊ法が変えである。更
に正確に云うと、ループ電流の分布は第５Ｃ図のグラフ
に示１゛様になり、角度位置及び電流の大きさを夫々横
軸及び縦軸にとっである。時８１周りの電流の流れを正
の値を持つものど任意に選んでいる。ループ電流は階段
状に分布している。即ち、４５°と９０’の問、及び３
１５°と２７０°との問を流れる電流は、０°ど４５°
の聞及びＯｏと３１５°の間を流れる電流より大きい。

これは、前者は４５°及び３１５°の所にあるセグメン
トから供給される電流を含むからである。

成るコイルの実施例（第５Ｄ図参照）、特に頭のＮＭＲ
作像に使うコイルでは、患者の餡が見える様にする使い
易い手段を提供する為に、コイル巻型に窓を切込むのが
右利であることが判った。

この為には、窓を切込むじｐまのない区域を作る為に、
若干の鉛直セグメントを取除くことが必要である。これ
は後で説明゛す゛る実施例の３２木のレグメン１−とい
う様に、密な間隔の鉛直セグメントを持つコイルの場合
、特にそうである。１＜１：磁界の均質性の摂動を最小
限に抑える為、電流を殆んど或いは全く通ざないセグメ
ントを取除くことが望ましいことが判った。第５Ａ図に
示づ実施例では、９０°又は２７０°にある何れか一方
の導体を取去っても、磁界の均質性に目立った影響はな
い。９０゜にあるセグメントを取去った場合の鉛直セグ
メントの電流分布が第６Ｅ図のグラフに示しである。

４５°より大きく、１３５°より小さい点に於ける電流
の大きさはゼロである。

３２本の鉛直セグメントを持つ実施例では、窓を設ける
為に６本のセグメントを取去った。コイルは何も調節し
なくても満足に働くことが判った。

然し、好ましい実施例では、窓の両側で一番近いレグメ
ンｉ・にある静電容量の値を大きくして、取去ったセグ
メントのなくなった通電容量を埋合せる為にその電流を
増やす様にするのが有利であることが実証された。

頻用」イルの成る実施例では、１つのループ素子を全体
的にサドル形に曲げることが望ましいこともある。盛上
がったループ部分く第５１〕図のＪ及びＫ）が肩にはま
り、頭をより完全にコイルで囲むことが出来る様にする
。

頻用Ｎ　Ｍ　Ｒコイルの場合、１９８３年１１月１排出
の米国特許出願通し番号第５５１，６２６号に記載され
ている様に、この発明のコイルを分離し得る２つのコイ
ル集成体に作るのが有利であることも判った。

この場合、第６Ａ図に示す様に点Ｘ及びＺで上側及び下
側ループ導体に開路を形成Ｊ−ることが必要である。そ
れでもコイルは点Ｏ−０でイ］勢され、動作中、この開
路にＪ、って出来たコイルの両半分が相互インダクタン
スににって結合されて、１個のニｌイルとして作用Ｊる
様にりる。第６Δ図は第５Ａ図と同様であるが、ループ
の開路がある為、９０’及び２７０°の所のレグメン１
〜が反対向きの電流を通１点が異なる。この実施例のレ
グメン１へ電流分布が第６Ｂ図に示されており、前と同
じく、角度θに対して正弦状の形である。最大電流はθ
＝Ｑ’、４５°、１８０°及び２２５°の近くにあるレ
グメン１−で発生する。第６Ｃ図は導電ループ素子の電
流分布を示す。最大ループ電流の値は、Ｗと記した点で
、９０°及び２１０°より若干大きい０の値の所で発生
りる。

希望によっては、第６Ａ図に示した実施例のコイルで、
一番手さい電流を通す導電レグメン１〜を取去ることに
より、窓を形成することが出来る。

こういうセグメントは、第６Ａ図の領域Ｗで示す様に、
９０°と１３５°の間及び２７０°と３１５°の間にあ
る。第６Ｂ図を見れば、こういう領域は電流が一番手さ
いセグメントに対応覆ること、従ってＲＦ電磁界均質性
に対する影響が一番手さいことが判る。

コイルの形状（即ち、ループの周縁に治った鉛直セグメ
ントの場所又は各レグメン１−にあるコンデンサの静電
容量の値）が４重対称性以外になる様に選ばれている場
合、Ｘ及びＹ共鳴モードは直交しており、相異なる周波
数で起る。２つの共鳴状態を励振する１つの方法は、前
に述べた様に２つの源を用いることである。然し、所要
の周波数成分を持つ１個の源を用いて、２つの共鳴状態
を励振づることが可能である部品の値又はコイルの形状
の若干の変化により、コイルのＱが十分大きいと、重な
り合う２つの共鳴状態が生ずることがある。１つの共鳴
状態を希望する場合、これは厄介な問題になることがあ
る。２つの共鳴状態の内の一方は、コイルの対称性を大
きく摂動すれば、周波数を４−分に変位して、無害にす
ることが出来る。１つの可能性は、所望のモードの電流
のゼロになる点で、上側及び下側の導電リング２５ｂ、
　２６ｂ（第２Ｂ図）を切断°りることである。別の可
能性は、所望のモードの電流を通さないコンデンサ２３
ｂを短絡部又は開路に置き換えることである。短絡セグ
メン１−は事実上大きな静電容■となって現われ、従っ
て不所望のモードの共振周波数を下げる傾向がある。開
路の効果は、みかけの静電容量を小さく　Ｌ　−Ｕ　、
共振周波数を高く覆ることである。

４重対称性を持／ｊないコイルでは、コンデンサ２３ｂ
の適正な選択にＪ、す、２つの共振周波数を操、作する
のが右利であることがある。Ｙモードの電流が最小にな
る所ではＸモードの電流が最大である。従って、ｓｉｎ
　０が大きい所でコンデンサの値を大きくし、ＣＯＳθ
が大きい所でコンデンサの値を小さくづることにより、
Ｘモードの周波数を下げ、Ｙモードの周波数を高くする
ことが出来る。

こういうコイルは同時ＮＭＲ２重共鳴状態の検査を行う
のに役立つ。例えば１つのモードは陽子卜１１の共鳴状
態に対して同調し、他方のモードは弗素Ｆ　ｌ’ｌの共
鳴状態に対して同調さけることが出来る。

生体内のＮＭＲの研究用にこの発明によるＮＭＲコイル
の設計原理を実現する方法は数多くある。

好ましい実施例では、導電セグメント（例えば第２Ｂ図
の２１ｂ、　２５ｂ、　２６ｂ’　）は、その自己イン
ダクタンスを最小限に抑える為に、導電箔の幅の広いシ
ートで構成する。これらの素子は例えば直径の大きい導
電管で構成してもよい。上側及び下側の導電リングの間
の距離は、ループ２５ｂ、　２６ｂの電流による磁界の
非均質性を小さくする為に、コイル直径の約１倍又はそ
れ以上にりべぎである。

コイルが１個の予定の周波数で共振覆ることが要求され
る場合、固定コンデンサだけを用いて、第２Ｂ図に倣っ
たパターンのコイルを構成す゛ることか出来る。然し、
共振周波数の微細同調の為に何等かの可変素子を含める
のが更に実用的である。

Ｘ及びＹモードの両方の同調を行うのに必要な最小限の
条件は、９０°離れた２つの鉛直導電素子（例えば第４
図の４０及び４１）の各々に可変調整コンデンザを入れ
ることである。こういう利点の静電容量に小さな摂動を
加えても、磁界の均質性は大きく乱れない。

共振周波数の更に幅の広い調節を希望する場合、全ての
コンデンサーを同時に同調させるか、或いはコイル集成
体の実効インダクタンスを変えることが好ましい。ｆｉ
から成る導電素子の幅を変えることにより、インダクタ
ンスの小さな変化を達成することが出来る。インダクタ
ンスのより大きな変化は、２つの導電ループの間の距離
を調節することにより、鉛直導体の長さを変えることに
よって達成することが出来る。

次に第７Ａ図及び第７Ｂ図について、３２個のセグメン
１〜を持ってい−Ｃ１物理的にも電気的にもＮＭＲによ
る頭の検査に適した１法を持つこの発明の好ましい実施
例の」イルを説明Ｊ−る。典型的には直径が一層人さい
様なｊ法の身体用コイルの構成と同じ（１４成り法を用
いる。頭出コイルは、２１．３１　Ｍ　ｋｌ　Ｚの周波
数で動作し得る。これは主磁界Ｂ。の強さ並びに調べる
Ｎ　Ｍ　Ｒアイソ１−−プによって決定される。一般的
に、コイルは両側に銅被覆を持つテフロン樹脂の印刷配
線板４個を（＠通の方法を用いて）食刻することによっ
て製造される。配線板は外径１０．５吋の円筒型巻型に
装着する。配線板の各々の側は異なる導電パターンを食
刻する。各々の配線板は約８×１２吋である。

第７Ａ図には、配線板の内、円筒形巻型に取付ｋｊｋ側
（以下これを内側食刻面と呼ぶ）を食刻する為に使う１
ｍパターンを示している。各々７／８吋幅の幅の広い条
片７１．７３が導電ループ素子の長きの１／４を形成し
ている。ループ索子７１゜１３の間には、夫々長さが約
１０吋で幅が１７２吋の８本の真直ぐな導電素子７５が
伸びている。真直ぐな素子が１７２吋幅の空白区域によ
って隔てられ、この区域で銅を食刻して除く。真直ぐな
素子はループ素子７１．７３の両端から約３／８吋ずれ
ている。

隣接した真直ぐな素子７５にギャップ７７が形成されて
、交互にループ素子７１．７３に接続された素子の１／
３（これを８１で表わす）を残り。各々の真直ぐな素子
に２番目のギャップ７９を設（）で、真直ぐな素子の残
りの２／３（これを８３で表わづ）を対応するループ素
子から隔てる。こうして、各々の真直ぐな素子がその素
子の内、接続された１／３とその素子の接続されでいな
い２／３で構成される様なパターンを形成１′る。隣接
した真直ぐな導体では、接続されていない素子８３は接
続された１／３と同じ所を伸びると共に、ギャップ２２
を越えて伸び、隣接する真直ぐな導体の接続されていな
い素子の１／３と同じ所を伸びる。

他方のパターンが第７Ｂ図に示されており、これを外側
食刻面と呼ぶ。このパターンは第７Ａ図に示したパター
ンの１１像であって、向ＵＮ法を持つ様になっている。

第７Ｂ図のパターンが第７Ａ図のパターンと異なる点は
、真直ぐな導体部分８１゜８３が、幅の狭いギＡ７ツブ
を食刻することにより、典型的には４個（これＪ、り多
くしても少なくしてもよい）の銅パッド８５を夫々備え
ていることである。

内側及び外側食刻面は、点Ｓ、Ｔ、ＬＪ、Ｖ　（第７Ａ
図）が夫々点０．Ｐ、Ｑ、’Ｒの上に来る様に重ねる。

こうして各々の食刻面（内側及び外側）のギャップ７７
が、各々の面にある真直ぐな素子７５の接続されていな
い２／３　８３の連続的な部分によって架橋される。ギ
ャップ７９が真直ぐな素子の連続的な部分８１によって
架橋される。銅箔セグメンＩ−と印刷配線の誘電体の組
合゛Ｕが、各々の真ｉ自ぐな導体の長さに沿って直列接
続の３つのコンデンサを形成する。ギャップの数を増減
でることにより、コンデンサの数を変えることが出来る
。各々の真直ぐな導体にある正味の静電容量は、大体等
しくなる様に調節するのが典型的である。この調節は、
内側及び外側面の重なりの面積を変える為に、１つ又は
更に多くの銅パッド８５を電気接続することによって行
われる。好ましい実施例では、両側を持つ印刷配線板の
両側に内側及び外側パターンを食刻する。

条片７１．７３の内側及び外側食刻面が点０とＳ。

ＰとＴ、ＱとＵ及びＲとＶで互いに電気接続される。完
全なコイルはこの様に市ねで相互接続した集成体を４個
必要とする。２つの集成体を電気的に結合づることによ
ってコイルの半分が作られる。

１／４の集成体の点Ｏ及びＱを２番目の１／４の集成体
の点ｐ、Ｒに夫々電気接続する。この様にして作られた
コイルの両半分を、その間に電気接続を設けずに、円筒
形コイル巻型に取イ」（）る、ループ導体の両半分を接
続しないよ）にすることにより、前に述べた様に、２つ
の所望の共鳴状態の縮退が分けられる。動作中、コイル
の両半分は、例えば第７Ａ図の点８９．９１で示す様に
、真直ぐな導体の３つの二］ンデン４ノの内の１つの両
端で片半分を（＝Ｊ勢した時、相互インダクタンスによ
って結合される。コイルの中に位置ぎめされた患者の頭
を何等調節せずに（即ち、コイルの負荷時に）、駆動点
のインピーダンスは約５０７１−ムであった。

好ましい実施例では、両側を持つ印刷配線板の誘電体（
テフロン樹脂）の厚さは約０　、００６　［１］であっ
Ｉこ。各々の真直ぐな導体にある３つの］ンデンザの夫
々は約１３３ピコフアラドに等しくなる様に調節した。

各々のコンデンサーが同じ値をｆｊつことは重要ではな
く、各々の真直ぐな導体の正味の静電容量が等しいこと
だけが重要であることに注意されたい。均質なＲＦ磁界
を加えた時の所望の共振周波数は２１．３１ＭＨｚであ
った。

第７Δ図及び第７Ｂ図について説明したパターンを用い
、３２本の鉛直レグメントを用いて、この発明の別の実
施例のＮＭＲコイルを構成した。このコイルは外径１１
．５吋、長さ１６．５吋の円筒形容をに構成しｌ〔。条
片素子７１．７３（第７Ａ図及び第７Ｂ図）は幅０．２
５吋であった。真直ぐなう休７５は幅０　、５　Ｉｆ；
ｊであって、間隔が５／８吋であった。この場合、各々
の真直ぐな導体には、ギ１７ツプ７７゜７９と同様な１
０個のギャップがあり、この為、各々のコンデンサの値
は第７Ａ図及び第７１３図の実施例の場合より小さかっ
た。コイルの共振周波数は６３．８６　Ｍ　ｔ（Ｚであ
った。

この発明の考えを例示する為に上に示した構造は好まし
い実施例にりぎないこと、実際には当業者が有利に用い
ることの出来るこの他の構成方法があることは云うまで
もない。次に第８Ａ図及び第８Ｂ図、第９Ａ図及び第９
Ｂ図、及び第１０図及び第１１図について、幾つかの構
成方法の例を説明Ｊる。

第８Ａ図は、複数個の鉛直導体１０１が相互接続する導
電ループ１０２．１０３の周縁に沿って等間隔になつ−
Ｃいる１実施例のコイルを示している。各々の導体１０
１の長さの中には可変コンデンサ１０４が組込まれてい
る。第８１３図は考えられる１つの構造を例示ザる為、
１つの可変コンテン４ノーの詳しい縦断面図を示してい
る。このコンデンυは内側導体部分１０１ａの′１端が
導体部分１ｏｉｂの中空部分１０７に入り込むことによ
って形成される。導体１０１ａ。

１０１ｂの他端が導電ループ１０２．１０３に接続され
る。

部分１０１ａは誘電体材料で形成されたスリーブ１０８
ににって、導体１０１１＋の中空部分の内面から隔てら
れている。この誘電体材料は石英又はテフロン合成樹脂
組合体の様な他の適当な誘電体材料であってよい。１（
）直導体１（）１、従ってコンデンサ１０４の典型的な
数は８乃至３２に選ぶことが出来るが、これに限ら４【
い。Ｍ置の長さく又は高さ）を変えることにより、全て
のコンデンサを同時に同調させることが出来る。長さを
変えた時のインダクタンスの変化は、静電容量の変化よ
り効果が小さい。

勿論（この実施例でも或いはこれから説明Ｊる実施例で
Ｇ）、各々の鉛直導体は、１個の共振周波数だけを希望
する場合、可変静電容量を何段づる必要はない。

第９Ａ図及び第９Ｂ図は、静電容量ではなく、インダク
タンスを変えることによって同調させるこの発明の別の
実施例のＮＭＲ用ＲＦコイルを示づ。このコイルは複数
個の平行な鉛直導体１１０で構成され、各々の夫々の端
に１対の固定コンデンサが設けられている。導体は１幻
の平行な導電ループ１１２．１１３の円周に沿って等間
隔であるが、両端にある１対のコンデンサによってルー
プから電気絶縁されている。第９Ｂ図はコンデン１すを
形成る様子を詳しく示す。各々の導体１１０が例えばル
ープ１１２に形成された開口１１４を通り抜りる。導体
１１０は、誘電体材料で内張すされた開口１１４で構成
されたスリーブ１１５により、導電ループから電気絶縁
されている。末端ループ１１２．１１３の一方又は両方
を近づりたり離したりすることにより、コイルが同時に
同調させられる。これによって、コイルの静電容量を変
えずに、インダクタンスが変わる。

この発明の別の実施例のＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＩ：コイルが第
１０図に図式的に示されている。この実施例では、円筒
形」イル巻型１２２の外面に複数個の平行な導体１２０
がめっぎされ（又は食刻され）、その１端１２１で電気
的に短絡しである。巻型１２２より直径が幾分小さい同
じ様な円筒形巻型１２４にも複数個の平行な導体１２５
がめっきされていて、その端１２６が短絡されている。

巻型１２２よりも直径の小さい円筒形巻型１２４は、巻
型１２２の中に摺動自在に挿入される様になっていて、
導体１２０．１２５の短絡し−（いない端が重なり合う
様にＪる。対応する整合したワイＶの間の静電容量は、
導体１２０．１２５の間の車なりの程度に関係覆る。ワ
イＶが整合した時、−７’ｌの巻型を摺動して出し入れ
すること（インダクタンス及び静電容量を変えること）
により、又は一方の巻へ１！を他方の巻型に対して若干
回転して導体を整合外れにして、こうして静電容量を変
えることにより、装置の同調が行われる。

第１１図は、誘電体の円筒形巻型１３２の外面に平行な
隔離導体１３０をめっきしたこの発明の更に別の実施例
のＮＭＲＩｉｌＲＦコイルを示Ｊ−０１対の導電ループ
１３３．１３４を、破線１３５．１３０で示す位置まで
、円筒形巻型の各々の端の中に挿入し、各々のループが
円筒の壁を構成Ｊ−る誘電体ｌ料を介して、ワイヤと容
量結合する様にする。円筒の縦軸線に沿ってループを出
し入れすることにより、ループと導体の間の重なりの程
度を変え、こうして静電容量を変えることによって、装
置の同調が行われる。鉛直導体１３０の長さを変える様
に、少なくとも一方のループを摺動させることにより、
この装置は誘導式に同調させることも出来る。導体１３
０は円筒形巻型の内側に配置してもよいことが理解され
よう。この時導電ループは円筒の外側にはめる。

上に述べたＮＭＲ用コイルの各々の実施例で、コイルの
導電素子の重なりの程度又は相対的な良さを変えること
によって、同調が行われている。

結合度又は導体の良さを変えるのに必要な相対的な移動
は、容量結合が行われている点で行われる。

従って、雑音又は損失を招く接触抵抗は全くない。

コイルの入力インピーダンス及び発信器の出力インピー
ダンスの整合を達成することが、効率のよい電力の伝達
にとって望ましいことが理解されよう。この発明のＮ　
Ｍ　Ｒコイルは、第１２図に示す様に、鉛直導体１４８
に静電容量１５０乃至１５４の様な直列接続の複数個の
静電容量を設けることにより、こういうことを達成する
ことが出来る。この場合、所望のインピーダンスを持つ
適当な１対の端子１５５乃至１６０を必要に応じて選ん
で、発信器のインピーダンスとの整合が最もよくなる様
にする。コイルを付勢づる為に２つの駆動点を使う時、
１番目の駆動される導体に対して垂直な２番目の鉛直導
体１４９に同様な直列静電容量１６１乃至１６５を利用
”りることが出来る。この場合、夫々導体１４８、１４
９の可変静電容ｆｆ１１Ｇ（３，１６７を利用してコイ
ルの微細同調を行う。駆動点として使われない鉛直導体
では、回路の共振に必要な静電容量は一連の直列接続の
コンデンサに分布している必要はなく、この代りに鉛直
導体１４７に接続されるものとして第１２図に示した１
個の静電容量１６８にまとめることが出来る。この導体
は同調用の可変」ンデンザ１６９を持っている。第４図
の場合と同じく、図面を見易くづ“る為に、第１２図で
は若干の鉛直導体を示してない。

以上の説明から、この発明によれば、電流と同調用静電
容量が数多くのターンに分布しているが、実効インダク
タンスが１ターン・コイルと略等しいか又はそれより小
さい様なＮ　Ｍ　ＲＪＴＩ　ＲＦコイルが得られること
が理解されよう。この発明のＮＭＲ用ＲＦコイルは磁界
Ｂ＋の一様性並びに信号感度の点でも、茗しい進歩をも
たらず。コイルの形状により、信号対雑音比を改善づる
ことが出来ると共に、ＲＦ駆動電力を減少することが出
来る。

この発明を特定の実施例及び例について説明したが、当
業者であれば、以上の説明から他の変更が考えられよう
。従って、特許請求の範囲に記載したこの発明はこ）に
具体的に記載した以外の形でも実施し得ることが出来る
ことを承知されたい。

【図面の簡単な説明】

第１Ａ図は全身の検査に使われる従来の並列接続された
２ターンのＮＭＲ用ＲＦコイルの略図、第１Ｂ図は第１
Ａ図のコイルを円筒形巻型に装着した状態を承り図、第
１Ｃ図は例えばＮＭＲによる頭の検査の為に使われる従
来の別の２ターンの直列接続されたＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦコ
イルの略図、第１Ｄ図は更に別の従来のＮ　Ｍ　Ｒ用Ｒ
Ｆ」イルを示す図、第２Ａ図はこの発明に従って構成さ
れるコイルの基本的な素子となる１ターンのナドル形コ
イルを示す略図、第２Ｂ図はこの発明のＮＭＲ用ＲＦコ
イルの略図、第３Ａ図はこの発明のＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦコ
イルの集中定数等価回路を示す回路図、第３１３図は第
３Ａ図に承り回路を構成する内の１つの繰返し回路単位
を示１回路図、第４図は２点で駆動り°ることか出来る
この発明の１実施例のＮＭＲ用ＲＦコイルを示す略図、
第５Ａ図はこの発明のＮＭＲ用ＲＦコイルの平面図で、
導電ループ素子に於ける電流の方向を示す、第５Ｂ図は
第５Ａ図に示したコイルの鉛直セグメントに於ける正弦
状の電流分布を示すグラフ、第５Ｃ図は第５Ａ図に示し
たコイルの導電ループ素子に於ける電流分布を示−４グ
ラフ、第５Ｄ図は窓を形成してあつ−Ｃ１変形の導電ル
ープ素子を持つこの発明のＮＭＲ用ＲＦコイルを承り略
図、第５Ｅ図は第５Ｄ図に示したこの発明のコイルで若
干のセグメントを取去った時の鉛直セグメントに於ける
電流分布を示すグラフ、第６Ａ図乃至第６Ｃ図は回路を
そのループ素子に形成したこの発明のＮＭＲ用ＲＦ］イ
ル並びにその場合の電流を示す夫々第５Ａ図、第５Ｂ図
及び第５Ｃ図と同様な略図並びにグラフ、第７八図及び
第７Ｂ図はこの発明の好ましい実施例のＮ　Ｍ　Ｒｆｉ
ｌ　ＲＦコイルを製造するのに使われる導電パターンを
示す略図、第８Ａ図は各々の棒に可変コンデン４Ｊを組
込んだ複数個の鉛直棒で構成されるこの発明の１実施例
のＮＭＲ用ＲＦコイルの略図、第８Ｂ図は第８Ａ図に示
した実施例で使われる可変コンデンサの１つの設計例を
示づ断面図、第９Ａ図は各々の端に固定コンデンサを設
けた複数個の鉛直棒で構成されるこの発明の別の実施例
のＮ　Ｍ　ＲｆｌＪ　ＲＦ　ＬＴＪイルの略図、第９Ｂ
図は第９Δ図に示した実施例のコイルで使われるコンデ
ンサの構成を詳しく示１図、第１０図は誘電体Ｉ４料で
構成された入れ子形の巻型の外面にめっきして、１端で
互いに短絡した複数個の平行なワイＡ７で構成されるこ
の発明の更に別の実施例のＮ　Ｍ　Ｆ＜用ＲＦコイルの
略図、第１１図は誘電体材料で形成された円筒の外面に
めっきした複数個の平行な隔離ワイＡ７で構成されるこ
の発明の更に別の実施例のＮＭ［＜用ＲＦコイルの略図
、第１２図は選ばれた鉛直ワイヤには、インピーダンス
整合の為に利用し得る複数個の固定コンデンＶを設【）
たこの発明のＮＭＲ用Ｆコイルの部分的な略図である。主な符号の説明２１ｂ：導電ｐグメント２３１１：：］コンデンサ５ｂ、　２６ｂ　ニル〜プ素子特許出願人ゼネラル・エレクトリック・カンパニイ代理
人　（’７６３０）生沼徳二Ｆ−１Ｇ１八　ＦＩＧ１巴ＦｌＧ、３Ａ日Ｇ、４ＦＩＧ、　１２ θＳ２フ０Ｆ−１Ｇ、５ＡＦＩＧ、　５巴１”ｌＧ、５　ＣＦＩＧ、　Ｇ八ＩＧＧ３ＦＩＧ、らＣ

Claims

【特許請求の範囲】１）共通の縦軸線に沿って相隔で）配置された１対の導
電ループ素子と、各々少なくとも１つのりアクタンス素
子を直列に持っている複数個の導電セグメントとを有し
、該セグメントは各々のループの周縁に沿って相隔たる
点で前記ループ素子を電気的に相互接続し、前記セグメ
ントは前記縦軸線と略平行に配置されていて、この結果
前られる形が４重対称性を持つ様にしたＮＭＲ用ＲＦコ
イル。２、特許請求の範囲１）に記載したＮＭＲ用［＜Ｆコイ
ルに於て、前記導電セグメントが各々のループの周縁に
沿って等間隔であるＮＭＲ用ＲＦコイル。３）特許請求の範囲１）に記載したＮＭＲ川Ｒ用コイル
に於て、該コイルが頭出のＮＭＲ用ＲＦコイルであり、
前記導電ループ素子の内の一方が、被検体の肩の周りに
はめることの出来る様な全体的にサドル形の形状を持っ
ていて、頭を該コイル内に更に完全に位置きめすること
が出来る様にしているＮＭＲ用ＲＦコイル。４）特許請求の範囲１）又は２）に記載したＮＭＲ用Ｒ
Ｆコイルに於て、前記リアクタンス素子が少なくとも１
つの容量素子で構成されているＮＭ　Ｒ用ＲＦコイル。５）特許請求の範囲４〉に記載したＮ　Ｍ　Ｆ＜用ＲＦ
コイルに於て、１つの導電セグメントにある少なくとも
１つの容量素子の前後でコイルを付勢号ることが出来る
様にする手段を持っていて、動作中、前記セグメントに
、ループの周縁に沿った該セグメント角度位置θに応じ
た正弦状分布を近似する電流を発生する様にしたＮＭＲ
）ＩＲＦコイ°ル。６）特許請求の範囲５）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイル
に於て、前記正弦状の電流分布の大ぎざが最小値に近い
様な、前記ループの周縁に沿った位置にあるセグメント
の容量素子が短絡部で構成されているＮＭＲｊｌｌＲＦ
コ、イル。７）特許請求の範囲５）に記載したＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦコ
イルに於て、前記正弦状の電流分布の大きさが最小値に
近い様な、前記ループの周縁に沿った位置にあるセグメ
ントの容量素子が開路ぐ構成されているＮＭＲ用ＲＦＴ
Ｉイル。８）特許請求の範囲７）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイル
に於て、頭出コイルを持ち、前記導電ループ及びレグメ
ントが略円筒形のコイル巻型に取付けられてＪ３す、該
巻型は、前記セグメントを開路で置き換えた領域に窓を
備えているＮＭＲ用ＲＦコイル。９）特許請求の範囲４）に記載したＮ　Ｍ　ＲＪｒｌ　
Ｆ＜Ｆコイルに於て、１番目のセグメントにある１つの
容量素子と並列に接続された第１の源によってコイルを
イ」勢Ｊることが出来る様になっていて、２　Ｈ＋を振
動ＲＦ磁界の大きさ、ωをＲＦ磁界の共鳴周波数、ｔを
時間として、前記縦軸線に対して垂直に、２Ｈ＋ｃｏｓ
ωｔで表わされる様な振動ＲＦｌａ界を発生する様に前
記ＲＦコイルを励振する様になっており、該ｒ＜　Ｆ磁
界は反対向きに回転する２つの成分で構成されているＮ
ＭＲ用ＲＦコイル。１０）特許請求の範囲９）に記載したＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦ
コイルに於て、該コイルが前記第１の源と９０°位相が
ずれた第２の源によって付勢出来る様になっており、θ
を前記ループの周縁に沿った各々のセグメントの位置を
表わす極座標の角度として、前記第２の源が前記１番目
のセグメントから角度θ−９０６だけ隔たる２番目のヒ
グメントにある容量素子と並列に接続されていて、前記
直交するＲＦＩＩ界成分のベクトル加算によって１個の
回転ＲＦ！ｉ界が発生される様にしたＮＭＲ用ＲＦコイ
ル。１１）特許請求の範囲１０）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、前記１番目及び２番目のセグメントが何れ
も直列接続の複数個の容量素子を持っており、直列接続
の容量素子の間の接続点がコイルの入力インピーダンス
を調節する為に選択可能であるＮＭＲ用ＲＦコイル。１２、特許請求の範囲９）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
ルに於て、前記１番目のセグメントが直列接続の複数個
の容量素子を持っており、該直列接続の容量素子の間の
“接続点がコイルの入力インピーダンスを調節する為に
選択可能であるＮＭＲ用ＲＦコイル。１３）特許請求の範囲４）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
ルに於て、各々のセグメントが第１及び第２の部分で構
成され、該部分は１端で夫々１つのループ素子に接続さ
れ、第１の部分の他端には対応する１つの第２の部分の
他端を摺動自在に受入れる凹部が形成されており、該第
１及び第２の部分の他端が誘電体材料によって隔てられ
ており、前記セグメントは相対的に可動であって、可変
容量素子を形成するＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦコイル。１４）特許請求の範囲４）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
ルに於て、誘電体材料から成る第１及び第２の円筒形巻
型を有し、該巻型は互いに入れる式に移動する様な１法
になっており、前記セグメントは夫々前記第１及び第２
の巻型の主面によって支持される第１及び第２の部分で
構成され、前記第１及び第２の導体部分は１端で夫々１
つのループ素子に接続され、整合する第１及び第２の部
分の他端は互いに重なり合う様に位置ぎめされて容量素
子を形成し、その間の重なりの程度が前記巻型の相対的
な移動によって調節自在であるＮＭＲ用ＲＦ＝ｌイル。１５）特許請求の範囲４）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
ルに於て、誘電体材料から成る円筒形巻型を右し、前記
セグメントは前記縦軸線と平行に該巻型の主面によって
支持されており、前記１対の導電素子が、前記巻型の、
前記セグメントを支持づる而と向い合った面に配置され
ていて、前記ループ及びヒグメントが重なる領域で容量
素子を形成し、少なくとも１つのループ素子が巻型に摺
動自在に配置されていて、重なりの領域を変え、こうし
て前記容量素子の静電容量を変える様になっているＮ　
Ｍ　Ｒ用ＲＦコイル。１６）特許請求の範囲４）に記載したＮ　Ｍ　Ｒ１４′
１ＲＦコイルに於て、少なくとも１つの導電ループ素子
の周縁には相隔たる複数個の開口が形成されていて、対
応づるセグメントを摺動自在に受入れる様にし、該１１
０口を誘電体材料で内張すして前記セグメン１〜を前記
ループ素子から電気絶縁して一定の値を持つ容量素子を
形成し、コイルのインダクタンスが、１７ｔ１口を形成
した前記ループ素子が前記セグメン１−に沿って相対的
に移動して、その長さを変えることによって調節自在で
あるＮＭＲ用ＲＦコイル。１７）特許請求の範囲４）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
ルに於て、少なくとも１つのセグメント・が少なくとも
１つの可変容量素子を持っているＮＭＲ用ＲＦコイル。１８）共通の縦軸線に沿って相隔で）配置された１対の
導電ループ素子と、各々少なくとも１つのりアクタンス
素子を直列に持っている複数個の導電セグメンｌ〜とを
有し、該レグメン１−は各々のループの周縁に沿って相
隔たる点で前記ループ素子を電気的に相互接続し、前記
セグメントが前記縦軸線と略平行に配置されることによ
って、４重対称性を持たない形式にしたＮＭＲ用ＲＦコ
イル１９〉特許請求の範囲１８）に記載したＮＭＲ用Ｉ
Ｉ　Ｆコイルに於て、前記導電セグメントが各々のルー
プの周縁に沿って等間隔になっているＮＭ］く用ＲＦコ
イル。２、特許請求の範囲１８）に記載したＮＭＲ用Ｒｌ＝コ
イルに於て、該コイルが頭出のＮ　Ｍ　Ｒ１４ＪＲＦコ
イルであり、１つの導電ループ素子が被検体の肩の周り
にはめることの出来る全体的にサドル形の形状を持って
いて、頭をより完全にコイル内に位置きめすることが出
来る様にしているＮＭＲ用ＲＦコイル。２、特許請求の範囲１８）又は１９）に記載したＮＭＲ
用ＲＦコイルに於て、前記リアクタンス素子が少なくと
も１つの容量素子で構成されているＮＭＲ用ＲＦコイル
。２、特許請求の範囲２１）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
ルに於て、１つの導電セグメントにある少なくとも１つ
の容量素子の両端で前記コイルを付勢出来る様にする手
段を持っていて、前記ループの周縁に沿ったセグメント
の角度位置θに応じた正弦状分布に近似する電流を動作
中に前記セグメント電流に達成する様にしたＮＭＲ用Ｒ
Ｆコイル。２、特許請求の範囲２２）に記載したＮＭＲ用Ｒ［コイ
ルに於て、前記手段が、夫々ｓｉｎθ及びＣＯＳθに比
例り−るセグメント電流の分布を持つ第１及び第２の直
交づ゛る共振モードを励振する様に前記ＲＦコイルを付
勢−りることが出来る様にする第１及び第２の手段を含
んでおり、ｓ　ｉ　ｎθが大きいセグメントにある容量
素子は静電容量の大きい値を持ち、これに対してＣＯＳ
θが大きいセグメン１〜にある容量素イは、前記大きい
値に較べて一層小さい静電容■の値を持っていて、第１
及び第２のモードが相異なる周波数で発生する様にした
ＮＭＲ用ＲＦ］イル。２、特許請求の範囲２２）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
ルに於て、第１及び第２の直交する共振モードを励振す
る様に前記ＲＦ−１イルを付勢１゛ることが出来る様に
づる手段を有し、１つのモードは所望のモードであり、
前記１対の導電ループ素子は各々その周縁に沿って、所
望のモードの電流が極小値を持つところで開路を持って
いて、所望のモードの周波数に対して不所望のモードの
周波数を変位させる様になっているＮＭＲ用ＲＦコイル
。２、特許請求の範囲２２）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
ルに於て、第１及び第２の直交する共振モードを励振づ
る様に前記ＲＦコイルを付勢することが出来る様にする
手段を有し、１つのモードが所望のモードであり、所望
のモードの無視し得る電流を通ずセグメントにある容量
素子を短絡部に置き換えて、所望のモードの周波数に対
して不所望のモードの周波数を変位させる様にしたＮＭ
　ＲＩＴｌ　ｒ＜　Ｆコイル。２、特許請求の範囲２２）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
ルに於て、第１及び第２の直交する共振モードを励振す
るようにＲＦコイルを付勢出来るように覆る手段を有し
、１つのモードが所望のモードであり、所望のモードの
無視し得る電流を通すセグメントにある容量素子を開路
に置き換えて、所望のモードの周波数に対して不所望の
モードの周波数を変位さけたＮＭＲ用ＲＦ　＝＋クイル
２、特許請求の範囲２６）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
ルに於て、該コイルが頭出コイルであり、前記導電ルー
プ及びセグメントが略円筒形のコイル巻型に装着されて
おり、前記セグメントを開路に置き換えた領域で前記巻
型に窓を設けたＮＭＲ用ＲＦコイル。２、特許請求の範囲２２）に記載したＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦ
コイルに於て、前記手段が角１褒θ−９０°だ【ノ隔７
Ｃる前記第１及び第２のヒグメントに配回された第１及
び第２の手段で構成されているＮＭＲＩＴ］　ＲＦコイ
ル１゜２９）特ｇｌ、請求の範囲２８）に記載したＮ　Ｍ　Ｒ
用ＲＦコイルに於て、前記第１及び第２の手段が何れも
直列接続の複数個の容量素子で構成され、直列接続の容
量索子の間の共通点が、ＲＦコイルの入力インピーダン
スを調節層る為に選択自在であるＮＭＲ用ＲＦコイル。３０）特許請求の範囲２２）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、前記手段が直列接続の複数個の容量素子で
構成され、該直列接続の容量索子の間の共通点はＲＦコ
イルの入力インピーダンスを調節する為に選択自在であ
るＮＭＲ用ＲＦコイル。３１）特許請求の範囲１９）に記載したＮｔＶＩＲ川Ｒ
Ｆ用イルに於て、各々のセグメントが第１及び第２の部
分で構成され、該部分は１端が夫々１つのループ素子に
接続−され、前記第１の部分の他端には対応゛りる１つ
の第２の部分の他端に摺動自在に受入れる四部が形成さ
れており、前記第１及び第２の部分の他端は誘電体材料
によって隔てられており、前記セグメントが相対的に可
動であっ　″て、こうしてＩＴＪ変容聞素子を形成覆る
ＮＭＲ用［〈Ｆコイル。３２、特許請求の範囲１９）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、誘電体材料から成る第１及び第２の円筒形
巻型を有し、該巻型は互いに入れ子式に移動する様な寸
法になっており、前記セグメントは夫々ｉｉ及び第２の
巻型の主面によって支持される第１及び第２の部分で構
成され、該第１及び第２の導体部分の１端が夫々１つの
ループ素子に接続され、整合する第１及び第２の部分の
他端が互いに重なる様に位置ぎめされていて容量素子を
形成し、その間の市なりの程度が前記巻型の相対的な移
動によって調節自在であるＮＭＲ用ＲＦコイル。３３３）特許請求の範囲１９）に記載したＮＭＲＪｌ　
ＲＦコイルに於て、誘電体材料から成る円筒形巻型を有
し、前記［グメントは前記縦＠線と平行に前記巻型の主
面によって支持されており、前記１対の導電素子は前記
巻型の、前記セグメントを支持する面と向い合った面に
配置されていて、前記ループ及びセグメントが市なる領
域で容量素子を形成し、少なくとし１つのループ素子が
前記巻型に摺動自在に配置されていて、重なる領域を変
え、こうして容量素子の静電容量を変える様にし１：　
Ｎ　Ｍ　ＲＪＩＪ　ＲＦコイル。３４）特許請求の範囲１つ）に記載【、、たＮＭＲ用Ｒ
Ｆコイルに於て、少なくとも１つの導電ループ素子の周
縁に沿って相隔たる複数個の開口が形成されていて対応
するセグメントをｌ前動自在に受入れ、該間口を誘電体
材料で内張すして前記セグメントをループ素子から電気
絶縁して一定の値を持つ容量索子を形成し、その中に開
口を形成したループ素子を前記セグメン］・に沿って相
対的に移動してその長さを変えることにより、コイルの
インダクタンスが調節自在であるＮＭＲ用ＲＦコイル、
。３５）特許請求の範囲１９）に記載したＮＭＲ川Ｒ用Ｆ
コイルに於て、少なくとも１つのセグメン１−が少なく
とも１つの可変容量素子を持っているＮＭＲ用Ｒ１：コ
イル。３６）共通の縦軸線に沿って相隔で）配置面された１対
の導電ループ素子と、各々少なくとも１つのりアクタン
ス素子を付設した複数個の導電セグメン１〜とを有し、
該セグメントは各々の前記ループ素子の周縁に沿って相
隔たる点で前記ループ素子を電気的に相互接続し、当該
ＲＦコイルは前記セグメントに近似的に正弦状の電流分
布を動作中に達成りる様にイ」勢出来る様に°する手段
を持っており、該分布が前記ループの周縁に沿った各々
のセグメントの角度位置θに関係Ｊる様にしたＮＭＲ用
ＲＦコイル。３７）特許請求の範囲３６）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、前記導電セグメン１−が各々のループの周
縁に沿って等間隔であるＮＭＲ川Ｒ用コイル。３８）特許請求の範囲３６）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、該コイルが頭出のＮＭＲ用１’＜　Ｆコイ
ルであり、１つの導電ループ素子が被検体の肩の周りに
はめることの出来る全体的にサドル形の形状を持ってい
て、頭をより完全に該コイルの中に位置きめすることが
出来る様にしたＮＭＲ１０１でＦコイル。３９）特許請求の範囲３６）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、前記リアクタンス素子が少なくとも１つの
容量素子であるＮＭＲ用ＲＦコイル。４０）特許請求の範１１１３９）に記載したＮＭＲ用Ｒ
Ｆコイルに於て、前記手段が、夫々ｓｉｎθ及びＣＯＳ
θに比例するセグメント電流分布を持つ第１及び第２の
直交する共振モードを励振する様に、前記ＲＦコイルを
付勢することが出来る様にする第１及び第２の手段を含
み、ｓｉｎθが大きいセグメントにある容量素子は静電
容量の大きな値を持ち、ｃｏｓ　０が大ぎいセグメント
にある容量素子は前記大きな値に較べて一層小さい静電
容量の値を持っていて、前記第１及び第２のモードが相
異なる周波数で発生する様にしたＮＭＲ用ＲＦコイル。４１）特許請求の範囲３９）に記載したＮ　Ｍ　Ｆ＜用
ＲＦコイルに於て、第１及び第２の直交する共振モード
をその中に励振する様に前記ＲＦコイルを付勢すること
が出来る様にする手段を有し、１つのモードが所望のモ
ードであり、前記１対の導電ループ素子が各々その周縁
に沿って、所望′のモードが電流の極小値を持つ所で１
１ｕ路を持っていて、所望のモードの周波数に対して不
所望のモードの周波数を変位させる様にしたＮＭＲ用Ｒ
Ｆコイル。４２、特許請求の範囲３９）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、第１及び第２の直交する共振モードをその
中に励振する様にＲＦコイルを付勢することが出来る様
にする手段を有し、１つのモードは所望のモードであり
、所望のモードの無祝し得る電流を通１セグメントにあ
る容量素子は短絡部に置き換え゛Ｃ１前記所望のモード
の周波数に対して不所望のモードの周波数を変位させる
様にしたＮＭＲ川Ｒ用Ｆコイル。４３）特許請求の範囲３９）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、第１及び第２の直交りる共振モードをその
中に励振する様にＲＦコイルをイ４勢することが出来る
様にする手段を有し、１つのモードは所望のモードであ
り、所望のモードの無祝し得る電流を通−ｓｌ　ｔ？グ
メントにある容量素子は開路に置き換えて、所望のモー
ドの周波数に対して不所望のモードの周波数を変位させ
る様にしたＮＭＲ用ＲＦコイル。４４）特許請求の範１１１１４３　）に記載したＮｔＶ
ｌＲ用ＲＦコイルに於て、該コイルが頭出コイルであり
、前記導電ループ及びセグメントが略円筒形のコイル巻
型に装着されており、前記セグメントを開路に置き換え
た領域で前記巻型に窓を設けたＮＭＲ川Ｒ用コイル。４５）特許請求の範囲３９）に記載したＮＭＲ用ＲＦ−
コイルに於て、前記手段が、前記第１及び第２のセグメ
ン１−に配置されていて角瓜θ−９０゜だけ隔たる第１
及び第２の手段で構成されているＮＭＲ用ＲＦ］イル。４Ｇ）特許請求の範囲４５）に記載したＮ　Ｍ　ｒ＜Ｉ
ｌｌ　ＲＦコイルに於て、前記第１及び第２の手段が何
れも直列接続の複数個の容量素子を持ち、該直列接続の
容量素子の間の共通点が、前記Ｒ「コイルの入力インピ
ーダンスを調節する為に選１Ｒ自在であるＮＭＲ用ＲＦ
コイル。４７）特許請求の範囲３９）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、前記手段が直列接続の複数個の容量素子を
持ち、前記ＲＦコイルの入力インピーダンスを調節する
為に、前記直列接続の容量素子の間の共通点が選択自在
であるＮＭＲ用ＲＦコイル。４８）共通の縦軸線に沿って相隔で）ｌｌｊ！置された
１対の導電ループ素子、及びその両端が前記ループ素子
に電気接続された複数個の導電レグメンｉ〜を持ってい
て、各々のレグメン１〜には少なくとも１つの非導電性
ギャップが形成されている第１の集成体と、該第１の集
成体と実質的に同一であるが、導電セグメントに形成さ
れるギｔ７ツブが前記第１の集成体にあるギレップに対
してずれている様な第２の集成体とを有し、前記第１及
び第２の集成体は互いに同軸に配置されていて誘電体材
料によって隔てられており、一方の集成体のループ素子
が他方の集成体の対応するループ素子に電気的に相互接
続され、各々の集成体にあるギャップは、一方の集成体
にあるギ１２ツブが他方の集成体にある対応づるレグメ
ンｌ−の連続的な部分によって架橋されて容量素子を形
成する様に配置されているＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦコイル。４９）特許請求の範囲４８）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、前記第１及び第２の集成体の内の少なくと
も一方にある導電セグメントが前記非導電性ギャップの
領域に少なくとも１つの電気絶縁された導電パッドを持
っており、前記第１及び第２の集成体の対応するセグメ
ントの間の瓜なりの面積を変えて、前記容量素子の静電
容（５）を調節する為に、前記パッドが前記導電セグメ
ント！の残りの部分に電気的に接続可能であるＮＭ訣用ＲＦコ
イル。５０）特許請求の範囲４８）に記載したＮ１ＶｊＲ用Ｒ
Ｆコイルに於て、前記第１及び第２の集成体が、印刷配
線板の両側に製造された導電ループ及びセグメント素子
に対応する導電パターンで構成されているＮ　Ｍ　Ｒ用
ＲＦコイル。５１）特許請求の範囲４８）に記載したＮＭＲｌｏ　Ｒ
トコイルに於て、前記第１及び第２の集成体が、１個の
印刷配線板の両側に製造された導電ループ素子及びセグ
メント素子に対応する導電パターンで構成されているＮ
ＭＲ用ＲＦコイル。５２、特許請求の範囲５１）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、前記第１及び第２の集成体が何れも複数個
の小集成体で構成され、各々の小集成体には１つの集成
体に関連した導電パターンの一部分が製造されており、
前記小集成体を前記ループ素子に対応づる心電パターン
の部分で電気的に相互接続して完全な集成体を形成する
様にしたＮ　Ｍ　Ｒ用ｒ＜Ｆコイル。５３）特許請求の範囲５１）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、各々の導電ループ素子には１対の開路が形
成されていて、コイルの両半分を作り、動作中、該両半
分の一方が付勢された時、他方が相互インダクタンスに
よって該一方に結合される様にしｌ：　Ｎ　Ｍ　Ｒ７０
ＲＦコイル。５４）特許請求の範囲４８）に記載したＮＭＲ用Ｒ１−
コイルに於て、１つの１ｍセグメントにある少なくとも
１つの容量素子の前後で前記コイルをイ」勢することが
出来る様にする手段を持っていて、ループの周縁に沿っ
たセグメントの角度位薗０に応じた正弦状分布に近似り
゛る電流を前記セグメントに動作中達成する様にしたＮ
ＭＲ用ＲＦコイル。５５）特許請求の範囲５４）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、前記正弦状電流分布の大きさが最小値に近
い所の、ループの周縁に沿って配置されたセグメントに
ある容量素子がう、０絡部で構成されているＮＭＲ用Ｒ
Ｆコイル。５６）特許請求の範囲５４）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、前記ループの周縁に沿って、前記正弦状電
流ループの大ぎさが最小値に近い所に配置されＩごセグ
メントにある容量素子が開路で構成されている一ＮＭＲ
用ＲＦコイル。５７）特許請求の範囲５６）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、該コイルが頻用コイルを構成し、前記導電
ループ及びセグメントが略円筒形コイル巻型に装着され
ており、前記セグメントを開路で置き換えた領域で前記
巻型に窓を設けたＮＭ　Ｒ用ＲＦコイル。５８）特許請求の範囲５４）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、前記手段が、角度θ−９０゜だけ隔たる第
１及び第２のセグメントに配置された第１及び第２の手
段で構成されているＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦコイル。５９）特許請求の範囲５８）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、前記第１及び第２の手段が何れも直列接続
の複数個の容量素子を有し、ＲＦ」イルの入力インピー
ダンスを調節覆る為に該直列接続の容量素子の間の共通
点が選択自在であるＮＭＲ用ＲＦコイル。６０）特許請求の範囲５４）に記載したＮ　Ｍ　Ｒ用Ｒ
Ｆコイルに於て、前記手段が直列接続の複数個の容量素
子で構成され、ＲＦコイルの入力インピーダンスを調節
−りる為に前記直列接続の容量素子の間の共通点が選択
自在であるＮＭ’Ｒ用ＲＦコイル。６１）特許請求の範囲４８）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、該コイルが頭出のＮＭＲ用ＲＦコイルを構
成しており、１つの導電ループ素子が被検体の肩の周り
にはめることの出来る全体的にサドル形の形状を持って
いて、頭をより完全にコイル内部に位置きめすることが
出来る様にしｔｃ　Ｎ　Ｍ　Ｒ用ＲＦコイル。６２、特許請求の範囲４８）に記載したＮ’ＭＲ用ＲＦ
コイルに於て、前記導電セグメン１へが各々のループの
周縁に沿って等間隔であるＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦコイル。６３）特許請求の範囲６２）に記載したＮ　Ｍ　ＲＪＴ
Ｉ　ＲＦ　Ｄイルに於て、前記セグメントが４重対称性
を持つ形となる様に、各々のループの周縁に沿って相隔
たっているＮＭＲ用ＲＦコイル。６４）特許請求の範囲６２）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
イルに於て、前記セグメントが、４重対称性を持たない
形となる様に、各々のループの周縁に沿って相隔たって
いるＮＭＲ用ＲＦコイル。