DE2223369C3 - In-Line-Kathodenstrahlröhre - Google Patents

Description

Die Erfindung betrifft eine In-Line-Kathodenstrahlröhre, wie sie im Oberbegriff des Anspruchs 1 vorausgesetzt ist.

Eine solche Kathodenstrahlröhre enthält im allgemeinen als wesentlichen Bestandteil ein Elektronenstrahlerzeugungssysten·, das drei Kathoden aufweist und entsprechend drei Elektronenstrahlen liefert, die sich in einem Punkt oder einem kleinen Konvergenzbereich in der Nähe des Schirms der Röhre treffen.

Die Konvergenz von in einer Ebene verlaufenden Elektronenstrahlen kann z. B. mit Hilfe von Magnetpolen und/oder elektrostatischen Ablenkplatten bewirkt werden, wie es aus den US-PS 28 49 647, 59 378 und 28 87 598 bekannt ist.

In der US-PS 29 57 106 sind In-Line-Systeme dargestellt, die im Abstand voneinander angeordnete Kathoden sowie plattenförmige Steuergitter- und Beschleunigungselektroden enthalten, die jeweils mit den Kathoden fluchtende Öffnungen aufweisen. Das Sirahlungserzeugungssystem enthält ferner zwei im Abstand voneinander angeordnete, becherförmige Beschleunigungselektroden, die an ihren einander abgewandten Enden durch mit Strahlungsdurchtrittsöffnungen versehene Platten abgeschlossen sind, jeder dieser Platten liegt außerhalb der Becher eine Elektrodenplatte gegenüber, wobei das kathodennähere Plattenpaar asymmetrische Felder um die Öffnungen erzeugt, das bildschirmnähere Plallenpaar dagegen symmetrische Felder erzeugt. Die Strahldurchtrittsöffnungen der kathodenabgewandten Elektrodenplatte können zum Zweck der Asymmetrie der Felder bezüglich der entsprechenden Öffnungen der benachbanen Elektrodenplatte (Beschleunigungselektrode) zur Achse des Strahlerzeugungssystems hin versetzt sein. In dieser Patentschrift ist auch die Möglichkeit erwähnt, daß man die Strahlen zuerst fokussieren und dann zur Konvergenz bringen kann.

Aus der NL-PA 69 02 025 (veröffentlicht am 11.

August 1970) ist es ferner bekannt, daß der Astigmatismus, der eine elliptische Verformung der Auftreffbereiche der beiden äußeren, fokussierten Strahlen eines In-Line-Strahlerzeugungssystems zur Folge hat und von der Exzentrizität der Strahlen in einem gemeinsamen Fokussierungsfeld zwischen zwei hohlzylinderförmigen Fokussierelektroden verursacht wird, zum Teil dadurch korrigiert werden kann, daß man den benachbarten Rändern der zylindrischen Elektroden eine sinusförmige Kontur mit vier Sinusschwingungen

3-5 erteilt. Eine ähnliche Lösung ist der US-PS 24 '2 678 zu entnehmen.

Bei Kathodenstrahlröhren mit einem In-Line-System tritt ferner ein Koma-Fehler auf, der zur Folge hat, daß die Größen der Raster, die mittels eines konventionellen

•to äußeren magnetischen Ablenkspulensatzcs auf dem Schirm der Röhre erzeugt werden, wegen der Exzentrizität der beiden äußeren Elektronenstrahlbündel bezüglich der Mitte des Ablenkspulensatzes verschieden sind. Aus der US-PS 3164 737 ist es bekannt, daß ein ähnlicher Koma-Fehler, der seine Ursache in unterschiedlichen Strahlgeschwindigkeiten hat, bei einem Delta-Strahlerzeugungssysiem durch die Verwendung magnetischer Abschirmungen korngiert werden kann, die den Weg eines oder mehrerer

so Elektronenstrahlen umgeben. Aus der US PS 31 9b 305 ist weiterhin bekannt, für diesen Zweck Magnetfeld-Verstärkungsvorrichtungen im Weg eines oder mehrerer, durch ein Deita-Elektronenstrahlerzeugungssystem erzeugten Elektronenstrahlen vorzusehen. Aus der US-PS 35 34 208 ist es bekannt, das mittlere von drei in einer Ebene verlaufenden Elektronenstrahlen mit einer magnetischen Abschirmung zu umgeben, um den Koma-Fehler zu korrigieren.

Die Aufgabe der Erfindung besteht darin, ein

to In-Line-System zu schaffen, welches bei relativ einfacher Konstruktion gleichzeitig gut fokussierte. konvergente und astigmatismusfreie Strahlen liefert.

Diese Aufgabe wird durch die im kennzeichnenden Teil des Anspruchs 1 angegebenen Merkmale gelöst.

Bei dem In-Line-System können ferner die beiden äußeren Strahlenwege durch jeweils einen Strahl in der Ablenkzone der Röhre umgebende hochpermeable Ringe gegen den Magnetfluß des Ablenkspulensat-

zes teilweise abgeschirmt bein, um die Unterschiede der Größen der Raster, die vom mittleren und den beiden äußeren Strahlen auf dem Schirm geschrieben werden, möglichst klein zu halten. Der Koma-Fehler kann außerdem durch Elemente hoher magnetischer Permeabilitäl kompensiert werden, die auf entgegengesetzten Seiten des Weges des «linieren Strahls angeordnet sind, um das in der einen Ablenkrichlung verlaufende Feld zu verstärken und das quer dazu verlaufende Feld zu schwächen. iu

Im folgenden wird ein Ausführungsbeispie! der Erfindung an Hand der Zeichnung näher erläutert; es zeigt

Fig. 1 eine teilweise im Axialschnitt dargestellte Draufsicht auf eine In-Line-Farbfernsehbildröhre, r>

Fig.2 eine Draufsicht auf die im wesentlichen rechteckige Vorderseite der Röhre gemäß Fig. 1,

Fig. 3 einen längs einer Ebene y-V(vergl. Fig. 2) gesehenen Axialschnilt des in Fig. 1 nur gestrichelt angedeuteten Strahlerzeugungssystems. 2»

Fig.4 einen Axialschnili des Strah'erzeugungssystems in einer Ebene A-X(vergl. F i g. 2).

Fig. 5 und 6 schematische Darstellungen der elektrischen Fokussier- und Konvergierfelder in den Sirahldurchtrittsöffnungen der beiden Plattenpaare,

F i g. 7 eine Darstellung des schirmseitigen Endes des Strahlerzeugungssystems gemäß F i g. 3 und 4.

Fig. 8 eine ähnliche Endansicht, bei der das letzte Bauelement (Abschirmkappe) abgenommen ist.

In Fig. 1 ist eine 90^c-Rechteck-Farbfernsehbildröhre m in Draufsicht dargestellt, die einen Glaskolben 1 hat, der ein rechteckiges Vorderteil 3 und einen rohrförmigen Hals 5. die durch ein im wesentlichen rechteckiges, trichterförmiges Teil 7 verbunden sind, enthält. Das Vorderteil 3 besieht aus einer Frontplatte 9 sow ie einem η Umfangsflansch 11 (Fig. 2). der mit dem trichterförmigen Teil 7 verschmolzen ist. Auf der Innenseite der Frontplatte 9 befindet sich ein Dreifarbenleuchtstoffmosaikschirm 13 (im folgenden kurz »Bildschirm«). Der Bildschirm ist ein Streifenraslerschirm mit Leuchtstoffstreifen, die im wesentlichen parallel zur kürzeren Achse V-Kder Röhre (senkrecht zur Zeichenebene in Fig. 1) verlaufen. In einem vorgegebenen Abstand vom Bildschirm 13 ist eine mit einer Vielzahl von Schlitzen versehene Maske 15 lösbar angebracht. Zentrisch im 4> Hals 5 ist ein In-Line-Elektronenstrahlerzeugungssy stern 19 angeordnet, das drei Eiektronenstrahlen 20 liefert, die auf kopianaren. konvergierenden Wegen durch die Lochmaske 15 zum Bildschirm 13 verlaufen.

Die Röhre gemäß Fig. I ist für die Verwendung mit einem äußeren magnetischen Ablenkspulensatz 21 bestimmt, der nur schematisch angegeben ist und den Hals 5 sowie den trichterförmigen Teil 7 des Röhrenkolbens in der Nähe ihrer Verbindungsstelle umgibt und vertikale sowie horizontale magnetische Ablenkfelder erzeugt, durch die drei Elektronenstrahlen 20 gemäß einem rechteckigen Raster horizontal und vertikal über den Bildschirm 13 abgelenkt werden. Die ursprüngliche Ablenkebene (bei der Ablenkung Null) ist in Fig. 1 durch die Linie P-P bo dargestellt und verläuft e^vp durch die Mitte des Ablenkspulensatzes 21. Vigin der Streufelder reicht die Ablenkzone der Röhre in Axialrichtung aus dem Ablenkspulensatz 21 in den Bereich des Strahlerzeugungssystems 19 hinein. Der Einfachheit halber ist die tatsächliche Krümmung der abgelenkten Elektronenstrahlbündelin Fig. 1 nicht dargestellt.

Das In-Line-System 19 \H so ausgelegt, daß es drei in einer Ebene in gleicien Abständen voneinander verlaufende Eiektronenstrahlen 20 längs anfänglich paralleler Wege bis zu einer Konvergenzebene C-C und dann längs konvergierender Wege durch die Ablenkebene zum Bildschirm ΙΊί liefert. Um die Röhre mit einem Linien-Fokus-Ablenkspulensatz verwenden zu können, der aufgrund seiner speziellen Konstruktion die drei in einer Ebene verlaufenden Eiektronenstrahlen am Bildschirm im wesentlichen konvergiert hält, ohne daß hierfür die üblichen dynamischen Konvergenzfelder benötigt werden, die Degruppierfehler der Strahlauftrsffbereiche bezüglich der Leuchtstoff elemente des Schirms zur Folge haben, ist das Strahlerzeugungssystem vorzugsweise für kleine Abstände e zwischen den Strahlwegen in der Konvergenzebene c-c ausgelegt, damit die Abstände S zwischen den äußeren Strahlenwegen und der Mittelachse A-A der Röhre in der Ablenkebene P-P noch kleiner werden. Der Konvergenzwinkel der äußeren Strahlen bezüglich der Mittelachse ist

arc tan

worin bedeuien:

c axialer Abstand zwischen der Konvergenzebene C-C

und der Ablenkebene P-P, d Abstand zwischen der Ablenkebene P-P und dem

Bildschirm 13,
e Abstand zwischen den Wegen der äußeren Strahlen und der Mittelachse A-A in der Konvergenzebene

C-C. S Abstand zwischen den äußeren Strahlen und der Mittelachse A-A in der Ablenkebene P-P.

Die ungefähren Abmessungen bei der Röhre gemäß F i g. 1 sind c = 68 mm, d = 248,9 mm, e = 5 mm, und dementsprechend sind die Konvergenzwinkel 55 Minuten und 5=4 mm.

Das Strahlerzeugungssystem 19 (F i g. 3 und 4) enthält zwei Halterungsstäbe 23 aus Glas, an denen die verschiedenen Elektroden befestigt sind, insbesondere drei in gleichen gegenseitigen Absländen in einer Ebene angeordnete Kathoden 25, jeweils eine für jeden Elektronenstrahl, eine Steuergitterelektrode 27, eine Schirmgitterelektrode 29, eine erste Beschleunigungsund Fokussierelektrode 31, die mit der plattenförmigen Elektrode 29 ein erstes Elektrodenpaar bildet, eine zweite Elektrode 33, die mit einem plattenförmigen Ende einer becherförmigen Elektrode 63 eine ebenfalls fokussierend wirkende Konvergenzelektrodenanordnung bildet, und einen Abschirmbecher 35, die in der angegebenen Reihenfolge mit Abständen längs der Glasstäbe 23 angeordnet sind.

Die Steuer- und Schirmgitterelektroaen 27 und 29 sind zwei im wesentlichen ebene Platten, die nahe beieinander (Abstand etwa 0,23 mm) angeordnet sind und drei Paare kleiner (Durchmesser etwa 0,63 mm) fluchtender Öffnungen 59 aufweisen, die bezüglich der Kathoden zentriert sind und drei anfänglich gleiche gegenseitige Abstände von etwa 5 mm aufweisende koplanare Strahlwege 20a, 206 bilden, die in Richtung auf den Bildschirm 13 verlaufen. Der mittlere Strahlweg 20a fällt mit der Mittelachse A-A der Röhre zusammen.

Die Elektrode 31 besteht aus zwei becherförmigen Teilen 61 und 63, die an ihren offenen Enden miteinander verbunden sind. Das erste becherförmige Teil 61 hat drei Öffnungen 65 von etwa 1,5 mm

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Durchmesser, die nahe bei der Schirmgitterelek irode 29 angeordnet sind und mit den drei Strahlwcgcn 20 fluchten, wie aus F i g. 4 ersichtlich ist. Das zweite becherförmige Teil 63 hat drei größere Öffnungen 67 (etwa 4 mm Durchmesser), die ebenfalls mil den drei 5 Strahlwcgcn fluchten. Die Elektrode 33 ist gleichfalls becherförmig 'iiid enthält eine Platte 69, die nahe (Abstand etwa 0,3 mm) bei der Elektrode 31 angeordnet ist, und einen Flansch und eine Seitenwand 71, die in Richtung zum Bildschirm der Röhre vorspringt. Die Platte 69 hat drei Öffnungen 73, die vorzugsweise geringfügig größer (z. B. etwa 4,85 mm Durchmesser) sind als die benachbarten Öffnungen 67 der Elektrode 31. Die mittlere Öffnung 73,7 fluchtet ir.it der benachbarten Mittelöffnung 67.7 und dem mittleren Sirahlweg 20a. so daß zwischen den Öffnungen 67,7 und 73,7 ein im wesentlichen symmetrisches elektrisches Fokussierfeld für den minieren Strahl entsteht, wenn die Elektroden 31 und 33 auf verschiedenen Spannungen liegen.

Die beiden äußeren Öffnungen 73ö sind bezüglich der entsprechenden äußeren Öffnungen 676 geringfügig nach außen versetzt, so daß zwischen jedem Paar von äußeren Öffnungen asymmetrische elektrische Felder entstehen, wenn die Elektroden 31 und 33 an entsprechenden Spannungen liegen, wodurch jeder äußere Strahl 20b individuell in der Nähe des Bildschirms fokussiert und außerdem zum minleren Strahl hin so abgelenkt wird, daß er mit dem minieren Strahl in der Nähe des Bildschirms konver- w giert. Bei dem dargestellten Ausführungsbeispiel kann die Versetzung jeder Öffnung 736 etwa 0.15 mm betragen.

Die Form der der Minelöffnung und den äußeren Öffnungen zugeordneten elektrischen Felder ist in den j-j F" i g. 5 bzw. 6 durch Äquipotenliallinien 74 näherungsweise dargestellt. Nimmt man ein beschleunigendes Feld an. was durch die Pluszeichen angedeutet ist. so ist die linke Hälfte 75 (links von der Minelebene) jedes Feldes ein fokussierendes Feld mit konvergierenden 4» F'cldlinien und die rechte Hälfte 77 ein defokussierendes Feld mit divergierenden Feldlinien. Da die Elektronen beschleunigt werden, verweilen sie im fokussierenden Feld länger als im defokussierenden Feld, und bei den Feldern gemäß F i g. 5 und b resultiert dementsprechend 4-, jeweils eine auf den Strahl fokussierend wirkende Kraft. Da der mittlere Strahl 20,7 zentrisch durch das in F i g. 5 dargestellte symmetrische F'eld geht, läuft er in der gleichen Richtung ohne Ablenkung weiter. Bei dem Feld gemäß F i g. 6 geht der äußere Strahl 20ό zwar zentrisch ,n durch die linke Hälfte 75 des Feldes, er tritt in die rechte Hälfte 77 jedoch außerhalb der Achse ein. Da es sich liiei um dLn tJivurgici'ciiuL'n Teil des Feldes handelt und die Elektronen Feldkräften unterworfen werden, die senkrecht zu den Äquipotcntiallinien 74 (tatsächlich Äquipotentialflächen) gerichtet sind, wird der Strahl 20Z> nicht nur fokussiert, sondern auch zur Mittelachse hin (F i g. 6 nach unten) abgelenkt, während er die rechte Hälfte 77 des Feldes durchläuft. Der Ablenk- oder Konvergenzwinkel des Strahls 20£> kann durch die _bo Versetzung der Öffnungen 73b sowie durch die an die Elektroden 31 und 33 angelegten Spannungen bestimmt werden. Bei dem angegebenen Beispiel und einer Versetzung von etwa 0,15 mm würde man die Elektrode 33 an die auch am Bildschirm liegende Hochspannung (,5 der Röhre von etwa 25 kV anschließen und die Elektrode 31 mil einer Spannung betreiben, die etwa 17 bis 20% der Bildröhrenhochspannung beträgt und entsprechend der optimalen Strahlfokussierung gewählt ist. Der Objektabstand jeder Fokussicilinic. d. h. der Abstand zwischen dem ersten Punkt kleinsten Strahldurchmessers in der Nähe des Schirmginers 29 und der Linse beträgt etwa 12.5 mm. und der Bildabstand zwischen der Linse und Bildschirm betrügt etwa 317 mm.

Die Elektroden 27, 29, 31 und 33 sind an den beiden Halterungsstäben 23 jeweils durch in das Glas eingebettete Randteile befestigt (s. Fig. 3). Die beiden Stäbe 23 reichen nach vorne über den Halterungstcil der Elektrode 33 hinaus. Um die frei liegenden Enden 93 der aus Glas besiehenden Halierungsstäbe 23 gegen die Elektronenstrahlen abzuschirmen, hat der Abschirmbc eher 35 nach innen zurückweichende Teile 95, in die die Enden 93 der Halterungsstäbe hineinreichen. Das Elekironensirahlerzeugungssystein 19 ist im Hals 5 der Röhre am einen Ende durch nu htdargestellte Anschlußdrähle der verschiedenen Elektroden an den .Sockelstiften 97 befestigt, während das andere Ende durch nicht dargestellte, am Röhrenkolben anliegende Abstandshalter gehaltert ist. die gleichzeitig die Elektrode 33 nut der üblichen leitenden Schicht auf der Innenwand des trichterförmigen Teiles 7 des Kolbens verbindet.

Die Öffnungen 67 und 73 der Fokussierelekiroden sollen einerseits so groß wie möglich gemacht werden, um die sphärische Aberration klein zu halten, andererseits sollten sie im Interesse möglichst kleiner Abstände zwischen den Sirahlwegen so nahe wie möglich beieinander angeordnet sein. Die Randteile der benachbarten Felder beeinflussen sich daher und erzeugen eine gewisse asugmatische Verzerrung der Fokussierfelder, was zur Folge hat. daß die normalerweise kreisförmigen Auftreffbereiche der fokussieren Strahlen auf dem Bildschirm etwas elliptisch werden. Bei einem In-Line-Systetn ist diese Verzerrung beim mittleren Strahl größer als bei den beiden äußeren Strahlen, da beide Seiten des Feldes für den minleren Strahl beeinflußt werden. Um diesen Effekt /u kompensieren und um die elliptische Verformung der Strahlauftreffbereiche möglichst klein zu halten, ist die Plane 69 zur Elektrode 31. und zwar zu deren ebenen Platte 63 konkav und in Richtung senkrecht zur gemeinsamen Ebene der Elektronenstrahlen annähernd zylindrisch gewölbt, wie bei 79 in F i g. 3 dargestellt ist. Diese Krümmung ist vorzugsweise tonnenförmig. Bei dem dargestellten Beispiel kann die Tonnenflächc einen Daubenradius (Fig. 4) von etwa 200 mm und einen Reifenradius (Fig. 3) von 58 mm haben, wobei die Krümmung 79 an den äußeren Rändern der äußeren Öffnungen 736 endet.

Der Abschirmbecher 35 hat einen Boden 81. der mit dem offenen Ende der Seitenwand 7i der Elektrode 33 verbunden ist. und eine rohrförmige Wand 83. die die drei Strahlwege 20a, 20i> umgibt. Der Boden 81 hat eine große mittlere Strahlöffnung 85 (Durchmesser etwa 4,37 mm) und zwei kleinere äußere Strahlöffnungen 87 (Durchmesser etwa 2.5 mm), die mit den drei anfänglichen Strahlwegen 20a und 20b fluchten.

Um den Koma-Fehler zu korrigieren, der sich darin äußert, daß die Größen der Raster, die infolge des äußeren magnetischen Ablenkspulensatz.es auf dem Bildschirm geschrieben werden, für den mittleren und die äußeren Strahlen des Dreisirahlsystems verschieden sind und seine Ursache in der Exzentrizität der äußeren Strahlen im Ablenkspulenpfad hat. isi das Strahlcrzeugungssystem mit zwei Abschirmringen 89 aus einem Material hoher magnetischer Permeabilität versehen.

ζ. B. aus einer Legierung aus 52% Nickel und 48% Eisen. Die Abschirmringe sind an der Bodenplatte 81 so befestigt, daß sie jeweils eine der äußeren Öffnungen konzentrisch umgeben, wie in F i g. 4 und 7 zu sehen ist. Diese magnelischen Abschirmringe 89 schließen einen kleinen Teil der Randablenkfelder im Wege der äußeren Strahlen kurz und verringern dadurch die Größe der von den äußeren Strahlen auf dem Bildschirm geschriebenen Raster etwas. Die Abschirmringe 89 können einen Außendurchmesser von 3,8 mm, einen Innendurchmesser von 2,54 mm und eine Dicke von 0,25 mm haben.

Zur weiteren Korrektur des Koma-Fehlers sind zwei kleine Scheiben 91 aus einem Material hoher magnetischer Permeabilität, z. B. der obenerwähnten Legierung, beidseits des mittleren Strahlenweges 20a angeordnet. Diese Scheiben 91 verstärken den auf den mittleren Strahl quer zur Ebene der drei Strahlen einwirkenden Magnetfluß und setzen den Fluß in dieser Ebene in bekannter Weise herab. Die Scheiben 91 können die Form von Ringen mit einem Außendurchmesser von etwa 2 mm, einem Innendurchmesser von etwa 0,76 mm und eine Dicke von 0,25 mm haben.

Hierzu 4 Blatt Zeichnungen

130 216/69

Claims (4)

Patentansprüche:

1. In-Line-Kathodenstrahlröhre, bei der längs der anfänglich parallelen Elektronenstrahlwege zur Beschleunigung, Konvergenz und Fokussierung der Elektronenstrahlen zwei Elektrodenanordnungen rait jeweils einem Paar einander gegenüberliegender, getrennte Strahldurchtrittsöffnungen für jeden Strahl aufweisender Platten vorgesehen sind und die mittleren beiden Platten als Endplatten zweier mit ihren Öffnungen einander zugewandter Zylinder ausgebildet sind und bei der die erste, den Kathoden näher liegende Elektrodenanordnung bezüglich ihrer Strahldurchtrittsöffnungen symmetrische Fokussierfelder für die Elektronenstrahlen, die zweite, dem Bildschirm näher liegende Elektrodenanordnung dagegen unsymmetrische Konvergenz- und Fokussierfelder erzeugt, dadurch gekennzeichnet, daß die zweite Elektrodenanordnung (63,69) als unsymmetrische Fokussier-, Konvergen/- und Astigmatismuskorreklurfelder für die Elektronenstrahlen (20a, 20b) erzeugende Anordnung ausgebildet ist, indem ihre dem Bildschirm (13) näher liegende Platte (69) nach außen versetzte Strahldurchtrittsöffnungen (73£>; für die äußeren Elektronenstrahlen (20i>; aufweist und bezüglich der anderen ebenen Platte (63) konkav und in Richtung senkrecht zur gemeinsamen Ebene der Elektronenstrahlen (20a, 20b) annähernd zylindrisch gewölbt ist

2. Kathodenstrahlröhre nach Anspruch !,dadurch gekennzeichnet, daß die konkave Platte (69) tonnenförmig gewölbt ist, wobei die Tonnenlängsachse in der gemeinsamen Ebene der drei Strahlen (20a, 206; liegt.

3. Kathodenstrahlröhre nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die konkav gewölbte Platte (69) als F.ndplatte einer becherförmigen Elektrode (33) des Strahlerzeugungssystems ausgebildet ist, an derem anderen Ende eine Platte (81) mit Strahldurchtrittsöffnungen (85, 87) vorgesehen ist, deren äußere (87) zur Komakorrektur -/on je einem magnetischen Abschirnielement (89) hoher Permea bilität zur teilweisen Abschirmung gegen die magnetischen Ablenkfelder umgeben sind.

4. Kathodenstrahlröhre nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß in der Ablenkzone zur weiteren Komakorrektur beiderseits des mittleren Strahls (20a,) in einer zur gemeinsamen Strahlebene senkrechten Ebene an der Platte (81) der becherförmigen Elektrode (33) zwei Elemente (91) hoher magnetischer Permeabilität angeordnet sind.