JP3464373B2 - パルス光発生装置 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明はパルス光発生装置に
関し、特に、光パルスを用いた超高速光伝送システムに
用いて好適なパルス光発生装置に関する。

【０００２】

【従来の技術】図４は従来のパルス光発生装置の一例を
示す構成図である。以下、図４を参照して従来のパルス
光発生装置の動作を説明する。

【０００３】図４において、４１は基準信号発振器、４
２は光パルス発生装置、４３は光増幅器である。４４は
低分散光ファイバ、４５は光出力ポートである。基準信
号発振器４１より発生した電気信号は、光パルス発生装
置４２に入力されて一定の繰り返し周波数の光パルスを
発生させるために使用される。通常、この基準信号とし
ては、低雑音発振器から発生された正弦波が用いられ
る。

【０００４】光パルス発生装置４２は、入力した基準信
号の周波数、またはその整数倍の周波数、またはその整
数分の１に等しい周波数の光パルスを発生させる。光パ
ルス発生装置４２としては、モード同期ファイバリング
レーザ、モード同期半導体レーザ、利得変調半導体レー
ザ、衝突パルスモード同期レーザなどを用いることがで
きる。

【０００５】ここで、図４ないし図７を参照してモード
同期ファイバリングレーザについて説明する。

【０００６】図５はモード同期ファイバリングレーザの
構成例を示す図である。図５（ａ）は基本構成を示し、
図５（ｂ）はモード同期で得られる代表的なスペクトル
特性を示し、図５（ｃ）はその出力波形の時間応答特性
を示す。

【０００７】図５（ａ）において、５１は発振器、５２
はパワーアンプ、５３は光変調器である。５４は光ファ
イバ、５５は光増幅器、５６は光アイソレータ、５７は
出力用光ファイバカップラである。

【０００８】図５（ａ）において、所定の周波数を有す
る発振器５１の出力は、パワーアンプ５２によって増幅
されて光変調器５３に印加される。光変調器５３は、電
気光学効果によって光の損失あるいは位相を発振出力の
周波数で変調する。光増幅器５５は、変調された光パル
スを増幅する。光アイソレータ５６は、光パルスの進行
方向を規定し、反射戻り光を遮断する。出力用光ファイ
バカップラ５７は、増幅された光パルスを外部に取り出
すために用いられる。

【０００９】変調器５３と、光増幅器５５と、光アイソ
レータ５６と、出力用光ファイバカップラ５７は光ファ
イバ５４を介してリング状に結合され、これによりリン
グ共振器５８が構成される。また、光増幅器５５として
は、主にエルビウム（Ｅｒ）やネオジウム（Ｎｄ）など
の希土類を添加した希土類ドープ光ファイバ増幅器や、
半導体レーザ増幅器が用いられる。

【００１０】図６は、希土類ドープ光ファイバ増幅器の
構成例を示す図である。

【００１１】図６において、６１はＥｒドープファイ
バ、６２は波長多重合波器、６３は励起光源である。希
土類ドープ光ファイバの一端( 図中左端) から光パルス
が入射され、増幅された光パルスがその他端( 図中右
端) から出射される。励起光源６３からの励起光は、希
土類ドープ光ファイバの光パルスの出射端、入射端、あ
るいはその両端に接続された波長多重合波器６２を介し
て、希土類ドープ光ファイバに入射される。希土類ドー
プ光ファイバでは、この励起光によって光パルスを増幅
する。

【００１２】図６（ａ）は波長多重合波器６２が希土類
ドープ光ファイバの出射端に接続される後方励起構成
を、図６（ｂ）は波長多重合波器６２が希土類ドープ光
ファイバの入射端に接続される前方励起構成を、図６
（ｃ）は波長多重合波器６２が希土類ドープ光ファイバ
の入射端と出射端の間に接続される双方向励起構成をそ
れぞれ示す。

【００１３】次に、図７を参照して、光増幅器５５を構
成し得る半導体レーザ増幅器について説明する。

【００１４】図７は半導体レーザ増幅器の構成例を示す
図である。

【００１５】図７において、７１は駆動電源( 電流源)
、７２は半導体レーザ増幅器である。半導体レーザ増
幅器７２は、入力される光パルスを駆動電源７１から供
給される電流に応じて増幅し、増幅された光パルスを出
力する構成になっている。

【００１６】ここで、図５に戻って、モード同期ファイ
バリングレーザの動作原理について説明する。

【００１７】リング共振器５８の光路長をＬ、リング共
振器５８の各構成要素( ５３，５５，５６，５７) の物
理長をｈ、各構成要素の屈折率をｎとすると、光路長Ｌ
はそれぞれの物理長ｈ_i にそれぞれの屈折率ｎ_i を乗じ
た値（すなわち、それぞれの光路長）の和であり、次式
（１）により算出される。

【００１８】

【数１】Ｌ＝Σｈ_i ｎ_i （１） ところで、図５のリング共振器５８では、ｆｒ＝ｃ／Ｌ
（ただし、ｃは光速度）で与えられる周波数間隔をもつ
多数の縦モードが存在する。

【００１９】ここで、リング共振器５８内の光変調器５
３により繰り返し周波数ｆｍ＝Ｎ×ｆｒ（ただし、Ｎは
１以上の整数）の光変調を行うと、図５（ｂ）に示すよ
うに、周波数間隔Ｎ×ｆｒの全ての縦モードの位相が揃
うモード同期発振状態となる。またこのとき、図５
（ｃ）に示すように、繰り返し周波数が１／（Ｎ×ｆ
ｒ）の光パルス列が得られる。なお、各光パルスのパル
ス幅は、多数の縦モードスペクトルの包絡線で定まる発
振スペクトル幅δνの逆数に対応し、このスペクトルの
包絡線の中心が中心波長（中心周波数νｏ）となる( 図
５（ｂ）参照) 。

【００２０】次に、光パルス発生装置４２を構成し得る
モード同期半導体レーザと利得変調半導体レーザについ
て、図８と図９を参照して説明する。

【００２１】図８はモード同期半導体レーザの構成例を
示す図である。

【００２２】図８において、８１は半導体レーザ、８２
と８４はレンズ、８３は光強度変調器である。８５は反
射鏡、８６は発振器、８７は出力光取り出し用ハーフミ
ラーである。光強度変調器８３は、光パルスが往復する
反射鏡８５と出力光取り出し用ハーフミラー８７間の光
路の中央に位置する。光パルスがこの光路を往復する周
波数の２倍の周波数、またはその整数倍に等しい周波数
で駆動されることによって、モード同期ファイバリング
レーザと同じ原理でモード同期動作が実現され、これに
より短光パルス列を発生させる。

【００２３】なお、半導体レーザ８１、光強度変調器８
３および反射鏡８５が同一半導体基板上にモノリシック
集積化されている場合には、図８中のレンズ８２と８４
は不要である。

【００２４】また、図８（ｂ）に示すように、図８
（ａ）の構成を左右対称に配置し、中央に可飽和吸収媒
質８８を配置することによって、短光パルス発生が可能
な衝突パルスモード同期レーザを構成することができ
る。

【００２５】図９は、利得変調半導体レーザの構成例を
示す図である。

【００２６】図９において、９１は発振器、９２は増幅
器、９３は直流電源、９４は直バイバイアス回路、９５
は半導体レーザ、９６は正常分散ファイバ、９７は出力
光端子である。

【００２７】発振器９１の出力は、増幅器９２によって
増幅される。この増幅出力はバイアス回路９４によって
直流電源９３からの直流電圧と重畳され、半導体レーザ
９５に入力される。発振器９１の発振周波数が１ＧＨｚ
程度以上の場合、半導体レーザ９５は緩和振動によって
３０ｐｓ程度の短光パルスを発生させる。半導体レーザ
９５が発生した光パルスは、出力光端子９７から出力さ
れる。

【００２８】ここで、半導体レーザ９５が発生した光パ
ルスは、パルスの時間経過によって波長が長波長方向に
変化する周波数チャーピングを有している。この周波数
チャーピングを除去するためには、発生した光パルスを
正常分散ファイバ９６を通して出力するようにすればよ
い。正常分散ファイバ９６によってパルス幅は約１０ｐ
ｓに圧縮され、出力光端子９７から出力される。

【００２９】図４に戻って説明すると、光パルス発生装
置４２から発生された光パルスは、次の２つの特徴を有
する。

【００３０】１）パルス幅が１０ｐｓ以下である。

【００３１】２）パルスの時間帯域幅積が、トランスフ
ォームリミット（ＴＬ）光パルスでの値に比べて２倍以
内である。

【００３２】特に、モード同期ファイバリングレーザ、
モード同期半導体レーザなどでは、ほぼ完全なＴＬ光パ
ルスを発生させることができる。

【００３３】これらの特徴を有する光パルスを光増幅器
４３で増幅した後、低分散光ファイバ４４に入射する。
低分散光ファイバ４４は、その分散値が、光パルス発生
装置４２から発生する光パルスの波長の近傍（約２０ｎ
ｍ以内）で零分散を有するように選ばれている。

【００３４】このような条件を満たす低分散光ファイバ
４４に光パルス発生装置４２が発生した光パルスを増幅
した光パルスが入射すると、低分散光ファイバ４４中
で、光非線形効果によって光スペクトルが広がる現象
（スーパーコンティニュアム；ＳＣ）が見られる。ＳＣ
では、スペクトルの広がり幅は２００ｎｍ以上に達す
る。スーパーコンティニュアム現象の特徴は、広がった
スペクトル中で、光のコヒーレンスが少なくとも１０ｎ
ｍ以上は保たれているという点である。

【００３５】従って、このＳＣによって広がったスペク
トルを入射光パルスのスペクトル幅よりも広い帯域幅を
有する光バンドパスフィルタによって切り取ると、入射
光パルスのパルス幅よりもパルス幅の狭い光パルスを発
生させることができる。この現象を利用して、パルス幅
が数ｐｓから１７０ｆｓまでの極短パルスを発生できる
ことが確認されている。

【００３６】極短パルス発生の詳細な実験結果は、
“Ｔ．Ｍｏｒｉｏｋａ，Ｓ．Ｋａｗａｎ_i ｓｈ_i ，Ｋ．
Ｍｏｒｉ，ａｎｄ Ｍ．Ｓａｒｕｗａｔａｒｉ”Ｔｒａ
ｎｓｆｏｒｍ−ｌｉｍｉｔｅｄ，ｆｅｍｔｏｓｅｃｏｎ
ｄ ＷＤＭ ｐｕｌｓｅ ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ ｂｙ
ｓｐｅｃｔｒａｌ ｆｉｌｔｅｒｉｎｇ ｏｆ ｇｉ
ｇａｈｅｒｔｚ ｓｕｐｅｒｃｏｎｔｉｎｕｕｍ”，Ｅ
ｌｅｃｔｒｏｎ．Ｌｅｔｔ”ｖｏｌ．，３０，ｐｐ．１
１６６−１１６８，１９９４．”に記載されている。

【００３７】

【発明が解決しようとする課題】ところが、上記した従
来技術には次に述べるような問題点があった。すなわ
ち、出力する光パルスのパルス幅を１００ｆｓ以下とす
るには切り出すスペクトルの帯域を１０ｎｍ以上に広げ
る必要があるが、スペクトル帯域が１０ｎｍを超えるよ
うになると、発生したＳＣ光のスペクトルの長波長側と
短波長側においてパワー変動および位相差が生じるた
め、切り出す帯域をこれ以上広げても光パルスの時間応
答におけるパルス幅を減少させることは困難である。

【００３８】そこで、本発明は上述した従来技術の課題
に鑑みてなされたものであって、発生したＳＣ光を、そ
の内部に生成している入射光パルスの繰り返し周波数に
相当する周波数間隔の輝線スペクトル成分毎に別々に取
り出し、各成分に独立に光強度および光位相の調節を行
ってから各成分を合波して出力光パルスのパルス幅が最
小となるようにすることで、極めて時間幅の狭い光パル
スを発生させることこのできるパルス光発生装置を提供
することを目的としている。

【００３９】

【課題を解決するための手段】上記目的を達成するため
に、請求項１に記載の本発明の装置では、所定の周波数
で繰り返す光パルスを発生する光パルス発生手段と、前
記光パルスの波長の近傍に零分散を有する光学手段であ
って、前記光パルスに基づく入射光により前記繰り返し
周波数に相当する周波数間隔のスペクトル成分を有する
スーパーコンティニュアム光を発生する光学手段とを備
えるパルス光発生装置において、前記スーパーコンティ
ニュアム光を構成する、前記光パルスに基づく前記入射
光の前記繰り返し周波数に相当する周波数間隔のスペク
トル成分毎に前記スペクトル成分を選択的に透過して分
離する分離手段と、前記分離した各スペクトル成分に対
して独立的に強度と位相を調節することで、各スペクト
ル成分の強度を一定にするとともに各スペクトル成分の
位相差を最小にする調節手段と、前記調節手段により調
節して得られた各スペクトル成分を合波する光合波手段
とを備えることを特徴とする。

【００４０】ここで、請求項２に記載の本発明の装置で
は、前記光学手段と、前記分離手段と、前記調節手段
と、前記光合波手段は、それぞれ偏波保持の特性を有す
ることができる。

【００４１】

【作用】上記構成の請求項１に記載の本発明の装置で
は、光学手段が発生するスーパーコンティニュアム光の
より広いスペクトル範囲に対して短光パルスの発生条件
を満足させることができる。

【００４２】また、上記構成の請求項２に記載の本発明
の装置では、光学手段以降の過程における偏波状態を一
定に保持することができる。

【００４３】

【発明の実施の形態】以下、図面を参照して本発明の実
施の形態について説明する。

【００４４】（第１の実施の形態）図１は本発明を適用
した光パルス発生装置の第１の実施の形態を示す図であ
る。

【００４５】図１において、１０１は基準信号発振器、
１０２は光パルス発生装置、１０３は光増幅器、１０４
は低分散光ファイバ、１０５は周期光フィルタ、１０６
は光出力ポートである。

【００４６】基準信号発振器１０１より発生した電気信
号は、光パルス発生装置１０２に入力されて一定の繰り
返し周波数の光パルスを発生させるために使用される。
通常、この基準信号としては、低雑音発振器から発生さ
れた正弦波が用いられる。

【００４７】光パルス発生装置１０２は、入力した基準
信号の周波数、またはその整数倍の周波数、またはその
整数分の１に等しい周波数の光パルスを発生させる。光
パルス発生装置１０２としては、図４に示した光パルス
発生装置４２と同様に、モード同期ファイバリングレー
ザ、モード同期半導体レーザ、利得変調半導体レーザ、
衝突パルスモード同期レーザなどを用いることができ
る。

【００４８】したがって、光パルス発生装置１０２から
発生される光パルスもまた、前述した２つの特徴（パル
ス幅が１０ｐｓ以下であること、およびパルスの時間帯
域幅積がトランスフォームリミット（ＴＬ）光パルスで
の値に比べて２倍以内であること）を有する。

【００４９】これらの特徴を有する光パルスを光増幅器
１０３で増幅した後、低分散光ファイバ１０４に入射す
る。低分散光ファイバ１０４は、その分散値が、光パル
ス発生装置１０２から発生する光パルスの波長の近傍
（約２０ｎｍ以内）で零分散を有するように選ばれてお
り、従来の技術において説明した通りに低分散光ファイ
バ１０４中でスーパーコンティニュアム現象が生じ、Ｓ
Ｃ光を発生させる。

【００５０】従来技術を用いた方法よりもさらに幅の狭
い短光パルスを発生させるために本実施の形態では、よ
り広いスペクトル範囲のＳＣ光に対して短光パルスの発
生条件を満足させるように、周期光フィルタ１０５によ
ってＳＣ光スペクトルの内部構造を制御する構成とし
た。この周期光フィルタ１０５は、アレイ導波路格子フ
ィルタで構成することができる。

【００５１】図２は、アレイ導波路格子フィルタの構成
を示す図である。

【００５２】図２において、２０１は光入力ポート、２
０２は分波用アレイ導波路格子である。２０３−１〜２
０３−ｋ（ｋは自然数）はそれぞれ可変減衰器、２０４
−１〜２０４−ｋはそれぞれ可変位相調整器である。ま
た、２０５は合波用アレイ導波路格子、２０６は光出力
ポートである。

【００５３】以下、図２のアレイ導波路格子フィルタの
動作について説明する。光入力ポート２０１から入射し
た光は、分波用アレイ導波路格子２０２によって、入射
した光の異なる波長成分に分けられてｋ本の出力端子か
ら出力される。すなわち、低分散光ファイバ１０４中で
生じたＳＣ光を構成する輝線スペクトル成分が各成分毎
に切り出される。

【００５４】図３は分波用アレイ導波路格子２０２の１
番目からｋ番目の出力端子の周波数（波長）透過特性を
示す特性図である。

【００５５】ｆｏを基準信号発振器１０１の発振周波数
とすると、分波用アレイ導波路格子２０２の各出力端子
１〜ｋからは、同図に示すように、各出力の透過中心波
長（周波数）が、最も短波長ポートの透過光周波数をｆ
ｃとしてｆｏずつシフトした輝線スペクトル成分を透過
する。このように、入力したＳＣ光は、その内部に生成
している入射光パルスの繰り返し周波数に相当する周波
数間隔の輝線スペクトル成分毎に良好な消光比で選択的
に透過され、各輝線成分に分離される。さらに、このｋ
本の輝線スペクトル成分は、それぞれ独立して、可変減
衰器２０３−１〜２０３−ｋおよび可変位相調整器２０
４−１〜２０４−ｋによって強度および位相を調整され
た後、合波用アレイ導波路格子２０６によって再び合波
される。

【００５６】ここで、可変減衰器２０３−１〜２０３−
ｋおよび可変位相調整器２０４−１〜２０４−ｋによる
強度および位相の調整により、極短光パルスの発生条件
にとって最適な状態に設定する。

【００５７】この際に、ｋ本の各輝線スペクトル成分の
振幅が等しく、かつ位相差がないように調節した場合に
は、合波用アレイ導波路格子２０６によって再合成され
た光パルスＳ（ｔ）は、次式（２）で示される。

【００５８】

【数２】

【００５９】上式は、周期インパルス波形をフーリエ級
数に展開したものに等しい。すなわち、再合成された光
パルスＳ（ｔ）のパルス幅は極めて細いものとなること
を意味している。

【００６０】一例として、合成した光輝線スペクトル列
の包絡線がガウス型であり、その半値幅が△λであると
して、再合成された光パルスの時間応答におけるパルス
幅について算出する。

【００６１】ここで、例えば△λ＝１００ｎｍとし、発
生する光パルスがトランスフォームリミットな光パルス
であると仮定すると、光パルスの時間帯域幅積は一定の
値（０．４４）となる。半値幅の波長帯域１００ｎｍは
周波数帯域に換算して１２ＴＨｚとなるから、求める時
間幅は、３．６×１０^-14 ［ｓ］、すなわち３６［ｆ
ｓ］となる。この時間パルス幅は、従来技術により達成
されている値の１／５程度の値とすることができる。

【００６２】このように本実施の形態によれば、より広
いスペクトル範囲のＳＣ光に対して短光パルスの発生条
件を満足させて出力光パルスのパルス幅が最小となるよ
うに調節することで極めて時間幅の狭い光パルスを発生
させ、従来よりも狭いパルス幅の光パルスを発生させる
ことができる。したがって、超高速光伝送や光信号処理
における波長可変の極短光パルス光源として本発明装置
を用いると、顕著な効果を奏することができる。

【００６３】なお、分離された輝線スペクトル成分が可
変減衰器２０３−１〜２０３−ｋおよび可変位相調整器
２０４−１〜２０４−ｋを通過する順序が、図２とは逆
になるように構成してもよい。

【００６４】また、本実施の形態においては、分離した
各輝線スペクトルの振幅および位相を独立に制御するこ
とができるため、例にあげたガウス型の光パルス以外の
光パルスも自由に生成させることができる。

【００６５】（他の実施の形態）上記した図１と図２中
の構成要素のうち、低分散光ファイバ１０４、分波用ア
レイ導波路格子２０２、可変減衰器２０３−１〜２０３
−ｋ、可変位相調整器２０４−１〜２０４−ｋ、合波用
アレイ導波路格子２０５をそれぞれ偏波保持構成とする
ことができる。

【００６６】上記の構成によれば、低分散光ファイバ１
０４によるスーパーコンティニュアム光の発生から、周
期光フィルタ１０５によって最終的に合波した出力を得
るに至る過程でのすべての構成要素が偏波保持構成であ
るため、この過程における偏波状態を一定に保持するこ
とができる。このため、常に安定して短光パルスを発生
させることができるようになる。

【００６７】

【発明の効果】以上説明したように、請求項１に記載の
発明によれば、所定の周波数で繰り返す光パルスを発生
する光パルスを入射して発生された繰り返し周波数に相
当する周波数間隔のスペクトル成分を有するスーパーコ
ンティニュアム光のスペクトル成分を光パルスに基づく
入射光の繰り返し周波数に相当する周波数間隔のスペク
トル成分毎に選択的に透過して分離し、分離した各スペ
クトル成分に対して独立的に強度と位相を調節して極短
パルス発生条件を満たすようにし、調節して得られた各
スペクトル成分を合波することで、時間幅の極く短い光
パルスを発生することができ、超高速光伝送や光信号処
理における波長可変の極短光パルス光源として最適な装
置を提供することができる。

【００６８】また、請求項２に記載の発明によれば、ス
ーパーコンティニュアム光を発生する光学手段以降を偏
波保持構成としたので、光学手段以降の過程における偏
波状態を一定に保持することができるため、時間幅の極
く短い光パルスを常に安定して発生させることができる
効果がある。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明を適用した光パルス発生装置の第１の実
施の形態を示す図である。

【図２】第１の実施の形態の装置の構成要素であるアレ
イ導波路格子フィルタの構成を示す図である。

【図３】アレイ導波路格子フィルタにおける各出力端子
の周波数（波長）透過特性を示す図である。

【図４】従来のパルス光発生装置の一例を示す構成図で
ある。

【図５】モード同期ファイバリングレーザの構成例を示
す図である。

【図６】希土類ドープ光ファイバ増幅器の構成例を示す
図である。

【図７】半導体レーザ増幅器の構成例を示す図である。

【図８】モード同期半導体レーザの各構成例を示す図で
ある。

【図９】利得変調半導体レーザの構成例を示す図であ
る。

【符号の説明】

１０１ 基準信号発振器 １０２ 光パルス発生装置 １０３ 光増幅器 １０４ 低分散光ファイバ １０５ 周期光フィルタ １０６，２０６ 光出力ポート ２０１ 光入力ポート ２０２ 分波用アレイ導波路格子 ２０３−１〜２０３−ｋ 可変減衰器 ２０４−１〜２０４−ｋ 可変位相調整器 ２０５ 合波用アレイ導波路格子

フロントページの続き (56)参考文献 特開 平９−236834（ＪＰ，Ａ) 特開 平７−79212（ＪＰ，Ａ) Ｔ．Ｍｏｒｉｏｋａ ｅｔ ａｌ，１ Ｔｂｉｔ／ｓ（100Ｇｂｉｔ／ｓ＊10ｃ ｈａｎｎｎｅｌ）ＯＴＤＭ／ＷＤＭ ｔ ｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ ｕｓｉｎｇ ａ ｓｉｎｇｌｅ ｓｕｐｅｒｃｏｎｔ ｉｎｕｕｍ ＷＤＭ ｓｏｕｒｃｅ，Ｅ ｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒ ｓ，1996年 ５月 ９日，ｖｏｌ．32, ｎｏ．10，ｐｐ．906−907 (58)調査した分野(Int.Cl.⁷，ＤＢ名) G02F 1/29 - 7/00 ＪＩＣＳＴファイル（ＪＯＩＳ)

Claims (2)

(57)【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】 所定の周波数で繰り返す光パルスを発生
   する光パルス発生手段と、前記光パルスの波長の近傍に
   零分散を有する光学手段であって、前記光パルスに基づ
   く入射光により前記繰り返し周波数に相当する周波数間
   隔のスペクトル成分を有するスーパーコンティニュアム
   光を発生する光学手段とを備えるパルス光発生装置にお
   いて、 前記スーパーコンティニュアム光を構成する、前記光パ
   ルスに基づく前記入射光の前記繰り返し周波数に相当す
   る周波数間隔のスペクトル成分毎に前記スペクトル成分
   を選択的に透過して分離する分離手段と、 前記分離した各スペクトル成分に対して独立的に強度と
   位相を調節することで、各スペクトル成分の強度を一定
   にするとともに各スペクトル成分の位相差を最小にする
   調節手段と、 前記調節手段により調節して得られた各スペクトル成分
   を合波する光合波手段とを備えることを特徴とするパル
   ス光発生装置。
2. 【請求項２】 前記光学手段と、前記分離手段と、前記
   調節手段と、前記光合波手段は、それぞれ偏波保持の特
   性を有することを特徴とする請求項１に記載のパルス光
   発生装置。