JPH03192303A

JPH03192303A - 光学素子

Info

Publication number: JPH03192303A
Application number: JP1331113A
Authority: JP
Inventors: Hideo Ando; 秀夫安東
Original assignee: Toshiba Corp
Current assignee: Toshiba Corp
Priority date: 1989-12-22
Filing date: 1989-12-22
Publication date: 1991-08-22

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】［発明の目的］（産業上の利用分野）この発明は、光ビームを分離する光学素子に係り、特に
光磁気効果を利用して情報記憶媒体から情報を再生する
情報記憶再生装置の光学へ・ノドの光学素子の改良に関
する。

（従来技術）光磁気記憶媒体から光磁気効果を利用して情報を再生す
る情報記憶再生装置については、種々のタイプが知られ
、種々の提案がなされている。

例えば、特開昭５７−１６９Ｈ４（υ５Ｐ４４８２８０
３）或は、特開昭５６−５７０１３（ＵＳＰ４３５８２
００）には、情報記憶再生装置の焦点ぼけ検出光学系が
開示されている。この公報に開示された光学系において
は、一方の面にハーフミラ−が形成された平行平板或は
、楔プリズムが光源光路中に配置され、ハーフミラ−で
反射された光ビームが情報記憶媒体に向けられ、情報記
憶媒体から反射された光ビームが平行平板或は、楔プリ
ズムを透過され、更にこの透過した光ビームに非点収差
が与えられて光検出器で検出される光学系が開示されて
いる。また、特開昭５８−１７１７３９　、特開昭５９
−７７６４９或は、υ５Ｐ４７７１４４には、一対の複
屈折プリズムがその光学軸が互いに直交するように接合
され、この複屈折プリズムに光ビームを通過させ、光ビ
ームの互いに直交する２つの偏光成分の進行方向を変化
させて分離するとともにこれを検出し、その検出された
光強度の差を再生信号として検出する光学系が開示され
ている。

（発明が解決しようとする課題）特開昭５７−１６９９３４（ＵＳＰ４４８２８０３）或
は、特開昭５６−５７０１３（ＵＳＰ４３５８２００）
に開示された光磁気情報再生装置は、その焦点ぼけ検出
光学系を小型化できるが、焦点検出光学系とは、別途、
光磁気情報再生用の光学系を設けることが要求される。

従って、情報再生装置の光学系が複雑化し、装置自体と
しては大型化する問題がある。これに対して、特開昭５
８−１７１７３９　、特開昭５９−７７６４９或は、Ｕ
ＳＰ４７７１４４に開示された光磁気情報再生装置は、
情報再生用の光学系が開示されるのみで、焦点ぼけ及び
トラッキング検出光学系については同等開示されていな
い。このような情報再生装置に焦点ぼけ及びトラッキン
グ検出光学系を組み込む場合には、仮に再生用光学系と
して複屈折プリズムを用いた光学系が採用されたとして
も光学系が複雑化し、装置自体が大型化する問題がある
。

上述したように従来の光磁気効果を利用した情報再生装
置は、光学系が複雑化し、装置自体が大型化する問題が
ある。

この発明の目的は、光磁気効果を利用した情報再生装置
自体を小型化することができる小型化及び簡素化された
光学素子を提供するにある。

［発明の構成］（課題を解決するための手段）この発明によれば、媒質中を通過する光の振動方向に依存して異なる屈折率
を有する光学的異方性媒体で作られ、第１の面及びこの
第１の面に対して傾けられた第２の面を有する第１プリ
ズム部材と、等方性屈折率を有する等方性媒体で作られ、第１のプリ
ズム部材の第２の面に接合された第３の而及び第３の面
に対して傾けられた第４の面を有し、第１の面と第４の
面との成す角が第１の面と第２の面との成す角よりも小
さい第２プリズム部材とを具備することを特徴とする光
学素子が提供される。

（作用）この発明の光学素子によれば、光学素子に入射された光
ビームは、確実に光学的異方性媒体内において常光線及
び異常光線に対応する光ビームに分離される。分離され
た光ビームは、第１のプリズムの第１の面と第２のプリ
ズムの第４の面との成す角が第１のプリズムの第１の面
と第１のプリズムの第２の面との成す角よりも小さいこ
とから、この光学素子を通過した常光線及び異常光線に
対応する光ビームは、光学素子外において確実に空間的
に分離され、検出器において確実に夫々別個に検出され
、安定な再生信号が検出器からの信号で発生される。し
かも、光学素子が簡素化及び小型化されることから、（
１）光学系全体が軽量化され、光学ヘッドを迅速に移動
可能となり、情報のアクセス速度が向上される。（２）
光学系が簡素化されることから、光学系の組み立て調整
が容易となり、装置自体のコストをも低減させることが
できる。（３）また、光学部品の点数を低減させること
ができることからも、装置のコストを低く押さえること
ができる。また、収差の発生が小さな常光線に対応した
光ビームで焦点検出及びトラック検出がなされることか
ら、十分な感度でしかも確実に集光手段が合焦状態及び
合トラック状態に維持することができる。

（実施例）第１図は、この発明の一実施例に係る光磁気効果を利用
した情報再生装置の光学系を概略的に示している。この
光学系においては、光源として略直線偏光光ビームを発
生する半導体レーザ２或は、光ビームを発生する半導体
レーザ２及び半導体レーザ２からの光ビームを直線偏光
光ビームに変換する偏光子（図示せず）の組み合せから
成る光源装置が用いられている。第１図において、情報
が記憶された光磁気記憶媒体、即ち、光磁気記憶用光デ
ィスク１２に形成されているトラッキングガイドがＸ方
向に延出されているとすると、この光源からの光ビーム
は、その偏光面がＸ軸或は、Ｚ軸に対して傾き、所定角
度をこれらの軸に対して成すように発生され、検出光学
素子１４に向けられる。

この検出光学素子１４は、第１及び第２の境界面１４Ａ
、１４Ｂを有し、第２図に示されるようにその一方が光
学的異方性媒体で作られ及びその他方が光学ガラス或は
、透明プラスチック（アクリル、ポリカーボネート、Ａ
ＢＳ樹脂等）から成る光学的等方媒体で作られたプリズ
ム部材４．６が第２の境界面１４Ｂを介して接合され、
このプリズム部材４の境界面１４Ｂに対向する第１の境
界面１４Ａ面には、第２図に示されるように交点に光軸
が通り、直交する区分線で区画された第１及び第３象限
に相当する領域が斜線で示すように光透光層に形成され
ているマスク層８が形成され、更にこのマスク層８上に
ある特定の反射率及び透過率を有する光反射透過層１０
が形成されている。

マスク層８及び光透過反射層１０は、プリズム部材４の
面上に真空蒸着或は、スパッタリングにより積層形成さ
れても良く、或は一方の面に光透過反射層１０が形成さ
れ、他方の面にマスク層８が形成されている平行平板、
或は、一方の面に光透過反射層１０及びマスク層８が形
成されている平行平板がプリズム部材４の面に貼合わさ
れても良い。更に、第１の平行平板にマスク層８が形成
され、第２の平行平板に透過反射層１０が形成され、こ
れらが貼合わせれてプリズム部材４の面に更に貼合わさ
れても良い。光学的異方性媒体としては、光学的なアラ
イメントを比較的容易に調整でき、プリズム部材４．６
が光軸に対して傾いたとしても特性が変化し難いことを
考慮すると一軸性結晶が好ましく、しかもこの媒体は、
常光線よりも異常光線に対して屈折率の大きな正結晶で
あることがより好ましい。このような正結晶としては、
人工的に製造できるルチル或は、水晶を用いることがで
きる。

このような検出光学素子１４に入射された発散性の光ビ
ームは、その光反射透過層１０でその一部が反射され、
残る成分が検出素子１４内を透過される。検出素子１４
内に導入された光ビームは、光反射透過層１０、マスク
層８及びプリズム部材４を通過してその光強度が大きな
中心部分がプリズム部材４の側面に設けられた光検出器
１６に入射され、その光強度が検出される。この光検出
器１６からの検出信号は、半導体レーザ２の駆動回路（
図示せず）にフィードバックされ、半導体レーザ２から
発生される光ビームがこの検出信号に応じて制御される
。即ち、駆動回路において、検出信号が基準信号電圧と
比較され、その差信号電圧に応じた駆動電流が半導体レ
ーザ２に供給され、この半導体レーザ２が安定に駆動さ
れる。

光反射透過層１０で反射された発散性の光ビームの成分
は、対物レンズ１８によって情報記憶媒体１２上のトラ
ッキングガイド（図示せず）に向けて集束される。対物
レンズ１８が合焦状態に配置される際には、集束性の光
ビームのビームウェストが情報記憶媒体１２の反射面上
に投影され、最少ビームスポットがこの情報記憶媒体１
２の反射面上に形成される。対物レンズ１８がその先軸
に沿って合焦状態から僅かに情報記憶媒体１２に近付い
たり、或いは、情報記憶媒体１２から離れた非合焦状態
においては、集束性の光ビームのビームウェストが情報
記憶媒体１２の反射面上に投影されず、最少ビームスポ
ットよりも大きなスポットがこの光ディスク１２の反射
面上に形成される。情報記憶媒体１２から戻された発散
性の光ビームは、対物レンズ１８によって集束性の光ビ
ームに変換され、再び対物レンズ１８を介して検出光学
素子１４に向けられ、この素子１４の光反射透過層１０
においてその一部が半導体レーザ２に向けて反射され、
その残る部分がその内に進入される。

光反射透過１１１１０を通過した光ビームは、マスク層
８でその一部が遮光されてこのマスク層８を通過し、プ
リズム４に導かれる。このとき、第１の境界面１４Ａで
屈折され、更にプリズム６に入射され、更に第２の境界
面１４Ｂで屈折される。

プリズム４．６の一方が光学的異方性媒体で作られてい
ることから、光ビームは、第１或は第２の境界面１４Ａ
、１４Ｂで屈折される際に常光線２２Ａと異常光線２２
Ｂに分離されて異なる方向に向けられ、プリズム６の射
出面を通過したこれらの常光線及び異常光線は、光検出
器２ｏの異なる検出領域に向けられ、この検出器２０に
よって検出される。この実施例においては、常光線２２
Ａを用いて焦点ぼけ信号及びトラッキング信号が信号処
理回路２４から発生され、また、検出された常光線２２
Ａ及び異常光線２２Ｂの光強度の差が再生信号として信
号処理回路２４から発生される。焦点ぼけ信号に応じて
ボイスコイル１９が駆動されて対物レンズ１８もしくは
光学系全体が光軸方向に駆動されて対物レンズ１８が合
焦状態に維持され、トラックキング検出に応じて対物レ
ンズ１８もしくは光学系全体が情報記憶媒体１２のトラ
ックを横切る方向に駆動されて集光された光ビームでト
ラックが追跡され、対物レンズ１８が合トラック状態に
維持される。対物レンズ１８・が合焦状態及び合トラッ
ク状態に維持されている間に検出器１６の検出領域から
発生された検出信号は、信号処理回路１８で処理されて
情報記録媒体１２に記録されている情報に対応する再生
信号に変換され、信号処理回路２４から発生されされた
再生信号は、図示しない外部の表示装置等に再生情報と
して表示される。

光学的異方性媒体中の常光線に対する屈折率は、常に一
定で通過する光線の角度には依存しない。

それに対して、異常光線２２Ｂに対する屈折率は、光学
的異方性媒体中を通過する光線の角度により変化するた
め常光線２２Ａに比べて大きな収差が生じ、検出器２０
上に形成されるビームスポットに大きな収差が表れるこ
ととなる。光検出器２０上に形成されるビームスポット
の形状変化を検出する焦点ぼけ検出系においては、コマ
収差が許容範囲を越えてビームスポットの形状変化に影
響を与えると、焦点ぼけ検出特性が劣化される。従って
、第１回文は、第９図、第１１図、第２４図、第１４図
に示した光学系では、焦点ぼけ検出とトラックずれ検出
に或は少なくとも焦点ぼけ検出には、常光線２２Ａ側の
光を利用している。更に、正結晶を用いた場合には、常
光線２２Ａに比べて異常光線２２Ｂの方が屈折率が大き
くなり、叉、負結晶を用いた場合には、異常光線２２Ｂ
に比べて異常光線２２Ａの方が屈折率が大きくなる。

２つの光線の内雇折率の大きな方がより屈折力が大きく
、それだけコマ収差が大きくなり、コマ収差の値がある
程度大きくなり、許容範囲を越えると焦点ぼけ検出特性
が劣化される。このことから、光学的異方性媒体の材質
として上述したように常光線２２’Ａよりも異常光線２
２Ｂに対する屈折率が大きな正結晶が用いられることが
好ましく、屈折率の小さな常光線が焦点ぼけ及びトラッ
クキング検出或は、焦点ぼけ検出に用いられる。

第１図に示された検出光学素子１４のプリズム部材４．
６には、既に述べたように対物レンズ１８から集束性光
ビームが入射されるが、この集束性の光ビームは、第３
Ａ図及び第３Ｂ図に示すように検出光学素子１４のプリ
ズム部材４．６によって屈折されて集束点Ｐａ、Ｐｂ、
Ｐｃで規定される集束線に向かって集束される。（第３
Ａ図及び第３Ｂ図に於いては、説明の便宜上、プリズム
部材４．６を等価的に一つのプリズム体１１４に置き換
えている。また、上述したように常光線を用いて焦点ぼ
け及びトラッキングを検出することが好ましいことから
、常光線のみに着目して図示している。）現実には、集
束性の光ビームを構成する光線Ｌａ　、　Ｌｂ　、　Ｌ
ｃは、夫々検出光学素子１４の第１の境界面１４Ａ上の
異なる入射点に入射されて屈折され、再度、検出光学素
子１４中の第２の境界面１４Ｂ上の異なる入射点で屈折
され、これを通過して出射面１４Ｃから出射される。こ
のことは、検出光学素子１４のプリズム部材４．６に等
価なプリズム体１１４を側面方向から示した第３Ｂ図に
おいて、光線Ｌａ　、　Ｌ、ｂ　、　Ｌｅは、プリズム
体１１４の面１１４Ａ上の異なる入射点Ｒａ、Ｒｂ、Ｒ
ｃに入射され、このプリズム体１１４を通過して再び面
１１４Ｃで屈折されて検出器２４に向けられることとな
る。第３Ａ図及び第３Ｂ図から明らかなように、プリズ
ム体１１４中では、光線Ｌａ、Ｌｂ、Ｌｃは、物理的距
ｆｉＡ、Ｂ、Ｃを有する即ち、異なる光路長を有する光
路を通って出射面１１４Ｃに達する。

このことは、第３Ａ図に示すように光線Ｌａ　、　Ｌｂ
　、　Ｌｃは、光軸に沿った異なる入射点Ｒａ　、　Ｒ
ｂ　、　Ｒｅで面１１４Ａに入射されることから、面１
１４Ａで屈折されるに際して平面的にも異なる光路を通
る光線Ｌａ　、　Ｌｂ　、　Ｌｃに分離されることとな
る。従って、光出射面１１４Ｃから表れた光線１．ａ　
、　Ｌｂ　、　Ｌｃは、異なる集束点Ｐａ、Ｐｂ、Ｐｃ
に集束される。

第３Ａ図及び第３Ｂ図を参照して説明したように集束性
の光ビームは、検出光学素子１４によってコマ収差に近
い収差が与えられる。従って、光検出器２４の検出面が
第３Ｂ図に示すよう略光軸０に対して直角な点Ｄａ　、
　Ｄｂ　、　Ｄａで規定される面に配置される場合には
、第４Ａ図、第４Ｂ図及び第４Ｃ図に示すような光ビー
ムスポットＳａ　、　Ｓｂ　、　Ｓｃが光検出器２４の
検出面に形成される。ここで、光検出器２４の検出面は
、その中心を通り、光軸Ｏ及び集束点Ｐａ、Ｐｂ、Ｐｃ
に対して直角な分割線２６で上下の領域に区分され、ま
た、この分割線２６に直交する分割線２７によって、互
いに等しい面積を有する検出領域２４ａ〜２４ｄに１区
分されている。このような検出器２４の配置において、
対物レンズ１８が合焦状態にある際に光検出器２４の検
出面の中心線が集束点ｐｂに一致され、光検出器２４の
検出面の僅か前方に集束点Ｐａが形成され、光検出器２
４の検出面の僅か後方に集束点Ｐｃが形成される場合に
は、光検出器２４の検出面の中心線上に集束点ｐｂに対
応する点状のスポットが形成される。また、集束点Ｐａ
からは発散性の光ビームが光検出器２４の検出面の上方
の領域２４ａ、２４ｂ入射されることからビームセグメ
ントスポット５ａ−Ｌが形成され、集束点Ｐｃに向かう
集束性の光ビームが光検出器１６の検出面の下方の領域
２４　ｃ、２４　ｄに照射されることからビームセグメ
ントスポット５ａ−２が形成される。光路の途中で第２
図に示したような互いに直交する区分線で区画された第
１及び第３象限に相当する領域が斜線で示されたように
光透光層で形成されているマスク層８が設けられ、従っ
て、光線の一部がこのマスク層８によって遮光されるた
め、光検出器２４の検出面上には、全体として８字型の
半分に相当する形状を有するビームスポットＳａが形成
される。これに対して、対物レンズ１８が情報記憶媒体
１２に近付づいた非合焦状態にある場合には、対物レン
ズ１８からの光ビームは、その集束性が弱まることから
、集束点Ｐａが光検出器２４の検出面に近付き、集束点
ｐｂが光検出器２４の検出面の後方にシフトされ、また
、集束点Ｐｃが光検出器２４の検出面からより離れるこ
ととなる。従って、第４Ｂ図に示すように光検出器２４
の検出面の上方の領域２４　ａ、２４ｂに形成されるビ
ームセグメントスポット５ｂ−ｔが合焦時のビームセグ
メントスポット５ａ−１に比べ小さく形成され、光検出
器２４の検出面の下方の領域２４Ｃ９２４ｄに形成され
るビームセグメントスボ・ソト５ｂ−２が合焦時のビー
ムセグメントスボ・ソト５ａ−１に比べ大きく形成され
る。また、対物レンズ１８が情報記憶媒体１２から遠ざ
かった非合焦状態にある場合には、対物レンズ１８から
の光ビームは、その集束性が強まることから、集束点Ｐ
ａが光検出器２４の検出面からより離れ、集束点ｐｂが
光検出器２４の検出面の前方にシフトされ、また、集束
点Ｐｃが光検出器２４の検出面に近付くこととなる。従
って、第４Ｃ図に示すように光検出器２４の検出面の上
方の領域２４ａ、２４ｂに形成されるビームセグメント
スポット５ｃ−１が合焦時のビームセグメントスポット
５ａ−１に比べ大きく形成され、光検出器２４の検出面
の下方の領域２４Ｃ１２４ｄに形成されるビームセグメ
ントスポット５ｅ−２が合焦時のビームセグメントスポ
ット５ａ＝２に比べ大きく形成される。

第５図に示すように光検出器２４の検出領域２４ａ、２
４ｄは、第１の加算器４４に接続され、その検出領域２
４　ａ、２４ｄからの検出信号が第１の加算器４４で加
算される。また、光検出器２４の検出領域２４ｂ、２４
Ｃは、第２の加算器４６に接続され、その検出領域２４
ｂ、２４Ｃからの検出信号が第２の加算器４６によって
加算される。第１及び第２の加算器４４．４６からの加
算信号が作動増幅器４８に入力され、その差が増幅され
てフォーカス制御信号として発生される。

第４Ａ図の説明から明らかなように合焦時には、検出領
域２４　ａ、２４　ｂからの検出信号が互いに等しく、
また、検出領域２４ｃ、２４ｄからの検出信号が互いに
等しい。従って、合焦時においては、作動増幅器４８か
ら合焦を意味するゼロレベルのフォーカス制御信号が発
生される。これに対して、対物レンズ１８が情報記憶媒
体１２に近付づいた非合焦状態にある場合には、検出領
域２４ｂ、２４ｃからの検出信号を第２の加算器４６に
よって加算した第１の和他号が検出領域２４ａ、２４ｄ
からの検出信号を第１の加算器４４によって加算した第
１の和信号に比べて小さくなり、作動増幅器４８から例
えば、マイナスレベルのフォーカス制御信号が発生され
る。対物レンズ１８が情報記憶媒体１２から遠ざかった
非合焦状態にある場合には、検出領域２４１１．　２４
ｄからの検出信号を第１の加算器４４によって加算した
第１の和信号が検出領域２４ｂ、２４ｃからの検出信号
を第２の加算器４６によって加算した第２の和信号に比
べて大きくなり、作動増幅器４８から例えば、マイナス
レベルのフォーカス制御信号が発生される。

第５図に示すように情報記録媒体１２のトラックで光ビ
ームが回折されることによって光検出器２４の検出面上
に形成されるビームスポットＳａ中に暗部として回折パ
ターン４２が生じる。この回折パターン４２を検出する
為に第５図に示すように光検出器２４の検出領域２４ａ
、２４ｂは、第３の加算器３６に接続され、その検出領
域２４ａ２４ｂからの検出信号が第３の加算器３６で加
算される。また、光検出器２４の検出領域２４ｃ、２４
ｄは、第４の加算器３８に接続され、その検出領域２４
ｃ、２４ｄからの検出信号が第４の加算器３８によって
加算される。第３及び第４の加算器３６．３８からの第
３及び第４の加算信号が作動増幅器４０に入力され、そ
の差が増幅されてトラック制御信号として発生される。

情報記憶媒体１２のトラックが光ビームで正確に追跡さ
れている合トラック状態では、第５図に示されるように
回折パターンが分割線２６に対して対称に生じる。従っ
て、第３及び第４の加算器３６．３８から等しいレベル
の第３及び第４の加算信号が発生され、作動増幅器４０
からは、ゼロレベルのトラック制御信号が発生される。

これに対して、情報記憶媒体１２のトラックの中心から
光ビームが僅かに外れた弁台トラック状態では、回折パ
ターン４２は、光ビームスポットＳａ中で光検出器２４
の検出領域２４ａ、２４ｂ或いは、検出領域２４Ｃ３２
４ｄのいずれかの側に僅かにシフトされる。従って、第
３及び第４の加算器３６．３８から異なるレベルの第３
及び第４の加算信号が発生され、作動増幅器４０からは
、プラス或いは、マイナスレベルのトラック制御信号が
発生される。

光検出器２４の検出領域２４．２４ｂ、２４ｃ。

２４ｄは、第５図に示すように加算器５０に接続されて
いる。情報記憶媒体１２上では、これに集束された光ビ
ームが光記憶媒体１２のトラ・ツクに記録された情報即
ち、磁区の磁界の方向に応じてこの情報記憶媒体１２に
よって入射された光ビームの偏光面が僅かに回転される
。この偏光面が回転された光ビームは、検出光学素子１
４によって偏光面の回転に応じて即ち、記録された情報
に応じて常光線及び異常光線に分離される。常光線は、
既に説明したように検出器２４の検出領域２４ａ３２４
ｂ、２４ｃ、２４ｄに入射され、異常光線は、検出器２
４の検出領域２４ｅに入射される。両光線の差を得るた
めに、加算器５０からの加算信号が検出領域２４ｅから
の信号が比較器６２に入力される。従って、比較器６２
からは、再生信号が差信号として発生される。

上述した焦点ぼけ検出方法に於いては、特に下記のよう
な理由からも常光線を用いて焦点ぼけが検出されること
が好ましい。第５図に示すような検出器２４では、合焦
時に生じるビームスポットの短軸方向（Ｘ方向）に於け
るスポットサイズが焦点検出感度に大きな影響を与えて
いる。従って、第１図に示される光学系では、Ｘ方向に
於ける収差が小さいことが好ましい。光学的異方性媒体
を通過する異常光線は、通過する方向によって屈折率が
変化し、その値の変化は、屈折率楕円体を横切る方向に
よる変化に対応していることが知られている。従って、
異常光線を用いて焦点ぼけを検出する場合には、異常光
線に収差が与えられ、焦点ぼけ検出の誤検出の原因とな
る。これに対して、常光線では、光学的異方性媒体内で
その屈折率が常に一定であることから収差が与えられる
ことがなく、正確に焦点ぼけを検出することができる。

同様の理由からトラックキング検出も常光線を用いて検
出することが好ましい。即ち、検出器２４上の光ビーム
スポットの長軸方向（Ｙ方向）のビームスポットサイズ
が小さい場合、収差が大き過ぎると光路の途中で光線が
クロスしてしまい、いわゆるブシュプル法によってトラ
ッキングガイドを検出することができなくなってしまう
。ブシュプル法によるトラックずれ検出では、情報記憶
媒体１２から反射され、対物レンズ１８を通過した光ビ
ームの光強度パターン即ち、トラッキングガイドからの
回折パターンの強度変化を２つの光検出領域で検出して
いる。通常、検出レンズを用いてスポットサイズを縮小
して小さな光検出器２４上に光ビームを投影するように
しているが、異常光線に大きな収差が生じ対物レンズ１
８を通過した光線が光路途中でクロスして検出器２４の
反対側の検出領域に入射されると、光検出器２４上での
パターンの強度分布が対物レンズ１８を通過した直後の
光強度分布とは異なり、トラックずれ検出信号の特性に
劣化が生じてしまう。従って、光検出器２４上の光パタ
ーンの長軸方向（Ｙ方向）でのビームスポットサイズが
小さく、光学的異方性媒体中を通過する異常光線の進行
方向による屈折率変化の影響で光検出器２４上でパター
ンの強度分布が対物レンズ１８を通過した直後とは大き
く異なる場合には常光線のみを用いて焦点検出およびト
ラックずれ検出を行なうことが好ましい。

第１図に示された光検出索子１４に於いては、光学的異
方性媒体及び光学的等方性媒体で作られたプリズム４．
６が用いられているが、プリズム４．６の両方を光学的
異方性媒体で作ることは、好ましくない。即ち、プリズ
ム４．６のいずれをも光学的異方性媒体で作り、その光
学軸が互い直交するように配置する場合には、異常光線
と常光線に対して大きな分離角を与えることができるが
、光学的異方性媒体で作られたプリズム内で分離された
常光線及び異常光線が更に他の光学的異方性媒体で作ら
れた光学素子に進入されると、その光学素子の配置によ
り常光線が異常光線として働き、検出すべき光線に上述
したように収差が与えられ、焦点ぼけ検出の誤検出の原
因となるからである。

従って、この発明における検出光学素子１４は、光学的
異方性媒体と光学ガラス或は、アクリル、ポリカーボネ
ート、ＡＢＳ樹脂等によって作られた透明プラスチック
などの光学的等方媒体との接合により作られ、常光線の
ような進行する方向により屈折率の変化を受けない光線
の存在を可能にする事に特徴がある。

光検出器上の光パターンの長軸方向（Ｙ方向）でのスポ
ットサイズが大きく、異常光線の検出器２４上でのパタ
ーンの強度分布が対物レンズ１８を通過した直後に比べ
てそれほど変化していない場合には、常光線を用いて焦
点ぼけが検出され、異常光線を用いてトラックずれを検
出しても良い。

このような実施例では、第６図に示すように、異常光線
を検出する領域が２つに分離され、この検出領域２４ｅ
−１及び２４ｅ−２が夫々トラックずれ信号を発生する
比較器４８にプリアンプを介して接続されるとともに加
算器７０に接続されている。検出領域２４ａ、２４ｄが
直接互いに接続され、プリアンプを介して比較器４０に
接続され、また、検出領域２４ｂ、２４ｃが同様に互い
に直接に接続され、プリアンプを介して比較器４０に接
続されている。第９図に示される回路は、第５図に示さ
れた回路と同様の動作で焦点ぼけ信号、トラックずれ信
号、情報再生信号及びプリフォーマット信号が発生され
るためその説明は省略する。

このような第９図に示す回路構成によれば、第５図に示
された回路に比べて回路を簡素化でき、部品点数を少な
くすることができる。

第１図に示した検出光学素子１４について考察する。検
出光学素子１４においては、情報を再生するために情報
記憶媒体１２からの光ビームを常光線及び異常光線に分
離しているが、この分離は、第１及び第２の境界面１４
Ａ、１４Ｂに於ける媒体の屈折率の差を利用している。

従って、第１及び第２の境界面１４Ａ、１４Ｂの成す角
が大きいほど、確実に光ビームは、常光線と異常光線に
分離することができる。第７図に示すように楔状のプリ
ズム７０を光線が通過した際の入射光線に対する射出光
線の偏角即ち、光線のふれ角δｍは、θ１−θ１°、θ
ｒ−θｒ′の際に最小になることが知られてい゛る。従
って、第８図に示されるように光軸に直角な面に対する
入射面の傾き角よりも射出面の傾き角を大きくすればす
るほど偏角δ■を大きくすることができる。このことか
ら第１図に示される光学系に代えて第９図に示されるよ
うにした方が常光線と異常光線の間の分離角を大きく取
ることができる。即ち、第９図において光学的異方性媒
体が第１の境界面１４Ａと第２の境界面１４Ｂとの間に
挟まれて設けられ、その中を通過するレーザ光に対して
光軸に直交する曲に対する第２の傾き角が大きくなるよ
うに第２の境界面１４Ｂが配置され、また、光軸に直交
する面に対する第２の傾き角がｔＪＪｌの傾き角よりも
大きくなるように第２の境界面と同方向に第１の境界面
１４Ａが傾けて配置されている。このようにして常光線
と異常光線の分離角が大きく定められることがより好ま
しい。また、この焦点ぼけ検出方法において所望の焦点
ぼけ検出特性を得るために合焦時に光検出器上の光パタ
ーンの長軸方向（Ｙ方向）と短軸方向（Ｘ方向）のスポ
ットサイズが定められる。そのため、光軸に対する検出
光学素子１４の入射面（１４Ａ）と射出面（１４Ｃ）の
角度が定められる。第１の境界面１４Ａを基準にすると
前述したように常光線と異常光線間の分離角を大きくす
るため第２の境界面１４Ｂの傾き角が大きく定められる
が、この傾き角に比較すると相対的な第３の境界面１４
Ｃの傾き角が小さくなる。

また、プリズム部材４．６のいずれかを構成する光学的
異方性媒体は、その光学軸（光学的異方性媒体のが有す
る屈折率楕円体の長袖として定義される。）が次のよう
ないずれかの条件を充足するように配置されることが好
ましい。

（１）光学的異方性媒体の光学軸がその光学的異方性媒
体を通過する常光線の進行方向に対して略直角に近い角
度で配置される。この光学軸が配置される方向或は、面
は、具体的には第１図に示される光学系に於いてＸ軸方
向あるいは、Ｙ−Ｚ面内が該当し、光学的異方性媒体中
を通過する常光線の進行方向に対して直角な方向として
として定義され、このような配置によって異常光線の媒
体に対する屈折率ｎｃを最も大きくすることができ、常
光線に対する媒体に対する屈折率ｎｏとの差を最も大き
くすることができる。従って、第１の境界面１４Ａが第
２の境界面１４Ｂに対して成す角が比較的小さくとも常
光線と異常光線の分離角を十分に大きくすることができ
る。この第１の境界面１４Ａと第２の境界面１４Ｂとの
成す角を比較的小さ（することによって検出用光学素子
１４の全体の厚みを薄くすることができ、その結果、合
焦時に光検出器２４上に形成される光ビーム／＜ターン
に生じるコマ収差の量を十分に小さくすることができ、
このコマ収差によって生じる焦点＋ｒ　ｔす特性の劣化
を小さくすることができる。更に、検出光学家具内の光
路長を短く留めることが可能なことから、光学系全体の
を小型化することができる。

り２）光学的異方性媒体の光学軸が第１の境界面１４Ａ
若しくは、第２の境界面１４Ｂ或は、第３の境界面１４
Ｃに対して平行に配置される。光学的異方性媒体でプリ
ズム部材４．６のいずれかを製造する際に第１、第２及
び第３のの境界面１４Ａ、１４Ｂ、１４Ｃが研磨される
が、光学軸が第１の境界面１４Ａ若しくは、第２の境界
面、第３の境界面に対して平行に定めることによって光
学的異方性媒体の加工が容易であり、その製造性が向上
され、部品単体としてのコストを低減させることができ
る。第２の境界面１４Ｂに対して光学軸を平行にする方
法として光学軸をＸ軸方向に定める方法と、Ｙ−Ｚ面内
であってＹ軸に対して４５度傾けられた方向に定める方
法がある。

（３）光学的異方性媒体の光学軸が光透過反射層１０に
入射される光ビームのＳ偏光成分若しくは、Ｐ偏光成分
に対して４５度傾けて配置される。具体的には、この光
学軸がＸ−Ｙ面内において、Ｘ軸若しくはＹ軸に対して
４５度傾いた方向に定められる。半導体レーザ２から発
生されたレーザビームは、その断面形状が略楕円形状を
有し、情報記憶媒体１２上に形成される集光スポットも
また長軸及び短軸を有する楕円形に形成される。一般に
情報記憶媒体１２上での記録密度向上のためにその集光
スポットの長軸方向を情報記憶媒体１２のトラッキング
ガイドの延出方向に対して直角に定めることが要求され
る場合がある。半導体レーザ２では、一般に発生された
レーザビームの偏光面の方向は、活性層の延出方向に平
行であり、従って、情報記憶媒体１２から反射されたレ
ーザビームの偏光面は、光透過反射層１０に入射される
光ビームのＳ偏光成分若しくは、Ｐ偏光成分に対して平
行となる。この情報記憶媒体１２から反射された光ビー
ムを異方性記憶媒体１４においては常光線および異常光
線に分離するためには、光学軸が光透過反射膜１０に対
して４５度傾けて配置されていることが要求される。

（１）及び（２）の条件から媒体の光学軸は、第１の境
界面１４Ａに入射される光ビームのＳ偏光方向に平行に
即ち、第１図の光学系では、Ｘ軸に平行に定められ、或
は、（３）の条件を充足することが好ましい。

第１図及び第９図に示された実施例においては、光学軸
は、Ｘ軸に平行に定められているが、この場合には、光
透過反射層１０に入射される光ビームのＳ偏光成分の方
向（Ｘ軸方向）が光学的異方性媒体に対する異常光線の
電気変位Ｄｅの方向に一致し、Ｐ成分の方向（Ｙ軸方向
）及び常光線の電気変位Ｄｏが同一のＹ−２平面内に定
められる。

合焦時に光検出器２４によって常光線及び異常光線が同
一強度として検出されるためには、レーザビームの偏光
面がＸ軸或は、Ｙ軸に対して傾けられて半導体レーザ２
からレーザビームが発生されることが要求される。ここ
で、半導体レーザ２から発生され、光透過反射層１０に
到達する前における光ビームのＳ成分（電場の振幅成分
）及びＰ成分（電場の振幅成分）を夫々Ｉ　ｓｅ　ｌ　
ｍ　ｌ及びＩｐｅ’”１と定義し、光透過反射面１０に
おけるＳ偏光及びＰ偏光の反射係数（振幅反射率）及び
透過係数（振幅透過率）を夫々Ｒ５＋　ＲＰ　＋　”ｒ
ｓ＋Ｔ、とし、情報記憶媒体１２の光量反射率ｒ２とし
、対物レンズ１８を往復通過する際の光ビームの光強度
減少率をｇ２とし、光反射透過層１０において反射透過
時に生じるＳ偏光及びＰ偏光成分間の位相ずれ量をδと
すると、情報記憶媒体１２の記録層が磁化されていない
場合或は、記録層として非磁性膜が用いられた場合にお
いて情報記憶媒体１２から反射されて対物レンズ１８、
光透過反射層１０及びマスク層８を通過してプリズム４
．６の光学的異方性媒体に導かれた光ビームの常光線及
び異常光線の振幅Ｉ。、Ｉ［！は、下記式で表わされる
。

Ｉ　Ｅ　　−Ｔ５　　　ｌ　　＊　　ｒｅＲ５ｅ　　ｌ
ｓ＊　６１（ｗｌ＋Ｊ）１０＝ＴＰ　　　１＊ｒ争Ｒｐ
　　　Ｉｐ　ｍｅ’−’従って、常光線及び異常光線の
光強度Ｉｌ：　１２．ｌ　Ｉｏ　１２は、下記式で表わされる
。

ＩＩＩ　　ｌ　　２　ｍＴｓ”ｅ　　１２　　ａ　　ｒ
２　　争　Ｒ，２＃　　１．２１（、ｌ　　２　ｍ７，
２ａ　　１２　　ｅ　　ｒ２　ａＲＰ２＊　　Ｉｐ２上
述したように光磁気磁気効果を利用し、常光線及び異常
光線の光強度の差を再生信号として発生する差動検出法
に於いては、光強度１．、ＩＯが　ｌｌＩ　−１゜　の
条件を充足することによって最もＣ／Ｎ比を良くするこ
とができる。また、実験的には、１ｇ１２／１１ｏ１２の比が１／２から２．０の範囲で
は、この差動検出法で比較的良好なＣ／Ｎ比を得ること
ができることが確認されている。更に、実験的には、ｌ
　ＩＥ　１２／ｌ　Ｉｏ　１２の比が１７４から４．０
の範囲であっても、この差動検出法によって信号検出が
可能であることが確認されている。

従って、比Ｉｓ　１２／ｌ　Ｉｏ　１２−ＴＳ２Ｒ３２１ｓ２／Ｔ
Ｐ２Ｒ，２Ｉｐ２として下記不等式が成立する。

１／４　　≦Ｔｓ　２　Ｒ５２Ｉ　ｓ　２　／Ｔｐ　２
Ｒｐ　２１ｐ　２　＜４．Ｏ・・・（１）好ましくは、
下記不等式が成立する。

１／２　≦ＴＳ”Ｒ８２１Ｓ２／Ｔｐ２Ｒｐ２１ｐ２　＜２．０　　・・・（２）このよ
うな条件を充足するように光反射透過層１０の光学的特
性及び半導体レーザ２から発生されるレーザビームの偏
光面の方向が適切に選定される必要がある。即ち、（１
）及び（２）式を充足するように情報記憶媒体１２から
反射され、光学的異方性媒体で作られたいずれかのプリ
ズム部材４．８に進入されるレーザビームの偏光面Ｉ３
と常光線の電気変位Ｉ０の方向が成す角θが第１０図に
示すように下記不等式を充足することを意味している。

ｊ　ａ　ｎ　”’Ｊ　１／４　＜　　θ　＜　ｔ　ａ　
ｎ−’Ｊ４若しくは、ｊ　　ａ　　ｎ　　−’Ｊ　　ｌ／２　　　＜　　　　
　θ　　　　＜ｔａｎ−１ｖ’２差動険出法に於いては
、情報記憶媒体１２上で常光線及び異常光線に対する光
強度変化Δ１ｌｏｌ”、　　ΔＩＩＥＩ２がほぼ等しい
ことが好ましい。ここで、（１）及び（２）式に於いて
、Ｔｓ夕　ＴＰ及びＲ５夕　Ｒ１が成立し、しかも、Ｉ
ｓタ　Ｉ、に設定すれば、Δ１ｌｏｌ”　　：Δ１１Ｅ
　＋２が成立される。光強度変化ΔＩｒｏ　１２　、　
　ΔＩＩＨ＋２をほぼ等しくする場合に於いて、Ｔｓと
Ｔ、との値が大きく異なる場合１、或は、Ｒ５とＲ，と
の値が大きく異なる場合には、■、と■、の値をＴ、　
、”ｒ、或は、Ｒ，、Ｒ，の値に関係して大きく異なら
せることが必要になるが、１５と１．の値を異なるよう
に光学系を設計する場合には、半導体１ノーザ２の調整
が僅かに狂うと、レーザービームの偏光面が回転され、
Ｉｓ及びＩＰの値が設定値から外れ、上述した条件を充
足できない虞がある。これに対して、光透過反射層１０
がＴｓ々　ＴＰ及びＲ，２Ｒ，を充足し、しかも、ｌ５
ｇ１ｐに設定される場合には、半導体レーザ２の調整が
僅かに狂ってレーザービームの偏光面が回転されても、
再生信号の劣化を僅かに留めることができる。

以上のように光反射透過層１０として無偏光ビームスブ
リット層が用いられ、半導体レーザ２からの光ビームの
偏光面を常光線及び異常光線が検出された際に両者が等
しくなるように定めることによって再生回路の安定化を
図ることができしかも光学系の糾み立て調整時の許容度
を大きく設定することができる。

第１図或は、第９図に示された光学系に於いては、光透
過反射層１０として無偏光ビームスブリット層が用いら
れているが、半導体レーザ２から発生されたレーザビー
ム或は、半導体レーザ２から発生され、偏光子（図示せ
ず）を通過した直後のレーザビームの偏光面は、光学系
の光軸の周りで第１図或は、第９図に示された光透過反
射層１０の入射面の傾き方向に対して４５度回転され、
光学的異方性媒体内において常光線の電気変位ＤＯ若し
くは、異常光線の電気変位Ｄｅの方向に対して４５度傾
けられることとなる。

既に説明した条件としての光透過反射層１０をＴ　Ｓ　
２　　Ｔ　ｐ及びＲｓ　”　　Ｒｌ、が充足されるよう
に設＝１することは、可能であるが、厳密にＴ　ｓ　＝
　Ｔ　ｐ　及Ｕ　Ｒｓ　−ＲＰが充足されるように設計
することは、困難である。

第１図及び第９図に示される光学系に於いては、第１及
び第２のプリズム４．６の一方が光学的異方性媒体で作
られ、その他方が光学的等方性媒体で作られているが、
これは次のような理由に基づいている。光学的異方性媒
体で作られている楔状プリズム中を通過した平行光ビー
ムが集光レンズで集光されて光検出器に入射される場合
には、光学的異方性媒体で作られた楔プリズムのみで常
光線と異常光線とを確実に分離することができる。

然ながら、単に集束性光ビーム、場合によっては、発散
性光ビームが光学的異方性媒体で作られた楔プリズムの
みを通過して光検出器に入射される場合には、光検出器
上で常光線及び異常光線が形成する各々のビームスポッ
トが長くなりすぎ、互いに重なり合ってしまう虞がある
。互いにビームスポットが重なり合わないように光学的
等方媒体で作られたプリズムが配置されている。光学的
異方性媒体により作られた楔プリズムと光学的等方媒体
で作られた櫟プリズムが２枚接合された場合、外側から
みると厚みの厚い略平行に近いガラス板のように見える
。従って、集光性光ビームを通過させた場合光検出器で
それ程スポットサイズは、広げられない。それに対して
、光学的異方性媒体により作られた楔プリズムのテーバ
角は、大きいので常光線と異常光線の間の分離角は、太
き（なる。この光学的等方媒体で作られたプリズムによ
って適切な大きさでビームスポットが短く形成され、そ
のビームスポットが検出器上で確実に分離され、その一
方のビームスポットを検出することによって確実に焦点
ぼけが検出される。一般に光路上に傾けて配置された平
行平板に先ビームが入射される場合においては、入射光
ビームと射出光ビームとは、平行な関係を維持している
。従って、第１図或は、第９図に示された検出素子１４
の第１の境界面１４Ａ及び第３の境界面１４Ｃが平行に
配置されている場合には、合焦時に於ける光検出器２４
上には、比較的小さなビームスポットが形成される。こ
れに対して、第２の境界面１４Ｂと第３の境界面１４Ｃ
を略平行に保ったままで、常光線及び異常光線との間の
進行方向の角度を広げて光検出器２４条でのビームスポ
ット間の間隔を広げる為に第１および第２の境界面１４
Ａ。

１４Ｂの成す角を大きくすると、両光線によって形成さ
れるビームスポットが長く形成され、互いに重なり合う
虞がある。このことから、第１の境界面１４Ａを基準に
して光射出血１４Ｃが成す角に比べて第２の境界面が成
す角が大きく設定され、光入射面としての第１の境界面
１４Ａと光射出血１４Ｃとがほぼ平行に近付くように配
置されるとともに第１の境界面１４Ａと第２の境界面１
４Ｂとが分離光学系を構成するに十分な角が両者の面に
与えられ、確実に光ビームを常光線及び異常光線に分離
するとともに両光線によって形成されるビームスポット
が小さく形成するようにしている。

第１図および第２図に示される光学系においては、第１
のプリズム４が光学的異方性媒体で作られ、第２のプリ
ズム６が光学的等方性媒体で作られていることを想定し
ているが、明らかなように第１のプリズム４が光学的等
方性媒体で作られ、第２のプリズム６が光学的異方性媒
体で作られても良い。更に、第１図及び第２図に示され
る光学系に於いては、一対のプリズムを組み合わせた例
について示されているが、検出光学素子１４は、一対の
プリズムに限らず、光学的異方性媒体及び光学的等方性
媒体で作られた複数のプリズムが組み合わされた積層構
造であっても良い。プリズム４．６は、互いに接着材、
例えば、紫外線硬化型接着剤よってその面が接合されて
固定されても良く、或は、その面が互いに接触されるの
みでその周辺が接着剤或は、ねじ等の機械的部材で固定
されても良い。

第１図および第９図に示された検出光学素子１４におい
て、光検出器１６は、シリコンチップがパッケイジ内に
配置されたＰＩＮ構造のものが採用され、これがプリズ
ム部材４の側面に固定されているが、これに限らず第１
１図に示されるように光検出器１６がプリズム部材４の
側面からプリズム部材６の面に亙って設けられても良い
。尚、第１１図において符号７２は、検出光学素子１４
によって常光線に与えられる虞があるコマ収差を補正す
るコマ補正板を示している。このように検出器１６が配
置される場合には、この検出器１６は、膜構造として形
成されることが好ましい。即ち、形成すべき面上に下地
としてネサ膜等の透明導電層膜が形成され、この上にア
モルファスシリコンによってＰ−Ｎ接合構造が形成され
て光検出器が形成されている。また、この構造としてＴ
ｅ、　Ｃｄｓ　、或は銅フタロシニン等の有機光導電膜
等から成る光導体膜がネサ膜等の透明導電膜とＡ１或は
、Ｃｕ等の導電膜で挟持された積層構造に形成されても
良い。光検出器１６は、一般にその構造に拘らず、反射
特性を有し、入射した光ビームの一部がこの検出器１６
で反射され、この反射光ビームが半導体レーザ２或は、
光検出器２４に入射され、半導体レーザ２の動作が不安
定になったり、或は、光検出器２４から発生される信号
にノイズが混入される虞がある。このように光検出器１
６からの反射光ビームが光検出器２４或は、半導体レー
ザ２に向けられことを抑制するために光検出器１６が設
けられるプリズム４．６の面は、乱反射面即ち、粗面に
形成されることが好ましい。或は、その他には、光検出
器１６からの反射ビームの光路を半導体レーザ２がら光
検出器１６に向かうレーザビームの光路とは、異ならせ
るとともに情報記憶媒体１２から光検出器２４に向かう
光路即ち、検出光学素子１４内の常光線および異常光線
の光路とは異なるように光学系が構成されることが好ま
しい。例えば、検出器１６の面が対物レンズ１８及び検
出光学素子１４を通る光軸に略平行に配置することによ
って光検出器１６から反射された反射光ビームは、半導
体レーザ２から光検出器１６に向かうレーザビーム及び
検出光学素子１４内の常光線及び異常光線とは異なる方
向に向けられることとなる。

検出光学素子１４のマスク層８は、遮光領域から反射さ
れた光線が迷光として情報記憶媒体上に不必要な集光ス
ポットを形成することを防止するために光吸収部材で作
られた遮光領域を有することが好ましい。この遮光領域
が僅かに反射特性を有し、この領域に入射された入射光
を僅かに反射する場合に於いても、反射光線の光強度は
、入射光線の光強度の１／１ｏ以下に留められるべきで
ある。従って、この遮光領域は、光反射率が１０％以下
の光吸収部材で作られることが要求される。また、この
遮光領域が光吸収部材で作られる場合に於いて、この光
吸収部材が僅かに光を透過する性質を有する際には、こ
の光吸収部材の光透過率は、２０％以下であることが好
ましいことが実験的に定められた。これは、光吸収部材
を透過した光線が検出器２４で検出されて焦点ぼけ検出
感度が劣化されるが、この検出感度の劣化は、８０％程
までは許容されるからである。このマスク層８は、例え
ば、リフトオフ法で作られる。即ち、第１の境界面１４
Ａ上にフォトレジスト層が形成され、この上にマスクパ
ターンが配置され、露光現像してネガパターンが形成さ
れる。このネガパターンの上に光吸収層が形成された後
、溶剤によりフォトレジスト層が除去されて所望のマス
ク層８が形成される。このような構造のマスク層８では
、光遮蔽領域以外の領域が光透過領域に規定され、この
領域は、直接節１の境界面１４Ａが露出され、この露出
された光透過領域上に光反射透過層即ち、無偏光スプリ
ット層１ｏが形成される。

第１図及び第９図に示された光学系においては、光学的
異方性媒体として水晶或は、ルチル等の材料で作られる
ものとして説明したが、これら水晶或はルチル等の材料
は、色分散を６し、正のアツベ数を有し、通過する光線
の波長が短くなるとその光線の受ける屈折率が増加する
性質を有することから、光学的異方性媒体を通過したレ
ーザビームは、常光線に限らず異常光線であっても波長
が僅かに変化されても、屈折後の光線の進行方向が変化
される。そのために、半導体レーザ２から発生されるレ
ーザビームの出力走化にともない生じる波長変動により
光検出器２４上で光パターンの中心が移動し、焦点ぼけ
及びトラックずれ検出に対して悪影響を及ぼしてしまう
虞がある。この発明によれば、光学的異方性媒体及び光
学的等方性媒体が接合された構造を有する検出用光学素
子１４においては、上述したように常光線と異常光線と
の分離角を大きく設定するとともに光検出器１４上で長
平方向のスポットサイズを小さくして２つのスポットサ
イズを小さくして２つのスポット間の重なりを防ぐとと
もに色補正も行なっている。即ち、レーザービームの波
長が変化した場合、光学的異方性媒体を通過したレーザ
ビームが受ける進行方向の偏向方向と光学的等方媒体を
通過したレーザビームが受ける偏向方向が互いに逆にな
るように構成し、レーザービームの波長変動に対して光
学検出用光学素子１４を通過したの後のレーザビームの
進行方向変化を相殺するようにしている。ルチル或は、
水晶と同じく一般の光学ガラスも正のアツベ数（波長が
短くなると屈折率が高くなる。）を有するので、光学的
異方性媒体と光学ガラス等からなる光学的等方性媒体の
楔力向を反対にすることによって上述した相殺効果を得
ることができる。即ち、第１図或は、第９図において、
光学的異方性媒体両側の第１の境界面１４Ａと第２の境
界面１４Ｂのなす楔角と、光学的等方媒体両側の第２の
境界面１４Ｂと第３の境界面１４Ｃの作る楔角の方向を
反対にするすることによって達成される。光学的異方性
媒体として水晶を選定した場合には、水晶の色分散は、
比較的小さいことから、アツベ数の大きな光学ガラスで
あるＢＫ７系或は、ＢＫ系、ＰＫ系、ＦＫ系、ＰＳＫ系
、ＳＫ系、ＢａＫ系、Ｋ系、ＬａＫ系、ＳＳＫ系、Ｂａ
ＬＦ系、ＫＦ系、ＬａＫ系、Ｌａ５Ｋ系のものが光学性
等方性媒体の材料として適していると考えられる。これ
に対して、ルチルは、屈折率が大きく、また、波長変化
による屈折率変動も大きいのでアツベ数が少な（、Ｒつ
屈折率の大きなＬａ５Ｆ系の光学ガラスが光学的等方性
媒体の材料として最適であり、その他としてＳＦ系、Ｌ
ｃＦ系、Ｂａ５Ｆ系、ＢａＦ系、Ｆ系、ＬＦ系、ＬＬＦ
系或は、透明プラスチック材が適していると考えられる
。

上述した実施例では、光反射透過層５０として無偏光ビ
ームスプリッタ層が用いられ、光学的異方性媒体の光学
軸は、第１の境界面１４Ａに対してＳ偏光方向（第１図
に示されるＸ方向）に定められ、半導体レーザ２から発
生されたレーザビームの偏光面は、Ｘ軸及びＺ軸に対し
て夫々４５度傾けるように光学系が配置されている。半
導体レーザから発生されたレーザビームは、一般に楕円
形状のビーム断面を有し、その偏光面は、通常、その楕
円の短軸に平行に定められる。第１図に示される光学系
においては、マスク層８の２つの直交する境界線は、そ
れぞれＸ軸及びＹ軸に平行に定められているため、情報
記憶媒体１２がら反射された対物レンズを通過した後の
光ビームの断面は、楕円状強度分布を有し、その長袖は
、マスク層の２つの境界線に対して４５度傾けられてい
る。

この発明の実施例においては、第１２図に示すようにこ
の楕円状強度分布の長軸りは、マスク層８の光透過領域
を横切るように配置されている。これにより、長袖方向
りを光吸収領域を横切るように配置した場合に比してマ
スク層８を通過する光ビームの光強度が増加し、再生信
号のＣ／Ｎ比を向上させることができる。

更に上述した実施例においては、光反射透過層として無
偏光ビームスプリッタ層が用いられているが、この発明
の他の実施例としてこの光反射透過層が偏光特性を有し
、光磁気型の検出信号のＣ／Ｎ比を向上させる光学系に
しても良い。この他の実施例に於ける光反射透過層の偏
光特性としてＳ偏光の反射率を２０％以下（望ましくは
、０％）　透過率を８０％以上（望ましくは、１００％
）とし、Ｐ偏光の反射率を５０９６から９０％、また、
透過率を５０％から１０％とし、半導体レーザ素子から
発生された直後のレーザビームの偏光方向をＺ軸方向に
合わせている。他の方法として、Ｐ偏光の反射率を２０
％以下（望ましくは、略０％）、透過率を８０％以上（
望ましくは、１００％）でＳ偏光の反射率を５０％から
９０％、透過率を５０％から１０％として半導体レーザ
２からの発生直後のレーザ光の偏光方向をＸ軸方向に合
わせる方法がある。いずれの実施例においても、この場
合には、Ｚ軸方向からみてＸ−Ｙ免状に投影した時の光
学的異方性媒体の光学軸の方向は、Ｘ軸およびＹ軸に対
して４５度傾いている。即ち、光学的異方性媒体の光学
軸の定め方としては、前述した定め方の内（２）及び（
３）の条件を満たし、光学軸の方向は、第１の境界面に
平行で且つＺ軸の方向からみてＸ−Ｙ面上に投影した時
の方向がＸ軸及びＹ軸に対して４５度傾けられている。

この発明は、第１図および第９図に示される焦点ぼけ検
出系に限らず、従来、既知の焦点ぼけ検出光学系に適用
されてもよい。第１１図は、焦点ぼけ検出光学系として
非点収差法を採用した実施例を示したものである。この
実施例においては、２つの光学的異方性媒体４．６を重
ね合わせてこの光学的異方性媒体４．６を通過する光ビ
ームに非点収差を発生させるとともに（非点収差法を用
いた場合には、光学的異方性媒体と光学的等方媒体の組
み合せでなく、２つとも光学的異方性媒体を用い、互い
に光学軸が直交するように組み合わせている。）信号検
出用にレーザビームが常光線と異常光線とに２分割され
ている。この光学系においては、非点収差とともにコマ
収差も同時に発生してしまうが、このコマ収差は、コマ
収差補正用の傾斜平行平板３７を光ビームが通過するこ
とによって除去される。合焦時には、第１３図に示すよ
うなパターンが光検出器２４上に形成される。

この光検出器２４は、互いに直交する区分線により区分
された検出領域２４　ａ、２４ｂ、２４　ｃ。

２４ｄを有し、情報記憶媒体上のトラッキングガイドの
像４２は、検出器２４上に一方の区分線に沿った°Ｔ″
で示される方向に形成される。この光検出器２４におい
ては、既に知られるように検出領域２４　ａ、２４　ｂ
、２４　ｃ、２４　ｄ、２４　ｅからの出力を夫々＾、
１３．Ｃ，Ｄ、Ｅとすると、焦点検出信号は、は、（Ａ
＋Ｃ）−（Ｉ３＋Ｄ）から、トラックずれ検出信号は、
（Ａ＋１３）　−（ＣＯＤ）から、更に光磁気効果を利
用した再生信号は、（Ａ＋Ｂ＋Ｃ＋Ｄ）−１Ｅで与えら
れる。

更にまた、焦点ぼけ検出方法としてナイフェツジ法を採
用した実施例を第１４図に示す。この実施例においては
、第１図に示された実施例とは異なり、ｆｆ１ｌの境界
面と第３の境界面とが略平行に形成されている。これに
より、合焦時には、光検出器２４上に幅が小さな光パタ
ーンが形成され、ナイフェツジ法による焦点ぼけ検出感
度が向上される。マスク層８は、光学的等方媒体で作ら
れたプリズム部材４と光学的異方性媒体で作られたプリ
ズム部材６との間の第２の境界面内に形成され、これに
より、検出用光学素子１４の製造性をより向上させるこ
とができる。マスク層は、第１５図に示すように光透過
領域８Ａと光吸収領域８Ｂがらなり、合焦時において光
検出器２４の検出領域２４ａ、２４ｂ、２４ｃ、２４ｄ
上には、第１６図に示す形状を有する光パターンが形成
される。

光検出器２４の検出領域からの出力信号を夫々Ａ、Ｂ、
Ｃ，Ｄ、Ｅとすると、焦点検出信号は、（＾＋Ｂ）−（
ＣＯＤ）から、トラックずれ検出信号は、（＾＋Ｃ’）
　−（ＢＡＤ）及び光磁気効果を利用した信号検出に関
しては、（＾＋Ｂ＋Ｃ＋Ｄ）−Ｅがら得られる。

上述した光学系においては、光磁気効果を用いた信号検
出用にレーザ光を分割する方法として検出用光学素子１
４内に光ビームを通過させているが、第１７図、第１８
図及び第１９図に示されるように反射系の光学素子であ
っても良い。即ち、光学的異方性媒体で作られたプリズ
ム部材６の一方の端面でレーザビームが全反射される。

プリズム部材６が模型形状に形成されていることがら、
反射面に対向する面に配置された光学的等方性媒体で作
られたプリズム４に接合している端面でレーザビームの
入射及び射出時の屈折を利用して常光線と異常光線に分
離される。

第２０図から第２４図に示されるように光学的等方媒体
で作られた例えば、ＢＩ３等からなる光学ガラスで作ら
れた光路変換プリズム８０を光路の途中に配置し、光路
を曲げることにより光学系全体の高さを低下させること
ができる。第２０図及び第２１図に示すようにこの光路
変換プリズム８０を検出用光学素子１４と接合して一体
化することによって光学系をより小型化することができ
る。第２０図に示される実施例においては、マスク層８
は、光路変換プリズム８０と検出用光学素子１４との接
合部に設けられず、プリズム４および６との間の接合部
に形成されている。また、第２２図及び第２３図に示さ
れる実施例においては、その一方が光路変換プリズムと
して働く２つの光学的等方媒体の間に無偏光ビームスプ
リッタ層１０が形成されている。この実施例においては
、マスク層８を有さず、収束レンズ７９及びシリンドリ
カルレンズ８１を用いた非点収差法により焦点ぼけが検
出される。

上述した光学系においては、光源としての半導体レーザ
２、対物レンズ１８、光検出器２４、及び検出用光学素
子１４が分離されて配置されているが、第１９図及び第
２４図に示すように集光手段１８及び半導体レーザ２が
近接して配置され、一体内に構成され、光学系の小型化
が図られてもよい。第２５図は、半導体レーザ２および
集光手段１８を一体化した組み立て図を示し、その分解
斜視図が第２６図に示されている。半導体レーザ２の支
持手段、集光手段］８の支持手段、及び半導体レーザ２
のヒートシンクが熱伝導性の良い金属部材、例えば、鉄
系、アルミ系、または、熱膨張の低いアンバーから成る
支持部材９４で形成され、酸化或は、吸湿によって半導
体レーザ２の劣化を防止するためにハーメチックシール
用ガラス９６．９８によって覆われている。光反射透過
層１０から反射されたレーザビームが集光手段の光軸に
一致するように半導体レーザ２のチップをマウントする
面９１は、斜めに傾けられた面に形成されている。組み
立て順序は、始めに半導体レーザチップ２が面９１にマ
ウントされ、支持部材９４の両側にハーメチックシール
用ガラス板９６．９８が乗せられてハーメチックシール
され、最後に支持部材９４に集光部材、即ち、対物レン
ズ１８が接若される。このような構造によりより装置を
小型化することができる。

［発明の効果］この発明の光学素子によれば、光学素子に入射された光
ビームは、確実に光学的異方性媒体内において常光線及
び異常光線に対応する光ビームに分離される。分離され
た光ビームは、第１のプリズムの第１の面と第２のプリ
ズムの第４の面との成す角が第１のプリズムの第１の面
と第１のプリズムの第２の面との成す角よりも小さいこ
とから、この光学素子を通過した常光線及び異常光線に
対応する光ビームは、光学素子外において確実に空間的
に分離され、検出器において確実に夫々別個に検出され
、安定な再生信号が検出器からの信号で発生される。し
かも、この発明によれば、（１）光学部品点数が減少さ
れ、生産性及びコストを低減させることができる。（２
）光学系全体が小型化され、系軽量となり、高速でアク
セスを実現することができる。（３）光学的異方性を有
する媒体と光学的に等方な媒体を接合して光学的異方性
媒体の一方の境界面の傾きを大きく設定し、光学異方性
媒体および光学的等方性媒体間の境界面の傾きを小さく
設定して検出用光学素子を構成することにより、常光線
と異常光線との分離角を大きくすることができ、光検出
器上のスポットサイズを小さくでき、さらには、光学的
異方性媒体によって生じる色収差をも軽減することがで
きる。

【図面の簡単な説明】

第１図は、この発明の一実施例に係る光磁気効果を利用
した情報再生装置の光学系を概略的に示し、第２図は、
第１図に示された検出用光学素子を示す斜視図、第３Ａ図及び第３Ｂ図は、第１図に示された検出光学素
子中の光線軌跡を示す平面図及び側面図、第４Ａ図、第
４Ｂ図及び第４Ｃ図は、夫々合焦状態及び非合焦状態に
おける第１図に示された検出器の検出面上に生じる光ビ
ームスポットパターンを示す平面図、第５図および第６
図は、第１図に示された信号処理回路の回路例を示すブ
ロック図、第７図および第８図は、第２図に示された検
出用光学素子のプリズムの機能を説明する説明図、第９
図は、この発明の他の実施例に係る光磁気効果を利用し
た情報再生装置の光学系を概略的に示し、第１０図は、
第２図西召された検出用光学素子内における常光線およ
び異常光線の関係を示すベクトル図、第１１図から第２
６図は、この発明の他の実施例に係る光磁気効果を利用
した情報再生装置の光学系及びその検出器を概略的に示
している。２・・・半導体レーザ、４，６・・・プリズム部材、８
・・・マスク層、１０・・・光透過反射層、１２・・・
情報記憶媒体、１４．２４・・・検出用光学素子、１６
・・・検出光学素子、１８・・・対物レンズ。

Claims

【特許請求の範囲】媒質中を通過する光の振動方向に依存して異なる屈折率
を有する光学的異方性媒体で作られ、第１の面及びこの
第１の面に対して傾けられた第２の面を有する第１プリ
ズム部材と、等方性屈折率を有する等方性媒体で作られ、第１のプリ
ズム部材の第２の面に接合された第３の面及び第３の面
に対して傾けられた第４の面を有し、第１の面と第４の
面との成す角が第１の面と第２の面との成す角よりも小
さい第２プリズム部材とを具備することを特徴とする光
学素子。