JPS5999276A - 放射能測定方法及び装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔発明の利用分野〕 本発明は、放射能測定方法に係り、特に、体表面汚染と
体内汚染を識別するのに好適な放射能測定方法に関する
ものである。

〔従来技術〕

従来、人間の体内に摂取された放射性物質の量は、バイ
オアッセイあるいはヒユーマン・カラン缶 りにより測定している。前者は、呼扱や尿中に含まれる
放射性物質の量から体内に存在する放射性物質の総量を
推定する方法である。また、後者は、体外に置いた複数
の放射線検出器によシ被測定者に存在する放射性物質の
総量を測定する方法である。いずれの場合も、測定時点
における体内に摂取された放射性物質の総量を測定する
方法である。

これらの方法は、放射能による汚染箇所を識別すること
はできない。

〔発明の目的〕

本発明の目的は、体内汚染および体表面汚染を精度良く
識別できる人体放射能測定方法を提供することにある。

〔発明の概悶〕

本発明の特徴は、放射性物質から放出されるガンマ線の
エネルギスペクトルを測定し、エネルギスペクトルの光
電効果成分とコンプトン散乱成分との比率から体内汚染
および体表面汚染を識別することにある。

〔発明の実施例〕

本発明の好適な一実施例である放射能測定装置を第１図
および第２図に基づいて説明する。

放射能測定装置２は、被測定者１が仰臥するベッド３８
が設けらねる支持枠３３、駆動部４、操作部７、計測部
１０、演算部１４および表示部２９からなる。

駆動部４は、放射線検出器３、駆動装置５、位置検出器
６および移動台車３７を有している。移動台車３７は、
支持枠３３に設けられたガイドレール３２に取付けられ
、ガイドレール３２に沿って移動する。駆動装置５が移
動台車３７に設置される。ガイドレール３２は、被測定
者１の身長方向に延びている。ガイドレール３２にはシ
ック（図示せず）が設けられ、図示されていないが駆動
装置５に設けられるピニオンが前記のラックと噛合って
いる。駆動装置５にはモータ（図示せず）が設けられ、
モータは減速機を介してピニオンに連結されている。放
射線検出器３および位置検出器６は、移動台車３７に設
けられる。放射線検出器３の幅は、被測定者１の肩幅に
等しい。支持枠３３は、放射線遮蔽体（図示せず）にて
取囲まれている。

操作部７は、操作盤８およびモニタテレビ９を有してい
る。操作盤８は、操作指令を駆動装置５に伝えて駆動装
置５をガイドレール３２に沿って所定の位置まで移動さ
せる。モニタテレビ９は、放射線検出器３の位置を検出
する位置検出器６の出力信号および移動台車３７等の動
作状況を表示する。

計測部１４は、放射線検出器３、高圧電源１１、増幅器
１２および波高分析器１３を有している。

高圧電源１１は、放射線検出器３を動作させるために高
電圧を放射線検出器文に印加する。放射線検出器３は、
被測定者１の放射能を検出する。放射線検出器３の出力
信号は、増幅器１２で増幅される。増幅器１２は、接続
器３４および３９にて波高分析器１３およびデータ取込
みインターフェイス１５に接続される。波高分析器１３
は、入力した信号のγ線エネルギスペクトルの波高値を
求める。

演算部１４は、データ取込みインターフェイス１５、中
央処理装置１６および外部記憶装置１７を有している。

データ取込みインターフェイス１５は、波高分析器１３
の出力信号であるγ線エネルギスペクトルの波高値を中
央処理装置１６に伝える。外部記憶装置１７は、ＲＯＭ
　（ＲｅａｄＯｎｌｙ　Ｍｅｍｏｒｙ）　１８、ＲＡＭ
　（ＲａｎｄｏｍＡｃｃｅｓｓ　Ｍｅｍｏｒｙ）　１９
、磁気テープ２０およびディスク２２からなる。アドレ
スバス２７およびデータバス２８は、中央処）！ｔ！　
＋’［置１６に接続される。几０ｒＪ１８　、　ＲＡＭ
Ｉ　９　、磁気テープインターフェイス２１．ｆイスフ
ィンターフェイス２３゜パネルインターフェイス２４．
ラインプリンタインターフェイス２５およびディスプレ
イメモリ２６は、アドレスバス２７およびデータバス２
８にそれぞれ接続される。磁気テープ２０は磁気テープ
インターフェイス２１に、ディスク２２はディスクイン
ターフェイス２３に接続される。

ＲＯＭ１８は、光電ピークエネルギから放射性核種を判
定するプログラム、γ線エネルギスペクトルの指標を計
算するプログラム、汚染を識別するプログラムおよび後
述する体表面汚染と体内汚染の判定および内部被ばく線
量を求める等の本実施例の放射能測定方法のプラグラム
のような演算プログラムを格納している。ＲＡＭ１９は
、放射性核種判定のためのデータおよび汚染識別のため
のデータのような演算に必要な数値データを格納し、し
かもワークエリアを確保する。操作部７の操作盤８は、
パネルインターフェイス２４に接続される。

表示部２９には、ラインプリンタ３０およびディスプレ
イ３１がある。ラインプリンタ３０およびディスプレイ
３１は、ラインプリンタインターフェイス２５およびデ
ィスプレイメモリ２６にそれぞれ接続されている。

上記のように構成される放射能測定装置２による被測定
者１の放射能の測定を第３図および第４図に基づいて以
下に説明する。被測定者１をベッド３上に寝かせる。操
作員は、操作盤８の放射能測定用の第１のスタートボタ
ンを押す。この指令は、パネルインターフェイス２４を
介して中央処理装置１６に伝えられる。中央処理装置１
６は、ＲＯＭ１８に格納されている第３図に示すプログ
ラムを呼出し、そのプログラムに従って被測定者１の放
射能測定に必要な操作および演算を実施する。中央処理
装置１６は、パネルインターフェイス２４および操作盤
８を介して駆動装置５に指令を送り、移動台車３７をガ
イドレール３２に沿って移動させる（ステップ４０）。

同時に、接続器３４に信号を送って増幅器１２と接点３
６を接続させる（ステップ４１）。接続器３９は接点３
５より切離されている。放射線検出器３は、移動台車３
７の移動に伴って被測定者１の身長方向の放射能を測定
する。放射線検出器３の出力信号は、増幅器１２にて増
幅された後、データ取込みインタフェイス１５より中央
処理装置１６に入力され（ステップ４２）、磁気テープ
２０またはディスク２２に記憶される。放射能測定が完
了した時点で被測定者１の身長方向の放射能レベル分布
を求める（ステップ４３）。その結果は、第５図に示す
ようになり、ディスプレイ３１に表示される。

放射性物質で汚染されている位置では、第５図に示すよ
うに（Ｙ）の部分でピークが生じる。複数の位置で汚染
されている場合は、複数のピークが生じる。被測定者１
は、前述したように放射線遮蔽体で作られた部屋内で検
査を受けているので、測定者１の放射性物質による汚染
の有無を判定する（ステップ４４）。すなわち、この判
定は、被測定者１が通常の状態で所有している放射能の
所その人は放射性物質に汚染されていすく、そこで検査
は終了する（ステップ５３）。

後者の値が前者の値を上まわっている場合は放射性物質
にて汚染されているので、その人に対しては以下に示す
ような検査が実施される。まず、第５図に示す放射能レ
ベル分布の特性と放射能測定時に検出された位置検出器
６の出力信号に基づいて、被測定者１の身長方向におけ
る汚染位置（Ｙ）を決定する（ステップ４５）。決定さ
れた汚染位置（Ｙ）に放射線検出器３を移動させるとと
もに接続器３９を接点３５につなぐ（ステップ４６）。

この時、接続器３４と接点３６を切離す。

汚染位置（Ｙ）での放射能測定を開始する（ステップ４
７）。放射線検出器３の出力信号は、増幅器１２経出で
波高分析器１３に送られる。波高分析器１３は、入力し
た信号の波高分析を行ってγ線エネルギスペクトルの波
高分布を出力する。このγ線エネルギスペクトルの波高
分布は、データ取込みインターフ牟イス１５よシ中央処
理装置１６内に取込まれ、ディスク２２（または磁気テ
ープ２０）内に記憶される（ステップ４８）。放射能検
出器３による測定が完了した時点で被測定者１は、ベッ
ド３８よシ降シる。以後は、以下に示す処理が演算部１
４にて行われる。γ線エネルギスペクトルの波高分布は
、１つの放射性核種に対応する１組の光電ピーク成分Ｐ
およびコンプトン成分Ｃを必らず有している。複数の放
射性核種が存在する場合には、光電ピーク成分Ｐおよび
コンプトン成分Ｃは、存在する放射性核種の数だけあら
れれる。光電ピーク成分Ｐは、光電効果によルヒークの
大きさを表わす量である。コンプトン成分Ｃは、コンプ
トン散乱によってエネルギが減（１１） 衰したγ線に対応するパルス波高の領域を代表する量で
ある。

次に、放射能汚染をもたらしている放射性核種の決定を
ステップ４９にて行う。放射性核種決定の処理を、第７
図に基づいて詳細に説明する。

入力されたγ線エネルギスペクトルの波高分布がディス
ク２２よシ取出され、光電ピークの数を把握する（ステ
ップ４９Ａ）。ＲＡＭ１９は、第６図に示すようにあら
ゆる放射性核種に対する光電ピークエネルギＥの値を記
憶している。光電ピークエネルギＥは、放射性核種に対
応して決っている。ディスク２２から取出されたγ線エ
ネルギスペクトルの波高分布（測定値）から光電ピーク
エネルギＥｏを求める（ステップ４９Ｂ）。光電ピーク
エネルギＥｏは、光電ピーク成分Ｐ中の最大値である。

ＲＡＭ１９に記憶されている光電ピークエネルギＥの１
つの値を取出す（ステップ４９Ｃ）。光電ピークエネル
ギＥｏと１つの光電ピークエネルギＥを比較する（ステ
ップ４９Ｄ）。

Ｅｏ　＝Ｅであれば、汚染源である放射性核種が決（１
２） 定される（ステップ４９Ｅ）。すなわち、その光電ピー
クエネルギＥに対応する放射性核種が、求める放射性核
種である。ＥｏとＥが異なる場合は、ＲＡＭ１９から別
の光電ピークエネルギＥの値が取［れ、ステップ４９Ｃ
の処理が再度行われる。

この操作は、Ｅｏ−Ｅとなるまで繰返えされる。

１つの放射性核種が決定された後、他に放射性核、種が
決定されていない光電ピークの存在の有無を判定する（
ステップ４９Ｆ）。その光電ピークがり 数だけ繰返えされてその数に等しい数の放射性核種が選
定される。決定された放射性核種名は、ディスク２２内
に記憶される。

汚染源である放射性核種がすべて決定された後、スペク
トル指標の演算が実施される（ステップ５０）。スペク
トル指標の演算を第８図により説明する。ディスク２２
に記憶されているγ線エネルギスペクトルの波高値およ
び放射性核種名を、中央処理装置１６に入力する（ステ
ップ５０Ａ）。

（１３） １つの放射性核種に対してγ線エネルギスペクトルから
光電ピーク成分Ｐを算出しくステップ５０Ｂ）、コンプ
トン成分Ｃを求める（ステップ５０Ｃ）。次に、スペク
トル指標Ｓを求める（ステップ５０Ｄ）。スペクトル指
標Ｓは、Ｓ＝Ｃ／Ｐの演算によって得られる。汚染源で
ある異なる放射性核種が複数個存在する場合は、ステッ
プ５０Ａ〜５０Ｄの処理が、放射性核種の数だけ繰返え
され、それぞれのスペクトル指標Ｓを求める。

すなわち、ステップ５０Ｄの演算が終了した後、スペク
トル指標Ｓを求めていない放射性核種の有無を判定する
（ステップ５０Ｅ）。その放射性核種が存在する場合に
ステップ５０Ａ〜５０Ｄの処理を繰返えす。スペクトル
指標Ｓを求めていない放射性核種が無いとステップ５０
Ｂで判定された時、ステップ５０の処理を終了する。

以上述べたスペクトル指標Ｓの算出を第９図に示す具体
的なγ線エネルギスペクトルに基づいてよシ詳細に説明
する。第９図は、放射線検出器３としてＮａ工（Ｔｔ）
放射線検出器を用いた場合（１４） のγ線エネルギスペクトルの波高分布の一例である。ピ
ークＥｏが、光電ピークエネルギである。

光電ピーク成分Ｃは、光電ピークの低エネルギ側のすぞ
４点、光電ピークの高エネルギ側のすぞｍ点を結ぶ直ｒ
Ｈｔ　ｍよシ上の部分の面積で表わされる。すなわち、
点ｔ、ｍおよびｎを結ぶ線で四重れた斜線部の面積であ
る。

コンプトン散乱は、γ線が通過する被測定者１の人体内
でさらにγ線が通過する放射線検出器３内（例えばＮａ
Ｉ（Ｔｔ）放射線検出器のＮａＩ（Ｔｔ）結晶内）で生
じる。人体内で生じるコンプトン散乱は、第９図ではパ
ルス波高がｈ点以上の部分に生じている。しかし、コン
プトン成分Ｃは、ｈ点以上の部分で求めることが可能で
あるが、後述するようにコンプトン端エネルギＥＣ以下
の部分では放射線検出器３内のコンプトン散乱によって
生じるγ線計数値を含んでおり感度が低下するので、コ
ンプトン端（ｄ点）より大きな部分で求めることが望し
い。また、を点を越えると、光電ピーク成分Ｐの影響を
受けて感度が低下する。

（１５） 感度が高くなる。これは、計数時間の短縮につながる。

本実施例では、第９図に示すようにｄ点とｄ点より大き
なエネルギに対応するパルス波高値を有するｅ点との間
のパルス波高幅のγ線エネルギスペクトルの面積、すな
わち、ｄＩ　ｅＩ　　’ｌ　ｇの各点を結ぶ線で囲れた
斜線部の面積をコンプトン成分Ｃとして用いる。ｄ点に
対応するコンプトン端のエネルギＥＣは、光電ピークエ
ネルギＥ。

との間に次式のような関係を有する（「放射線」。

小川老雄、コロナ社、１９６４年発行）。

Ｎａ　Ｉ　（Ｔｔ）放射線検出器のエネルギ分解能は、
例えば、直径３インチ、厚さ３インチのＮａＩ（Ｔｔ）
結晶の場合で約９％である。従って、この大きさのＮａ
Ｉ　（Ｔｔ）結晶を有するＮａＩ（Ｔｚ）放射線検出器
の出力信号から求めたγ線（１６） エネルギスペクトルに基づいて被測定者の体内で発生し
たコンプトン成分Ｃを求める時のパルス波高の領域は、
次の２式で与えられるエネルギＥ１およびＥ２の値に対
応するパルス波高値６点およびｅ点の間がよい。

Ｅｘ　＝　（１＋０．０４５　）　Ｅ　ｔ　　　　・・
・・・・・・・（３）コンプトン成分Ｃをコンプトン端
より高いエネルギ側のパルス波高値の領域で求めること
によって前述したような効果が得られる。すなわち、低
エネルギ領域におけるような放射線検出器３の雑音成分
の影響を受けない。さらに、コンプトン端エネルギＥＣ
より高いエネルギに対応するパルス波高値の計数値は、
γ線がＮａＩ　（Ｔｔ）結晶を透過する際にコンプトン
散乱によってエネルギが減衰したγ線成分を含まず、人
体をγ線が透過する際にコンプトン散乱によってエネル
ギが減衰しく１７） たγ線成分を含んでいる。従って、前述のパルス波高値
の領域の計数値に基づいてコンプトン成分Ｃを求めた場
合、それによって得られるスペクトル指標Ｓは、他の領
域のコンプトン成分Ｃによって得られたスペクトル指標
Ｓに比べて汚染部位深さの変化に対して大きく変化する
。

この理由を以下に述べる。第１０図に示すような単一エ
ネルギＥｏのγ線がＮａＩ（Ｔｔ）結晶内に入射したと
きに観測されるパルス波高分布は、測定による統計的ゆ
らぎがない場合を考えると第１１図のようになる。単一
エネルギＥｏが光電効果により全吸収された時のパルス
波高値８１と、ＮａＩ（Ｔｔ）結晶内のコンプトン散乱
によって生じるコンプトン端エネルギＥｃより低いエネ
ルギに対応するパルス波高領域８２が現われる。一方、
単一エネルギＥｏのγ線は、人体を透過することによっ
て第１２図に示すような連続したエネルギ分布を有する
ようになる。第１２図に示す分布を有するγ線がＮａＩ
　（Ｔｔ）放射線検出器に入射すると、統計的ゆらぎを
無視したパルス波高（１８） 分布は、第１３図（第９図の特性の概略的傾向を示した
もの）のようになΔ。コンプトン端エネルギＥＣ以下の
パルス波高の計数値は、第１１図に示すよりなＮａＩ　
（Ｔｔ）結晶内でのコンプトン散乱による成分８３と人
体内でのコンプトン散乱線がＮａＩ（Ｔｔ）結晶内でコ
ンプトン散乱して発生するパルスに基づく成分８４との
和となる。

また、コンプトン端エネルギＥｃから光電ピークエネル
ギＥｏまでの領域に対応するパルス波高の計数値８５は
、人体内でエネルギが減衰したγ線のエネルギが全吸収
されることによって生じる。

従って、検査している被測定者１汚染部の深さを正確に
知るためには、γ線が人体を透過することによってのみ
生じる計数値のみを含むコンプトン端エネルギＥＣ以上
の領域でのパルス波高の計数値を用いてコンプトン成分
Ｃを求めることが望しい。コンプトン端エネルギＥＣ以
下の領域でのパルス波高の計数値を用いてコンプトン成
分Ｃを求めた場合には、放射線検出器３内で生じるコン
プトン散乱の影響によって汚染部深さを確定する精（１
９） 度が低くなる。

スペクトル指標Ｓは、第９図のｄ点、０点、ｆ点および
ｇ点のそれぞれを結ぶ線にて囲まれた斜線部の面積（コ
ンプトン成分Ｃ）を第９図の４点。

ｍ点およびｎ点をそれぞれ連絡する線にて囲まれた斜線
部の面積（光電ビーク成分Ｐ）よって割ることにより求
められる。

第３図のステップ５０のスペクトル指標Ｓの演算が終了
した後、基準スペクトル指標Ｓ１およびＳ２を求める（
ステップ５１）。基準スペクトル指標Ｓ＋およびＳ２の
演算を、？ＡＩ４図により具体的に説明する。まず、被
測定者１の１昏みがディスク２２内から中央処理装置１
６内に呼出され、ステップ４９Ｄにて決定された放射性
核種名が入力される（ステップ５１Ａ）。被測定者１の
厚み（胴体の厚み）は、別途測定された後、操作盤８を
介してディスク２２内に収納されている。汚染位置の深
さの判定規準、すなわち、被測定者１の体表面領域と体
内領域の境界の深さく以下、領域境界深さという）Ｄ＋
およびＤ２が、上記した被（２０） 測定者１の厚みに対応して第１５図から求められる（ス
テップ５１Ｂ）。領域８７は体内領域、領域８６Ａおよ
び８６Ｂは体表面領域である。体表面領域８６Ａは背中
および腰の側、体表面領域８６Ｂは胸および腹の側であ
る。直線８８Ａおよび８８Ｂは、体表面領域８６Ａおよ
び８６Ｂと体内領域８７とのそれぞれの境界深さを示し
ている。

体表面領域８６Ａおよび８６Ｂは、皮膚、皮下脂肪等の
放射性物質の蓄積しにくい部分である。体内領域８７は
、肺等の呼吸器系臓器および胃、腸および肝臓等の消化
器系臓器のような内臓が位置している部分である。この
ような部分は、放射性物質が蓄積し易い。

一般に体内汚染は、放射性物質を含む粉塵を吸入または
飲み込むことによって生じる。従って、放射性物質が体
内で存在する位置は、前述した呼吸器系臓器および消化
器系臓器である。これらの臓器から体表面（皮膚の上面
）までは、ある距離だけ離れている。この距離は、体格
、特に放射線測定方向の人体の厚みによって異なる。標
準的な（２１） 人体では、仰臥した時の高さは約２０ｃｍであシ、上記
の臓器から体表面までの距離は約３ｃｒｎである（　Ｅ
ｄＷ３ｒｄ　Ｍ、　Ｓｍ１ｔｈ　ｅｔ、　ａｌ　；Ｊ、
　ＮｕｃｌｅａｒＭｅｄｉＣｎｅ、　Ｓｕｐｐｌｅｍｅ
ｎｔ　Ａ３　、　ＶＯｌ、　１０１１９６９、　Ａｕｇ
ｕｓｔ　）　、以上ノコとカラ、人体ノ厚みが２０ｃｎ
１の場合では、体表面領域８６Ａは表側の体表面から体
内方向に３ｔＭ進んだ０〜３ｃｒｎの範囲であり、体表
面領域８６Ｂは裏側の体表面から体内方向に３ｃｒｎ進
んだ１７〜２０ｒｒｎの範囲である。

放射性物質が体表面領域８６Ａおよび８６Ｂに存在する
場合は体表面汚染、体内領域８７に存在する場合は体内
汚染という。以上の説明は標準的な人体の体格に基づい
たものであるが、標準的ではない人体に対しては、人体
の厚みに対する臓器と体表面との間の距離の比率が標準
的な人体におけるそれらの比率に等しいものとして体表
面領域と体内領域の境界深さを決定する。

境界深さＤＩおよびＤ２が求まると、ステップ５１Ｃ（
第１４図）で放射性核核種毎に基準スペクトル指標Ｓ１
およびＳ２を第１６図の特性によ（２２） り求める。第１６図の特性は、Ｓ＝Ｐ／Ｃの演算式によ
ってあらかじめ求めていたスペクトル指標値と領域境界
深さとの関係を示したものである。

この特性は、あらかじめ求めておく。特性曲線８９は１
３７Ｃ５が放出する０、６６２ＭｅＶのγ線、特性曲線
９０は６０ＣＯが放出する１、　１．７　Ｍ　ｅ　Ｖの
γ線、特性曲線９１はａＯＣ，ｏが放出する１、３３Ｍ
ｅＶのγ線および特性曲線９２は１３１■が放出する０
、３６４ＭｅＶのγ線にそれぞれ対応する特性である。

なお、第１６図に示したスペクトル指標と領域の境界深
さとの関係は、厚さ５ｔＭのＮａＩ（Ｔｔ）結晶を用い
たＮａ　Ｉ　（Ｔｔ）放射線検出器に対するものである
。”Ｍｎ等の他の放射性核種についても、第１６図に示
す特性を容易に得ることができる。

ステップ５１Ｃにおける基準スペクトル指標Ｓ、および
Ｓ２は、ステップ５１Ｂにて求められた領域境界深さＤ
＋およびＤ２に対応している。

まず、被測定者１の汚染源に存在する放射性核種（ステ
ップ４９Ｄで決定）に対応する特性曲線を（２３） 第１６図より選択する。選択された特性曲線に基づいて
各々の領域境界深さＤｌおよびＤ２に対応スルスペクト
ル指標Ｓ１およびＳ２を求める。これらのスペクトル指
標が、基準スペクトル指標となる。例えば、被測定者１
の厚みが２０ｍで汚染源の放射性核種が１３７Ｃ５の場
合、基準スペクトル指標Ｓ＋　　（領域境界深さ、ｒ１
１＝３（−ｍ）は第１６図の点９３Ａの値および基準ス
ペクトル指標Ｓ２（領域境界深さＤ２＝１７ｃｒｎ）は
第１６図の点９３Ｂの値となる。このようにステップ５
１Ｃの処理が終了すると、基準スペクトル指標Ｓ１およ
びＳ２を求めていない放射性核種の有無を判定する蒐（
ステップ５１Ｄ）。その放射性核種が存在する場合、ス
テップ５１Ｂおよび５１Ｃの処理を繰返す。ステップ５
１Ｄにおいて、該当する放射性核種が存在しｈいと判定
された時、ステップ５１の処理が終了し、次に汚染領域
の判別を行う（第３図のステップ５２）。

ステップ５２の内容を、第１７図に示す。１つの放射性
核種についてステップ５０Ｄで求めたス（２４） ベクトル指標Ｓとステップ５１Ｃで求めた基準スペクト
ル指標Ｓ１およびＳ２とを比較する（ステップ５２Ａ）
。次に示す（４）式の条件を満足した時は、その放射性
核種については体内汚染５２ＢでＳｌ、、　＜　Ｓ　＜
　８２　　　　　　　・・・・・・・・・（４）あると
判定し、（４）式の条件を満足しない時は体表面汚染５
２Ｃであると判定する。次のステップ５２Ｄで判定を行
っていない放射性核種の有無を判定する。汚染領域の判
定をしていない放射性核種がある場合は、その核種につ
いてステップ５２Ａの判定を繰返して実施する。汚染領
域を判定していない放射性核種が無くなった時、各々の
放射性核種に対するステップ５２Ａの判定結果を考慮し
、検査している被測定者１の汚染形態を判断する（ステ
ップ５２Ｅ）。すなわち、ステップ５２Ｅでは、ステッ
プ５２Ａの判定を考慮して体内汚染（第１形態）、体内
および体表面汚染（第２形態）および体表面汚染（第３
形態）を判断する。被測定者１を汚染しているすべての
放射性核種に対して（４）式の条件が満足されている時
は、第１形態の（２５） 体内汚染となる。すべての放射性核種に対して（４）式
の条件が満足されない場合は、第３形態の体表面汚染で
ある。一部の放射性核種に対しては（４）式の条件が満
足され、他の放射性核種に対してはその条件が満足され
ない場合は、第２形態の体内および体表面汚染である。

ステップ５２Ｂの判定が終了すると、ステップ５２の判
定が完了するとともに第３図に示す体表面汚染および体
内汚染の識別処理が完了する（ステップ５３）。その後
、識別の結果が、ディスプレイ３１に表示され、ライン
プリンタ３０にてプリントされる。

第２形態の体内および体表面汚染および第３形態の体表
面汚染と判定された場合には、被測定者１はシャワー室
（図示せず）にてシャワーを沿び、体表面を洗浄する。

これによって、体表面に付着している放射性核種を洗い
流す。体表面汚染の場合は被測定者の体表面に放射性核
種が付着しているので、上記の処置によシ容易に除去で
きる。シャワーの代りに除染剤を皮膚に塗布してもよい
。

除染処置を行った後、第３形態の場合はステツ（２６） ブ４０〜４４の処理を再度行い放射性核種が体表面から
完全に除去されたことを確認する。第２形態の場合はス
テップ４０〜５２の処理を再度実施し、体表面汚染の処
理が完全になされたことを確認する。

第２形態の場合は前述の再検査終了後、第１形態の場合
は前述の一度目の検査終了後に、体内被ばく線量を求め
るための検査を行う。

体内被ばく線量を求める方法の概略を以下に説明する。

体内のある器官（例えば臓器）Ｓに存在する線源となる
放射性核種ｊが放出する放射線ｉによって、標的となる
器官（例えば他の臓器）Ｔが受ける預託線量描量Ｈ５（
＋、〒（Ｔ＝Ｓ　）　ｌ、Ｊは、器官Ｓ内での５０年間
の線環変数と、１壊変当りに器官Ｔが受ける線量当量と
の積で求められる。これは、次式で示される。

Ｈ６０，Ｔ　（Ｔ＝Ｓ　）　Ｉ、＋ ＝１．６Ｘ１０−１０ＸＵｇ　Ｘ５ＥＥ　（Ｔ”Ｓ　）
＋、＋・・・・・・（５）ここで、Ｕｌは線源となる器
官Ｓ中に存在する放射性核種が摂取されてから５０年間
に壊変する（２７） 回数である。５ＥＥ（Ｔ　４−８＞は、線源となる器官
Ｓ中に存在する放射性核種が１壊変したときに、標的と
なる器官Ｔの吸収する単位重量当りのエネルギを線質係
数で補正したものである（比実効エネルギ：ＭｅＶ／ｇ
）。１．６　Ｘ　１０−ｔｏ　は、ＭｅＶ／ｇからＪ／
に９に変換する定数である。

線源器官Ｓ中に複数の放射性核種が存在する場合は、Ｈ
５へＴ（Ｔ４−８）Ｉ、Ｉ　をｊについて加算する。ま
た、標的器官Ｔが複数の線源器官Ｓから照射される場合
は、それぞれの線源器官Ｓについて加算する。

各器官に対する５ＥＥ（Ｔ４−８）の値は、５ｎｙｄｅ
ｒ等が人間の器官の標準的な重量および原子組成を仮定
し、各器官の形状および三次元的配置を数学的に表現し
たＭＩ几ｐ　　ｐ　ｈ　３　ｍ　ｔ　ｏ　ｍに対して大
規模なモンテカルロシミュレーションヲ行つことによっ
てすでに求めている（Ｗ、Ｓ、５ｎｙｄｅｒ。

ｅｔ、ａｌ、　ＨＡ　ｔａｂｕｌＢｔｉｏｎ　ｏｆ　ｄ
ｏｓｅ　ｅｑｕｉｖａ１６ｎｔｐｅｒ　ｍ１ｃｒｏｃｉ
ｕｒｉｅ−ｄａｙ　ｆｏｒ　５ｏｕｒｃｅ　３ｎｄｔａ
ｒｇｅｔ　Ｏｒｇａｎ８　ｏｆ　ａｎ　ａｄｕｌｔ　ｆ
ｏｒ　ｖ３ｒｉｏｕｓ（２８） ｒａｄｉｏｎｕｃｌｉｄｅｓ　Ｑ几ＮＬ−５０００ｉ　
１９７４　）。

以上のことから体内被ばく線量を求めるためには、各器
官内における放射性核種の壊変数Ｕ、を評価すればよい
。国際放射線防護委員会（■ｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａＩ
　Ｃｏｍｍ１ｔｔｅｅ　ｏｎ　Ｒａｄｉｏｌｏｇｌｃａ
ｌｐｒｏｔｅｃｔｉｏｎ：　ＩＣＲＰ）にて提案されて
いる体内被ばく線量評価方法（、ＩＣＲＰ法）では、放
射性核種の摂取から排泄までの体内移行を代謝モデルを
用いて各器官中の線環変数を求めている（ＩＣＲＰＰｕ
ｂｌｉｃａｔｉｏｎ　３０　　作業者による放射性核種
の摂取限度　ｐａｒｔ　　１　：　Ｐｅｒｇａｍｏｎ　
Ｐｒｅｓｓ　；０ｘｆｏｒｄ　：　１９８０　）。この
代謝モデルは、人間の代謝過程に関与する器官または組
織を生理学的に同一の機能を持つ部分（コンパートメン
ト）に分割し、放射性物質の体内挙動をコンパートメン
ト間の移動として示したものである。コンパートメント
とは、胃や小腸のように物理的に明確な一つの臓器とし
て区別したものに限らず、肺や肝臓のように排泄速度の
異なる複数のコンバートに細分されているものもある。

血液もまた一つのコンパ（２９） 一トメントとして取上げられている。

このようがコンパートメントを考慮した代謝モデルは、
次の２つの仮定に基づいて成立っている。

（１）コンパートメント内に放射性核種が流入した場合
、その瞬間に一様に混合分布する。

（２）コンパートメント間の放射性核種の移行速度は、
存在する放射性核種の全量に比例する（アルカリ土類金
属（Ｃａ、Ｓｒ等）を除く。これらの元素は内骨性であ
り、骨からの排泄は指数関数でなく、時間ｔのべき関数
で示される。）また、異なる放射性核種間の相互作用や
体内移行中の形態変化による移行速度の変化はないもの
とする。

６０ＣＯを含む粉塵の吸入摂取の場合の代謝モデルの例
を第１８図に示す。このモデルは、大きく分けて鼻から
気管支を経て肺胞に至る呼吸器系、モデ〃、・胃から小
腸を経て大腸に至る消化器系モデル、Ｉおよび血液を経
由して排泄される過程を示す循環器系モデルから成立っ
ている。第１８図で各器官の横に示された０内の数字は
、同一器官に属（３０） するコンパートメントの数を示している。

吸入摂取の場合は、吸入した粉塵の粒径分布に率 よって呼吸器系の各組織への沈着が変化する。さへ らに、各組織からの移行速度は、放射性核種の化学形態
に依存する。沈着した粉塵は、粘液による輸送および呼
吸気道表面のせん毛運動により、消化器系に移行するか
、または沈着した組織の細胞壁を通して血液中に溶解す
る。消化器系に移行したもののうち、一部は小腸におい
て吸収されて血液中に移行し、残りは大腸を経て体外に
排泄される。この小腸からの吸収割合は、核種およびそ
の化学形態により決定される。これらの過程を経て血液
中に移行した後は、化学形態によらず核種によって一定
の経路を示す。６°Ｃｏでは肝臓に濃縮されることが動
物実験から推定されるため肝臓のみを区別し、血液から
の排泄経路中の独立したコンパートメントとして取扱っ
ている。第１８図でその他の器官と示されているのは、
循環器系の肝臓を除くその他の器官である。なお、血液
に移行した放射性核種のうち一部は、時間遅れを無視で
（３１） きろ過程により排泄される。

以上に述べた代謝モデルに必要な入力情報は、（１）放
射性核種、（２）放射性核種の摂取量、（３）吸入した
粉塵の粒径、および（４）吸入した粉塵に含まれる放射
性核種の化学形態である。

また、あるコンパートメントｎ内に存在する放射性核種
の量ｑ−（ｔ）（Ｂｑ：］とすると、前述の仮定から次
の微分方程式が成立する。

ただし、λ、はコンバートメン）ｎから生物学的に排除
される速度定数［：５ｆ３０−１］、λ汎は物理的崩壊
定数（ｍ−１］　、Ｉ　ｎ（ｔ）は単位時間当りコンバ
ートメン）ｎに流入する放射性核種の量（Ｂ（・＋１８
０−ｔ　）およびｔは時間（ＩＢｉ）である。発明者等
がこの（６）式を解いて求めた６°Ｃｏ体内挙動の一例
を第１９図に示す。第１９図の特性は、粒径１．０μｍ
の６°Ｃｏの酸化物をＩＢ、吸入摂取した場合のもので
ある。

以上述べたＩＣ几Ｐ法の代謝モデルを用いた本実（３２
） 施例の体内被ばく線量の求め方を第４図に基づいて以下
に説明する。

第３図に示す工程に基づく放射線測定にて内部被ばくで
あると判定された被測定者１は、ベッド３８上に再び仰
臥する。その後、操作員は操作盤８の放射能測定用の第
２のスタートボタンを押す。

この指令は、パネルインターフェイス２４を介して中央
処理装置１６に伝えられる。中央処理装置１６は、ＲＯ
Ｍ１８に格納されている第４図に示すプログラムを呼出
し、そのプログラムに従って被測定者１の内部被ばく線
量を求める。情報量としては、前述したように、（１）
放射性核種、（２）放射性核種の摂取量、（３）粉塵の
粒径および（４）放射性核種の化学形態の４項目である
。放射性核種および放射性核種の摂取量は、被測定者１
の残留放射能を測定することによって求められる。放射
性核種の摂取量は、代謝モデルから得られる全身の残留
放射能量の経時変化を基に、測定時の残留放射能量を外
挿して求める。摂取から測定までの経過時間は、体内移
行を示す他のパラメータが分かれば（３３） 体内分布状況を知ることにより求めることができる。粉
塵の粒径および放射性核種の化学形態は、被測定者１が
放射性核種を吸入した時期を正確に把握できないので、
直接測定することは困難である。しかし、これらの値は
、次のように決定することができる。すなわち、粉塵の
粒径は、測定値がない場合にＩＣＲＰの勧告に従って空
気力学的放射能中央径（高橋幹二：「基礎エアロゾル工
学」。

ｐ１２９〜１３２．１９７２）で１μｍとする。放射性
核種の化学形態は、被測定者１の作業内容に基づいて推
定する。例えば、被測定者１が沸騰水型原子力発電所の
格納容器内の定期検査に従事していたとすると、被測定
者１が吸入した放射性核種は主として構造材の腐食生成
物の確率がひじように高い。構造材の腐食生成物の酸化
物であるので、放射性核種の化学形態は酸化物であると
推定できる。放射性核種の化学形態が酸化物以外の場合
は、放射性核種の体内移行速度を過小評価することにな
る。しかし、内部被ばく量として過大評価となり、安全
側になる。

（３４） 被測定者１の内部被ばく一計の算出を、第４図に基づい
て具体的に述べる。まず、操作員は、第２のスタートボ
タンを押すとともに制御盤８よシ被測定者１が吸入した
放射性核種の化学形態および粉塵の粒径を、中央処理装
置１６に人力する（ステップ５４）。これらの精報は、
ディスク２２に格納される。そして、接続器３４が接点
３６に、接続器３９が接点３５にそれぞれ接続される（
ステップ５５）。次に、中央処理装置１６は、駆動装置
５に指令を送り、放射能検出器３が被測定者１の頭の先
端に位置するように移動台車３７を移動させる（ステッ
プ５６）。放射能検出器３の位置設定が完了した時点で
、移動台車３７をガイドレール３２に沿って足の方向へ
とゆっくりと移動させ、放射能検出器３により被測定者
１の放射能を測定する（ステップ５７）。同時に、位置
検出器６により放射能測定位置か検出され、この位置信
号は操作盤８を介してディスク２２内に記憶されｆる。

放射能検出器３の出力である放射能信号は、そのまま接
続器３４を介して中央処理装置１６に（３５） 取込まれ、ディスク２２に格納される。と同時に、放射
能信号は、波高分析器１３にてγ線エネルギスペクトル
の波高値に変換された後、中央処理装置１６に取込まれ
る。この波高値も、ディスク２２に格納される（ステッ
プ５８）。放射能検出器３が被測定者１の足の先端に達
した時、駆動装置５が停止され、放射能の測定が終了す
る（ステップ５９）。中央処理装置１６は、ディスク２
２内に格納されているγ線エネルギスペクトルの波高値
を呼出して体内被ばくの原因である放射性核種を決定す
る（ステップ６０）。この放射性核種の決定は、第７図
に示すステップ４９Ａ〜４９　Ｆの処理と同様に行う。

第３図に示す体表面汚染と体内汚染の判定処理で６０Ｃ
Ｏによる体内汚染であると判定され、さらにステップ６
０にて体内汚染の原因である放射性核種が６０ＣＯのみ
であると決定されたとする。この６０Ｃｏの体内汚染に
基づく体内被ばく量の算出を例にとって、本実施例の体
内被ばく線量の求め方を具体的に説明する。

（３６） ディスク２２に格納された放射能信号に基づいて被測定
者１の測定時点における全身での残留放射能量（６０Ｃ
ｏに起因）を求める（ステップ６１）。

この残留放射能に基づいて被測定者１が放射性核種（ｇ
ｏＣＯ）の摂取量を求めるためには、↑ず、状況は、全
身の放射能測定時における波高分析器１３の出力信号に
基づいて得られる。すなわち、全身における光電ピーク
エネルギＥＯを観察し、測定された放射能測定位置との
関係によりどの放射性核種がどの位置に存在しているか
がわかる。

ステップ６２にて放射性核種摂取後の経過時間を求める
。ステップ６２の一例を第２０図により説明する。

ステップ５６で測定されてディスク２２内に格納されて
いる放射能信号に基づいて、被測定者１の胸部と腹部に
おける各々の放射能ｔｅ求める（３７） （ステップ６２Ａ）。得られた胸部の放射能量に対する
腹部の放射能量の比率（以下、腹部／胸部の残留放射能
比という）を求める（ステップ６２Ｂ）。

胸部と腹部の残留放射能比は、表１に示すように６°Ｃ
Ｏ摂取後の経時変化が最も太きい。この経時変化は、６
０Ｃｏの摂取量に依存しない。従って、腹部／胸部の残
留放射能比を求めることによって６０ＣＯの摂取時から
放射能測定時までの経過時間を容易に求めることができ
る。すなわち、この経過時間は、腹部／胸部の残留放射
能比に対応する値を第２１図の特性から求めることによ
シ得られる（ステップ６２Ｃ）。第２１図の特性は、６
０ＣＯについて摂取後の経過時間と腹部／胸部の（３８
）ｉ 残留放射能比との関係を示したものである。

”　Ｍ　ｎも、６０ＣＯと同じ特性を有する。摂取後の
経過時間を求めるためには、ステップ６０で決定された
被測定者の体内汚染源となっている放射性核種に応じて
第２１図に示す特性曲線が自動的に選択される。体内の
汚染源として複数の放射性核種がある場合、一般にそれ
らの放射性核種は同時に摂取されたとみちれるので、い
ずれかの放射性核種についての（腹部の放射能量）／（
胸部の放射能量）を求めてもよい。

放射性核種摂取後の経過時間および放射能測定時の残留
放射能量に基づいて放射性核種の摂取量を求める（ステ
ップ６３）。ステップ６０で決定された放射性核種およ
びステップ５４で入力された粉塵粒径および放射性化学
形態の条件を満足する放射性核種摂取後の経過時間と残
留放射能との関係を示す特性（以下、残留放射能特性と
いう。

例としては第１９図に示すもの）を、ディスク２２（−
！、たけ磁気テープ２０）を検索する。残留放射能特性
は、放射性核種、粉塵粒径および放射（３９） 性核種の化学形態をパラメータにして種々のものをあら
かじめ求めておき、それらをディスク２２（または磁気
テープ２０）内に格納しておく。実放射能特性は、前述
の如くディスク２２内に格納せずに、前述の３つのパラ
メータを考慮して（６）式に基づいてその都度算出して
もよい。

本実施例では、粉塵粒径を１μｍおよび化学形態を酸化
物とする。吸入した放射性核種は、ステップ６０にて決
定されたように６０ｃｏである。従って、ディスク２２
から第１９図に示す特性が検１９図に示す全身の特性曲
線より求める。この残留放射能量（吸入量ＩＢ、当りの
もの）と放射線検出器３にて測定した放射能信号に基づ
いて得られた実測の全身残留放射能量との比率を求める
。

（４０） 外挿して　６０ＣＯの摂取ｔを求める。

前述のように求められた放射性核種の摂取量および放射
性核種、および入力された粉塵の粒径および放射性核種
の化学形態を第１８図に示す代謝モデルに適用し、器官
別の線環変数Ｕａｋ求める（ステップ６４）。すなわち
、器官の残留放射能の時間変化を表わす関数（（６）式
の解として解析的に求まるもの）を積分して得られる。

放射性核種に対応する器官別の比実効エネルギ５ＥＥ（
Ｔ←Ｓ）を検索する（ステップ６５）。比実効エネルギ
５ＥＥ（Ｔ　４−８）は、ディスク２２内に記憶されて
いる。比実効エネルギ５ＥＥ（Ｔ−８）は、前述した８
ｎｙｄｅ　ｒ等の文献ｒ　０ＲＮＴ、−５０００４に具
体的に示されている（ａＯＣＯの場合は、ｐ１９６）。

得られた線環変数Ｕ、および比実効エネルギ５ＥＥ（Ｔ
４−８）を（５）式に入力して該当する器官についての
預託線量当量Ｈｓｏ　＋↑（Ｔ４−８）１を求める。被
測定者１の内部被ばく線量は、体内における各器官の預
託線量当ｔ　Ｈｓｏ　、〒（Ｔ４−８）１１と（４１） 器官ごとに加算することによって求められる（ステップ
６６）。すなわち、内部被ばく線量（実効線量当量と呼
ばれる）Ｈ＋ｃは、次式によって求められる。

Ｈｍ＝ΣＷ丁　・ＨｌＩＯ，Ｔ　　（Ｔ＝８　）　　　
−（７）これは、器官によって同じ線量全あびても影響
度が異なることを考慮したものである。Ｗｙの値は、表
　　　　２ ＊印は線量の大きなものを５つ選ぶ 表２の通りである。汚染源の放射性核種が２種類以上あ
る場合は、各々の放射性核種による内部被ばく線量を加
算するこ （４２） とによって真の内部被ばく線ｉを求めることができる。

以上の処理によって、被測定者１の内部被ばく線数の算
出が終了する。算出された内部被ばく線量は、ラインプ
リンタ３０にてプリントされ、ディスプレイ３１に表示
される。

本実施例によれば、コンプトン成分Ｃと光電ピーク成分
Ｐとに基づいて判定を行うので、被測定者１が放射能で
汚染されている場合に体内汚染と体表面汚染を精度良く
識別できる。従って、被測定者に対するその後の処理を
適切に行うことができる。また、体内汚染および体表面
汚染を判定する場合、被測定者１に対しては放射能を測
定するだけであるので、被測定者１を拘束する時間が短
かい。特に、身長方向の汚染位置における放射能ピーク
位置で放射能を測定して波高分析を行うだけでよいので
、体内汚染および体表面汚染識別のための放射能測定は
極めて短時間ですむ。識別のための演算処理も単純であ
り、短時間で判定が得られる。従って、放射能汚染者が
大勢いる場合でも、短時間にその識別を行うことができ
る。

（４３） 体内汚染と体表面汚染の識別を行なった後、体内汚染の
場合にあらためて内部被ばく量を求める放射能測定を行
っているので、体表面汚染者を検査のために長時間拘束
することがなくなり、汚ｆｌｙ内における放射性核種の
分布状況を把握する必要分の波高分析は、長時間を要す
る。従って、体内汚染および体表面汚染の識別を行う際
、内部被ばく線量を求めるための全身の放射１ｒ’Ｌ信
号に対する波高分析全実施することは、この波高分析を
行う必要のない体表面汚染者に対してもそれを実施する
ことになる。本実施例では、このような問題が解消でき
、放射線測定の効率化が図れる。また、体内汚染と体表
面汚染の両者の放射能汚染を受けている被測定者に対し
ても、本実施例によれば、それらの汚染を明確に識別可
能である。このようなケースにおいては、体表面汚染の
原因である放（４イ） 対性核種をシャワー等で除染した後、内部被ばく線量を
求める放射能測定を実施できるので、体表面汚染の放射
能の影響を解消し次状態Ｃ内部被ばく線量を精度良く求
めることができる。

腹部／胸部の残留放射能比に基づいて放射性核取 種摂後の経過時間を簡単に精度良く求めることが八 できる。従って、放射性核種の摂取量を容易に算出する
ことができる。

次に、体内汚染および体表面汚染を識別するための基準
となるスペクトル指標ｓあ求め方の他の実施例を以下に
説明する。

第２２図は、スペクトル指標Ｓ算出の基礎となるコンプ
トン成分Ｃおよび光電ピーク成分Ｐを、１つのパルス波
高値の計数で求めるものである。

すなわち、コンプトン成分Ｃは、第９図に示すｄ点とｅ
点を結ぶ線分の中点であるに点を通る垂線の線分ｊｋの
長さで示される計数値である。また、光電ピーク成分Ｐ
は、光電ピーク成分のピークであるｎ点（光電ピークエ
ネルギＥ、の波高値）を通る横軸に対する垂線の線分ｉ
ｎの長さで示され（４５） る計数値である。ｉ点は、直線ｔｍとｎ点を通る垂線と
の交点である。このようにして得られたコンプトン成分
Ｃを光電ビーク成分Ｐにて割ることによってスペクトル
指櫻Ｓを求めることができる。

この場合、第１６図に示す特性曲線は、上記の定義に基
づいて得られるスペクトル指標と領域境界深さに基づい
てあらたに作る必要がある。

スペクトル指標Ｓを求める他の実施例としては、光電ピ
ーク成分Ｐとしては第９図に示す１点１ｍ点およびｎ点
を結ぶ線にて囲まれた斜線部の面積を用い、コンプトン
成分Ｃとしては線分ｄｇの右側で線分ｄｇを基点とする
光電ピークエネルギＥ。

イｐ の半価幅（ピーク値の１／２の値になる点のエネルギ幅
）に相当する幅を持った図形の重積を用いてもよい。

さらに、他の実施例を第２３図に示す。本実施例の光電
ピーク成分Ｐは第９図の場合と同様に２点０ｍ点および
ｎ点を結ぶ線にて囲れ九斜線部の面積で表わす。コンプ
トン成分Ｃは、コンプトン端（ｄ点）より低エネルギ側
でｈ点より高エネル（４６） ギ側で求める。すなわち、第２３図に示すｔ点。

Ｕ点、７点およびＷ点を結ぶ線にて囲れる斜線部の面積
にて、コンプトン成分Ｃを表わす。■およである。前述
した各々の実施例は、コンプトン成分Ｃｖ、コンプトン
端以上の高エネルギ領域で求め−ｔＴＭ口ので放射線検
出器内でのコンプトン散乱の影響がないので、スペクト
ル指標Ｓを精度良く求めることができる。しかし、本実
施例は、放射線検出器内でのコンプトン散乱が発生する
コンプトン端より低いエネルギ領域でコンプトン成分を
求めているので、誤差が大きくなる。

〔発明の効果〕

本発明によれば、体表面汚染および体内汚染を明確に把
握することができる。。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の好適な一実施例で（ある放射能測定装
置の系統図、第２図は第１図に示す演算部の詳細系統図
、第３図は第１図に示す中央処理装（４７） 首にて実施される体内汚染および体表面汚染識別処理の
手順を示すフローチャート、第４図は第１図に示す中央
処理装置にて実施される内部被ばく線量算出の手順を示
すフローチャート、第５図は被測定者の身長方向の放射
能分布ケ示す説明図、第６図は放射性核種の光電ピーク
エネルギを示す説明図、第７図は第３図に示す放射性核
種の決定の手順を示すフローチャート、第８図は第３図
に示すスペクトル指標Ｓ演算手順を示すフローチャート
、第９図は第１図に示す波高分析器の出力信号でるるγ
線エネルギスペクトルの波高分布を示す説明図、第１０
図は放射線検出器に入力されるγ線のエネルギを示す特
性図、第１１図は第１０図に示すγ線を入力した時に放
射線検出器から出力されるパルス波高分布を示す特性図
、第１２図は第１０図に示すγ線が人体に照射された時
に人体を透過したγ線のエネルギ分布を示す特性図、第
１３図は第１２図に示すγ線を入力した時に放射線検出
器から出力されるパルス波高分布を示す特性図、第１４
図は第３図に示す基準スペクトル（４３） 指標演算のフローチャート、第１５図は人体の厚みと領
域境界深さとの関係を示す特性図、第１６図は領域境界
深さとスペクトル指標との関係を示す特性図、第１７図
は第３図の汚染領域判定のフローチャート、第１８図は
代洲モデルの一例を示す説明図、第１９図は６０Ｃｏ摂
取後の経過時間と体内の残留放射能との関係を示す特性
図、第２０図は第４図に示す放射性核種摂取後の経過時
間算出のフローチャート、第２１図は放射性核種摂取後
の経過時間と腹部／胸部の残留放射能比との関係を示す
特性図、ｍ２２図および第２３図はコンプトン成分Ｃお
よび光電ピーク成分Ｐ算出の他の実施例を示す説明図で
ある。 １・・・被測定者、２・・・放射能測定装置、３・・・
放射線検出器、４・・・駆動部、５・・・駆動装置、６
・・・位置検出器、７・・・操作部、８・・・操作盤、
１０・・・計測部、１３・・・波高分析器、１４・・・
演算部、１６・・・中央処理装置、１８・・・ＲＯＭ、
１９・・・ＲＡＭ、２２・・・ディスク、２９・・・表
示部、３１・・・ディスプレイ、３４．３９・・・接続
器、３８・・・ベッド。 代理人　弁理士　高橋明夫 ２　　　　　７ ＄ｑ目 Ｅ。 ／・１ルス１あ４直（作先Ｕ会） ０ とず來エギルキ°゛− ／・・ル人４１ｔ４ｆＬ　（社克ｇ会）Ｅ。 ｒｔ化　工γルキ°− ｔｌＪ図 ｆ：八 パルスｊＩｆ７（亙 葛１４目 葛７５図 人イネの１み　ｔｃｍ） 葛・乙ｍ プ ロ　　　　　／　　　　　ｔσ　　　　／（２１）　　
　　　２．ｆ軸形に一色野り肇さ　（０％） 笛ｔ’１図 ４６ｔ、摂枦１４漣時間（ｄ＾／〕 事。図 りｚｔ（Ｂ 駄婢桝Ｕ瓜島録蒔藺（ｄ＾ｙ２ 第２３図　、。 ｔＸｒＬＸ；−／ｉ；Ｑ４ｒ！−（Ｉｔ％ｇ４２ｈ）手
続補正書（方式） ％式％ 事件の表示 昭和５７年特許願第　２０７９６７号 発明　の名称　　放射能測定方法 補正をする者 事件との関係　　特許出願人 住　　所　東京都千代田区丸の内−丁目５番１号名　　
称（５１０）株式会社　日　立　製　イ乍　所代表者　
三　１）勝　茂 代　　　理　　　人 居　　所　東京都千代田区丸の内−丁目５番１号委氏状 補正の内容 （１）明細書の４１頁及び４２頁の浄書（内容に変更な
し） （２）別紙の委任状を提出するっ／

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、被測定者の放射能を測定し、測定された放射能信号
   のγ線エネルギスペクトルを求め、前記γ線エネルギス
   ペクトルの光電効果成分とコンプトン散乱成分との比に
   基づいて前記被測定者の体表面汚染および体内汚染を識
   別する放射能測定方法。 ２、前記γ線エネルギスペクトルの光電ピークエネルギ
   に丞づいて汚染源の放射性核種を求める特許請求の範囲
   第１項記載の放射能測定方法。 ３、前記コンプトン散乱成分は、前記γ線エネルギスペ
   クトルのコンプトン端よシ高エネルギ側にて求める特許
   請求の範囲第１項記載または第２項記載の放射能測定方
   法。 ４、被測定者の放射能を測定し、測定された放射能のｒ
   Ｎ＆エネルギスペクトルを求め、前記γ線エネルギスペ
   クトルの光電効果成分とコンプトン散乱成分との比に基
   づいて前記被測定者の体表面汚染および体内汚染を識別
   し、前記体内汚染である場合には前記被測定者の内部被
   ばく線量を求める放射能測定方法。 ５、前記γ線エネルギスペクトルの光電ピークエネルギ
   に基づいて汚染源の放射性核種を求める特許請求の範囲
   第４項記載の放射能測定方法。 ６、前記コンプトン成分は、前記γ線エネルギスペクト
   ルのコンプトン端より高エネルギ側にて求める特許請求
   の範囲第４項または第５項記載の放射能測定方法。 ７、前記体内汚染である場合には前記被測定者の身長方
   向に再度放射能を測定し、この放射能信号に基づいて前
   記内部被ばく量を求める特許請求の範囲第４項記載の放
   射能測定方法。 ８、再度測定された前記放射能信号のγ線エネルギスペ
   クトルの光電ピークエネルギに対厄して決まる放射性核
   種と、再度測定された前記放射能信号から得られる前記
   被測定者の前記放射性核種の摂取量とに基づいて、前記
   内部被ばく線量を求める特許請求の範囲第７項記載の放
   射能測定方法。 ９、前記放射能の測定とともに検出される測定位置と前
   記放射性核種に基づいて得られる前記被測定者内の前記
   放射性核種の分布から前記放射性核種を摂取した後の経
   過時間を求め、再度測定された前記放射能信号から得ら
   れる前記被測定者の残留放射能と前記経過時間とにより
   前記放射性核種の摂取量を求める特許請求の範囲第８項
   記載の放射能測定方法。